Вероятные дислокационные центры зарождения мартенсита при превращениях ОЦК решетки тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

РГВ од

.«УРАЛЬСКАЯ, ГОСУДАРСТВЕННАЯ ЛЕСОТЕХНИЧЕСКАЯ АКАДЕМИЯ

'« лпг ШЧ *

На правах рукописи

АРИСТОВА Наталья Витальевна

ВЕРОЯТНЫЕ ДИСЛОКАЦИОННЫЕ ЦЕНТРЫ ЗАРОЖДЕНИЯ МАРТЕНСИТА ПРИ ПРЕВРАЩЕНИЯХ ОЦК РЕШЕТКИ

специальность 01.04.07 - физика твердого тела

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук

Екатеринбург - 1994-

Работа выполнена на кафедрах физики и информационных технологий и моделирования Уральской Государственной Лесотехнической Академии. Научный руководитель - доктор физико-математических наук

профессор Кащенко М.П. Официальное оппоненты - доктор физико-математических наук

профессор Пушин В.Г. кандидат физико-математических наук доцент Паскаль Ю.И, Ведущая оргашзация - Институт физики прочности и материаловедения СО РАН

Защита состоится "/?"Ип/иь^и • 1994 года в 15.00 на заседании специализированного совета К 063.14.II по присуждению ученых степеней кандидатов наук при Уральском Государственном Техническом Университете (УПИ) (5-й уч.корпус, ауд. 0-419).

Ваш отзыв в одном экземпляре, скроплешшй гербовой печатью, просим направлять по адресу: 620002, Екатеринбург, К-2, УПИ, ученому секретарю института.

Автореферат разослан " 1994г.

Ученый секретарь специализированного совета К 063.14.11, старший научный сотрудник, кандидат физико-

математических наук Кононенко Е.В.

ОВДАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность теш. Мартенситние превращения относятся к числу

весьма распространенных фазовых превращений в тверда телах, широко используемых при модификации свойств материалов. Кооперативный характер смещений атомов, ставящий задачу о выявлении механизма управления ростом мартенсита, привлекает к ним неизменный интерес ксслэдователей. Достигнутый в последние года прогресс в описании стадий зарождения и роста а - мартенсита в сплавах железа на основе синтеза концепций дислокационного зарождения и волнового роста ставит задачу о возможности рашростргяешт подобного подхода на иные, чем 7 - а, типы мартенсптного превращения, в том число, па мартенситнно превращения сплавов с походгой ОВД -решеткой. Следует отметить, что класс систем с исходной решеткой ОВД- - типа, иешхтивакцда 'картеиентше про вращения» достато'аю широк, припои к нему относятся большинство мэргекептгшх превращений, обусловливазщих реализацию аффекта памяти фзрна, область кримане-

• пия которого постоянно растет.

Цель работы состоит в идентнфшации и анализе вероятных дислокационных центров зарокдения кристаллов мартенсита при превращении ОЦЕС решетки на основе синтеза концепций гетерогенного зарождения и полис по го роегга поеой фазы. Достижение зтой задачи потребовало: • ■

1.расчета упругих полей прямолинейных дислокаций оти мартен-ситном превращении в системах Т1-Н1-си, а-Ро, Си-гп;

2.определения спектра инвариантных и слабоискажешшх плоско-

стей упругих полей деформаций;

3. расчета компонент тензора упругих напряжений и направлений макросдвига;

/».сравнения спектра слабоискаженных плоскостей упругих полей деформаций дислокационных центров зарождения со спектром волновых габитусов,определяемых в рамках двухволнрвой схемы управления ростом мартенситного кристалла.

Научная новизна. Впервые получены и выносятся на защиту следующие основные результаты:

1.методика расчета направлений макросдвига на основе диадно-го представления тензора дисторсии упругого поля дислокации;

2.результаты расчета упругих полей дислокаций - вероятных центров зарождения мартенсита в системах Си-гп, Т1-Ш-Си;

3.анализ особенностей упругих полей дислокаций, включающий вычисление нормалей к слабоискаженным плоскостям - прообразам га-Ситусных плоскостей мартенсиишх кристаллов; направлений макросдвига ¡описание мезюфазных ориентационны* соотношений;

4.результаты идентификации возможных дислокационных центров зарождения мартенсита при а - -у превращениях в сплавах на основе меди, железа и В2-В19 в сплаве Т1-Ы1-Си.

Научная и практическая ценность работы. Выполненные расчеты продемонстрировали возможность распространения методологии идентификации вероятных дислокационных центров зарождения а - мартенсита в сплавах железа на мартенситные превращения других типов, включая сплавы, обладающие эффектом памяти формы. •

Полученная информации о возможных ориентадаях осей зародышей новой фазы представляет интерес для постановки экспериментов по зондированию процессов зарождения мартенсита и созданию нопр^в^;» -

ных структур мартенситных кристаллов на базе сплавов си-гп,т1-м-си.

Апробация работы. Материалы диссертации докладывались на XXV Всесоюзном семинаре "Актуальные проблемы прочности"( Старая Русса,

1991 ).1 Всесоюзном и II семинаре России и стран СНГ "Структурно-морфологические основы модификации материалов методами нетрадиционных технологий" ( Обнинск ,1991, 1993 ),1 Международном семинаре "Эволюция дефектных структур в металлах и сплавах" ( Барнаул,

1992 ),У1 Совещании по старению металлических сплавов ( Екатеринбург, 1992 ), Всесоюзной конференции по Мартенслтным превращениям в твердом теле ( Носов 1991 ).

Публикации. Результаты диссертации опубликованы в ю работах.

Структура диссертации. Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения, приложения и списка литературы. Она изложена на 174 страницах машинописного текста.включая 77 рисунков, 27 таблиц и список литературы, содержащий 73 наименоваьля. . В первой главе излагаются сведения, существешшо для постановки задачи исследования, методика .идентификации дислокационных центров зарождения. Вторая глава посвящена мартенситным превращениям в сплавах на основе железа и меди. В ней рассматриваются основные черты ОЦК -ГЦК ( ГПУ ) превращений для систем Си-2п, Ре-С, Ре-га и дается анализ результатов расчетов для отбора вероятных дислокационных центров зароадения. В третьей главе с тех же позиций анализируются и отбираются вероятные дислокационные центры зарождения мартенсита при В2-В19 превращениях в системе Ti.-Hi.-Cu. В заключении приводятся выеоды и обсуждался перспективы дальнейших исследований. Е приложении кратко рассмотрен алгоритм расчета упругого по-

ля прямолинейной дислокации в онизотропйой среде.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Б первой главе содержится шформация, необходимая для постановки задачи. Глава состоит из трех разделов. В первом из них перечисляются общие черты и различия мартенситних превращений (МП) при перестройке ОЩ решетки. Отмечается распространенность вариантов превращешй, имеющих исходной решетку типа ОЦК. К ним, например, относятся а-7 МП в сплавах железо, ОЩС-ГЦТ перестройка в сплавах Си-йп, перестройка ОЩС решетки при охлаждении в щелочных металлах лития и натрия, В2-В19(В19') переходи в шжелиде титана и сплавах на ого основе. Отмечается также,что деформация растяже-нио-сиатие должна способствовать протвкашю МП. Обращается внимание на возможность использования подобия макроскопических морфологических признаков ( совпадение габитусних плоскостей, ориента-' циогаше соотношения, направления макросдпига ) различных систем (при близком типе МП) для анализа упругих полей вероятных дислокационных- центров зарождения (ДЦЗ).

Во втором разделе кратко обсуждается роль дислокаций в процессе заровдешт а'мартенсита в сплавах железа. Отмечаэтся, что достигнутый в настоящее время успех в описании стадага зарождения связан с объединением концепций гетерогенного заровдения и волнового роста мартенсита,тогда как остальные подхода испытывают трудности при трактовке стадий зарождения и роста. Упругое поле дислокаций, нарушая исходную симметрию решетки, выделяет области, благоприятные для зарождения мартенсита,в которых предопределены ус-условия для возбувдения волн смещений и снижен межфазный энергетически барьер. Поэтому один из путей решения задачи однозначно-

го отбора ДЦЗ основывается не анализе упругого поля деформации вокруг дислокации и включает:

1. отыскание области, в которой реализуется растяжение (е1>0) и , сжатие (еа<0), |е3|«|б<>г|, где - собственные значения тензора деформации, и значит, существует пара слабоискаченних ( при е3<=0 инваривнтних) плоскостей с нормалями

<"сп>1.г I 1г * / 16г1»1/2 ' 1«1,г1и ^ «>

г. расчет цщимшс нормалей

(V,., I 5в±_2|О8/О1. (2)

при условии близости волновых нормалей п ' к векторам £, 3. отбор возможных ДЦЗ из условий близости К Ид, либо К Мсп , где иэ - экспериментально наблюдаемые нормали к габитусаой плоскости (ГП). Данный критерий отбора представляется естествешшм, так как контакт по слабоискакенным (инвариантным) плоскостям энергетически выгоден.

В третьем разделе дается физическая постановка задачи исследования. Анализ выполненных ранее расчетов упрут полей ДЦЗ а -

/имис/, 1/?ю ¿¿¿¿¿¿г,ах*&/ ¡и/еи^кл^

мартенсита в случае исходной 7-фазю/1южет играть роль центра зарождения для МП с разным знаком объемного эффэкта 0. (При известном знаке 0 можно ограничиться анализом упругого поля дислокации в полупространстве). Уточнение области наиболее благоприятной для зарождения мартенсита, как и отбор одной из двух возможных слабоискаженных плоскостей (СП), требует дополнительной информации, включающей анализ зависимостей собственных значений тензоров деформация б и напряжения о, в также величин макроскопического

о **

сдвига |81 2|. Заметим, что для расчета 8, ,2 необходимо и диадном разложении тензора дисторсии выделить два слагаемых

Б,!», + . . (3)

В случав |81|>|г2| выделенной является плоскость с нормалью н,, а ожидаемое направление макросдвига■близко к Б.. Обратное неравенство |8г|>|з,| выделяет, естественно, и2 и Бг.

В первую очередь представляют интерес .области с экстремаль-ниш значениями а^, 6. При этом следует иметь в виду, что положение экстремумов зависимостей собственных значений о ¿(в) от полярного угла 6 в случае анизотропных сред не совпадает с положением соответствующих экстремумов е£(0) тензора деформации. Напомним, что солярный угол 6 отсчишваатся от плоскости скольжения дислокации в плоскости, перпендикулярной к линии дислокации.

Следовательно, основой анализа будут служить расчеты угловых зависимостей е1 (в), о^в) <1=1,г.Э), 0, |81>г(в)|. 1^(0),'N^(6).

При трактовке механизма управления ростом отдельной пластины картчнсита считается приемлемой двухЕолновая схема»использованная ранее для случая 7-а Ш в сплавах железа.

Вторая глава посвящена расчету параметров упругих полай дислокаций вероятных центров зарождения мартенсита при ОЦК-ПЩЩГ) превращениях. .

В первом и втором разделах рассматриваются особенности а - 7 ыартенситных превращений в ставах на основе железа и Си-гп сплавах. Обращается внимание на то, что при всех условиях нагрева в сталях образуются две морфологические разновидности аустатна: протяженные пластинчатые кристаллы (фаза 71) и дисперсные реечные или стержнаподобтае кристаллы с плоскими границами (фаза т2) .Фаза 71 образуется в ходе МП, тогда как образование уг- фазы связано с участием не только сдвиговых,но и диффузионных процессов. Последнее обстоятельство указывает на целесообразность отыскания возможных ДЦЗ мартенсита в первую очередь для 7,-фазы.

При описании особенностей ОЦК-ПГГ перестройки преаде всего отучается, что в'сплавах Си-гл образуется два типа мартенсита: двойшпсовый - 7' и т* - мартенсит. Кроме того, возможно и образование мартенситных шюстин с гексагональным типом упаковки атомов (е - мартенсит). Ориентационше соотношения (ОС), наблюдаемые в случае а - 7 превращений в сплавах железа, являются промежуточными между соотношениями Нишиямы и Курдюмова - Закса. Однако они ближе к ОС Курдкмова-Закса:

{1 1 о>_ I {1 1 1}„ ,

« 7 (4)

<1 Т 1>а | <1 Т 0>у.

То есть ситуация с ориентировками решеток аналогична случаю прямого 7 - а МП. Поскольку именно линия и плоскость скольжения дислокации входят в ОС, то в качество вероятных ДЦЗ мартенситного кристалла (МК) с наблюдаемыми габитусами типа (1 5 6>а можно рассматривать дислокации с линиями А | <1 Т 1 >а и плоскостью скольжения (ПС) (11 о}д. Подобие морфологических признаков мартенсита, полученного при обратном а - 7 превращении а сплавах железа и э ходе прямого ОЦК - ГЦТ МП в системе Си~гп( 38+4255 гп), позволяет ожидать, что в обоих случаях зарозвдение осуществляется на центрах одного и того же типа,по крайней мере для случаев взрывной (атер-мнческой) кинетики.

Главное внимание в третьем разделе обращено на идентификацию ДЦЗ 7 - кристаллов с габитусами, близкими (1 5 6>а для сплавов железа (7,-тип) и <1 5 б>а + {2 11 12)а для си-2п. Литературные данные о значениях упругих модулей системы Си-42Жгп в близи точки начала мартенситного превращения Мв и чистого а - железа при комнатной температуре, а также подобие морфологических признаков 7-мартенсита в системах Си-йп и сплавах железа позволяют провести

-ю-

сравнительный анализ упругих полей вероятных ДЦВ для случаев, существенно отлнчащихся фактором анизотропии упругих свойств решено!.

С 'помощью ставдэртной методики, кратко изложенной в Приложении, рассматривались упругие поля дислокаций для двух наборов значений упругих модулей (в ю10 Дк/м3)

Сп= 23.01 CL= 29.895 Сдд= 11.^6, (5)

C1t= 12.90 Сь= 20.815 С4Д= 8.55, (6)

где первый набор соответствует значениям для монокристаллов a-Je - при комнатной температуре, а второй - значениям модулей'для cu-zn при 42íSZn. Анализировались четыре дислокации, ишкздие одинаковые линию Л | (1 1 13а и плоскость скольжения (Т о i )а, но разные векторы Бюргерса Ь: а/211 Т 11а, ati о 1 )a, alo 1 0)а, а/211 1 13а, где а - параметр решетки.

Результаты расчетов приводятся в виде таблиц и графиков. Для смешанных дислокаций общим является во-первых, выполнение при 6=180° равенств s 1=['ег I, £3=0, указывающих на то,что 9=180° соответствует инвариантная плоскость, совпадающая с ПС дислокации»однако 0=180° отвечает б=о,что не согласуется с требованием е>0 при а-7 МП в системах Си-2п и б<о в сплавах железа; во-вторых,габитусы, близкие {1 5 6>а наблюдаются в интервалах 168°Í0Í 172° для набора модулей (6) и 187°^во'эо°, 349°$9€352° для набора модулой (5). Для винтовой дислокации можно выделить три интервала' углов с положительным (0°+б0°, i20o+i80°,240°+300o) и отрццатель-ным (600-И20°, 180°+240°, 300°-обо0) объемным эффектом. В каждом из них выполняются условия, необходимые для отбора дислокации в качестве вероятного ДЦЗ. Осциллирующий характер зависимости 5(9) подчеркивает равноправие трех плоскостей (1 Т 0),(1 О Т),(0 1 1),

пересзкающихсл по линии дислокации, как возможных плоскостей ее скольжения. Эти плоскости являются инвариантным.

В отношении экстремумов 6(8) и о{(9) отмечается,что для смешанных дислокаций с набором упругих модулей (6) они,примыкают к указанным выше интервалам значений 9, тогда как для набора модулей (5) экстремумам О и о{ соответствуют углы, существенно отличающиеся от этих интервалов.

В случае винтовой дислокации все'собственные значегаго тензора напряжения достигают экстремумов при одном и том же значении угла 9 в каждом из интервалов.

Анализ.упругих- полей прямолинейных дислокаций с линиями <1 1

1>а показал, что дислокации этого типа могут играть роль центров

зарождения ? - мартенсита в сплавах на основе железа и системах

Cu-Zn. Предпочтение отдается смешанной дислокации с вектором Бюр-

repcia а/211 Т 11а, однако и винтовая дислокация, приводя в трех

интервалах углов 9 к знакоопределенному, объемному эффекту, может

играть роль ДЦЗ. Для штхлращш.на рис.1-4 приведены типичные i

vграфики угловых зависимостей в случав смешанной дислокации для набора упругих модулей (6). Данные расчета для четырех дислокаций с. линией И 1 11а для удобства сравнения приведены в табл.1 и табл.2 для фиксированного угла 0=19O°(1O°), принадлежащего типичному интервалу. Отметим, что одному ДЦЗ в случае а - у Ш равноправным образом могут отвечать либо две ( смешанная дислокация ), либо шесть (винтовая дислокация') ориентировок, это может быть существенным для формирования типичных ансамблей кристаллов 7-фазн.

В третьей главе проводится отбор Дислокационных центров зарождения (ДЦЗ) мартенсита для сплава Ti^Ni^cu, 0Fq? с известным набором ynpyfrix модулей.

Рис. I. Зависимость собственных чисел е{ (6) .Случай смешанной дислокации с линией X | [1 1 1], плоскостью скольжения (То 1), вектором Бюргерса Ь=а/2[1 Т 1]. Системе Си,-А2%2.п.

Рис. 2. Зависимость значений 0(9). Случай смешанной дислокации с линией X | [1 1 .1], плоскостью скольжения (Toi), вектором Бюргерса Ъ=а/2(1 Т ц. Система cu-42$Zn.

Рис. 7. Зависимость собственных чисел о{(0). Случай смешанной дислокации с линией X | (1 1 1], плоскостью скольжения (Т о 1), вектором Бюргерса Ь=а/2[1 Т и. Система Си-42<«гп.

Рис. 8. Зависимость значений st(9). Случай смешенной дислокации с линией X | [1 1 1J, плоскостью скольжения (Toi), вектором Бюргерса Ь=а/2[1 Т 1]. Система Си-42Яйп.

а

Таблица I

• Сводная таблица параметров упругого поля для дислокаций с линией Л | И 1 11а и плоскостью скольжения (Т о 1)ц. Первый набор упругих модулей

ъ £1 |ег1 в Исп'Яп! В/|8|

-§- [1 т 1] .10940 .12758 -.01998 -.61529 -.17237 .76922 .27016 .69549 -.45888 .55292

а [1 0 1] .16859 .19268 -.02768 -.61883 -.16082 .76888 .38799 .74103 -.19918 .64125

а [ 0 1 0] .07431 .08650 -.01228 .60028 .17238 -.78099 .19864 -.44536 .85989 -.24950

-§- И 1 11 .07033 .78030 -.00/70 -.62547 -.14178 .76726 .14836 .67043 .31403 .67224

Таблица 2

Сводная таблица параметров упругого поля для дислокаций с линией Л | И 1 1)а и плоскостью скольжения (Т о 1)а. . Второй набор упругих модулей ,

Ь е1 0 Нсп^сп! гз/|8|

-§- [1 Т 1] .22875 .19499 .035888 .62226 .15099 -.76810 .43354 .73063 -.15036 .66601

а [1 0 1] .32505 .27728 .05014 .62323 .14793 -.76792 .61593 .72897 -.74721 .68046

а 1 0 1 0] .13502 .11489 .02163 -.62003 -.15842 .76841 .26724 -.71782 .32137 -.61762

11 1 1] .09806 .08380 .01426 .62547 .14178 -.76726 .18187 .70696 .10946 .69873

В первом разделе перечисляются характерные черты мартенсит-ного превращения (МП), относящегося к переходам первого рода (с положительным объемным эффектом), причем исходная фаза имеет ОЦК-решетку, упорядоченную по типу В2, а конечная BI9 является ромбической. Кинетика МП относится к этермическому взрывному типу. Довольно часто наблюдаются ориентациошше соотношения (ОС) вида (1 о о)м } (Т о о)В2

(о 1 0JM | Го 1 ТЗВ2 (7)

JO О 1 )м J (О Т TJB2 , а габитусные плоскости (ГП) кристаллов мартенсита близки (3 3 4>В2- Выражошшй характер фазового перехода первого рода,взрывной тип кинетики МП B2-BI9 дают основания для использования развитой методики идентификации ДЦЗ мартенсита и в случае сплава

Ti50fii38CU10Fe2-

Во втором разделе приведет результаты расчетов упругих полей дислокаций. ОС (7) позволили.в. качестве вероятного центра зарождения (ЦЗ) фазы BI9 рассматривать дислокации,имеющие плоскость скольжения (ПС) (1 1 о)В2, линию (1 Т 0)В2 и Еектори Бюргерса all Т 1 ]g2, ato о Ug2, ad Т 0)в2- В случае смешанной дислокации предпочтение отдается углам б в окрестности 40°, где при собственное значение s1 имеет максимум е,(34°)= 0:19071.близкий к е1(0)к 0.20611, а собственое значение е3 ( при 0=38° ) - слабовы-ражашшй минимум e3(38°)s 0.00515, то есть существуют слабоиска-хвттв плоскости (СП), выгодные для межфазного контакта. СП для данной дислокации имеют нормали (в частности, при 0=40°), близкие к 13 3 4)^ ( тильдой помечен больший из двух индексов ), а углу

л «v

0=140° отвечают нормали Гз 3 41В2- Следовательно, данная дислокация может быть ЦЗ мартенситного кристалла с двумя'габитусными пло-

окоотими.

Для краевой дислокации ситуация аналогична рассмотренной выше . Но в отличие от смешанной дислокации здесь окрестностям углов 6-4и°, 6-140° соответствуют инвариантные плоскости, близкие (э 3 4)В2 м (Э Э 4)Б2 . то ость имеет мосто точное равенство пары индексов Миллера. Результаты расчетов для краевой дислокации представлены на рис. 5-8.

У винтовой дислокации 0=0 для всех значений полярного угла, поэтому она исключается из числа вероятных ДЦЗ.

При сравнении результатов расчетов упругих полой для смешанной и краевой дислокаций предпочтение в качество вероятного ДЦЗ отдается краевой дислокации. Основным аргументом для такого отбора служит необходимость согласования концепций дислокационного зарождения и волнового роста кристалла мартенсита, приводящего (при 0=0) к выводу: деформация сжатия должна осуществлять волна, распространяющаяся с большей скоростью. Но в кубических кристаллах с фактором анизотропии А=С /С'>1 (как это-имеет место в нашем случае), продольные волны имеют минимальную скорость в направлении <0 о 1>]32. Анализ в'простейшем приближении равенств п, 2 и г показывает,что п, в случае смешанной дислокации отстоит от оси Ю о 1)22 на больший угол по сравнению с углом между п2 и (о 1 о)в2. Это приводит к неравенству С1>Сг, противоположному требуемому. В то же время для краевой дислокации п, близко к [о о 1)^, а пг к (1 1 0)В2 и требование С2>С1 совместности условий гетерогенного зарождения и волнового роста выполняется.

В Заключении приводятся выводы и обсуждаются перспективы дальнейших исследований. В Приложении кратко рассмотрен алгоритм рас-чота''упругого поля прямолинейной дислокации в анизотропной с среде.

Рис. 5. Зависимость собственных чисел е^О).Случай краевой дислокация с Ливией X ( [.1 Т о), плоскостью скольжения (1 1 О), вектором Бюргерса Ь-а[о о и. Сплав и^ой^Си,0Рв2.

ЧШ

Рис. 6. Зависимость значений 0(0). Случай краевой дислокации с линией X | [1 Т О], плоскостью сколыгения (1 1 О), вектором Бюргерсз Ь=а[о 0 1]. Сплав и5(^138Си10Ре2.

Рис. 7. Зависимость собственных чисел о{(6).Случай краевой дислокации с линией X | [1 Т о], плоскостью скольжения (1 1 о), вектором Бюргерса Ь=а(о 0 1]. Сплав т^М^Си^^в^.

Рис. 8. Зависимость значений 5^(6). Случай краевой дислокации с линией X | [1 То], плоскостью скольжения (1 1 о), вектором Бвргерса h=a[o о 1]. Сплав Ti50Nt38cu10Fe2.

ВЫВОДИ

1. Предложена методика расчета направления макросдвига нз основе данных об упругих полях дислокаций, нарушающих симметрию решетки исходной фазы и продемонстрирована ее эффективность. Это позволяет существенно дополшть процедуру отбора вероятных дислокационных центров зарождения мартенсита.

2. Показано, что наиболее вероятными дислокационными центрами зарождения 7 - мартенсита в сплавах на основе железа и системе Си-Zn являются смешанные дислокации с линией Л | [1 1 1].плоскостью

ч

скольжения (Т о 1) и векторами Бюргерса Ь=а/2[1 Т 1], Ъ=а[о 1 о]';

3. В качестве.центров зарождения мартенсита В19 в сплаве Ti50Mi38 Cu1QPe2 предложена краевая дислокация-с линией Л 1 [1 То), плоскостью скольжения (1 1 о),вектором Бюргерса fr = а[0 0 1], тред-почтение которой ( по сравнению со смешашшми ) отдается на основе анализа совместимости требований, накладываемых механизмом дислокационного зарождать и волнового роста кристалла.

4. Показана конструктивность методологии идентификации дислокационных центров зарождения применительно не только к а-7 МП в сплавах железа,оно и к мартенситным превращениям в сплавах, обладающих эффектом памяти формы.

Основное содержание диссертационной работы изложено в следующих публикациях.

1. Аристова Н.В., Алексина И.В., Кащенко М.П. Роль фактора анизотропии в отборе центра зарождения мартенсита в сплаве ®i-Ni-Cu.//«MM, 1994, Т.77, ВЫП.1, С. Мб-^®-

2. Верещагин В.П., Кащенко М.П., Аристова Н.В. Модельные габ'и-

тусные плоскости в обобщенной волновой модели роста мартен-

сита. //Сборник докладов XXV Всесоюзного семинара "Актуальные проблемы прочности". Старая Русса, 1991. т.2, с. 6-9.

3. Кащенко М.П., Аристова Н.В., Верещагин В.П. Дислокационные

центра зарождения и направления макросдвига. //Тезисы докладов VI Совещания по старению металлических сплавов. Екатеринбург, 1992 , с. 93 - 94.

4. Кащенко М.П., Аристова Н.В. Дислокационные центры зарождения мартенсита в системе Си-гп. //Сборник докладов I Международного семинара "Эволюция дефектных структур в металлах и сплавах. Барнаул, 1992, с.121 - 122.

5. Аристова Н,В.,Кащенко С.М..Кащенко М.П. Дислокационные центры

зарождешш мартенсита при перестройке ОВД - рошетки. //Тезисы докладов II семинара России и стран СНГ.. Обнинск, 1993, с.30.

6. Верещагин В.П., Аристова Н.В., Кащенко С.М. Отбор волн смеще-

ний, управляющих ростом кристалла а - мартенсита в сплавах железа при его гетерогенном ( вблизи дислокации ) зарождении. . В кн.:Структурно - морфологтчаские осноеы модификаций материалов методами нетрадиционных технологий. Тезисы доклада I Всесоюзного семинара. Обнинск. Изд-во ОИАЗ, 1991, с.90. 7.. Верещагин В.П., Кащенко М.П.. Аристова К.В. Дислокационные центры зарождения новой фазы при т - а мартенситных превращениях в сплавах железа. //Доклады Всос. конф. по мартонситным превращениям в твердом теле. - Киов: Иститут металлофизики АН Украины, 1992, с.26 - 29. в. Кащенко М.П., Верещагин В.П.. Аристова Н.В. //Дислокационные центры зарождения при обратном а - у мартенситном превращении в сплавах железа. - ФММ, 1993, вып. 2, с.38 - 43.

9. Кащенко М.П., Аристова Н.В. Типичная дислокация ОЦК решетки как центр зарождения кристалла мартенсита. // Тезисы докладов VI Семинара с участием иностранных специалистов "Структура дислокаций и механические свойства металлов и сплавов". Екатеринбург, 1993, с.121 - 122. ю. Верещагин В.П., Кащенко М.П., Аристова Н.В. Дислокационные центры зарождения новой фазы при а - 7 мартекситном превращении в сплавах железа. //В кн. Доклады Всесоюзной конференции по мартенситным преврэщешшм в твердом теле. (г.Косов, Украина, 7-11 октября, 1991 г.). Киев, 1992.