Анизотропия микроволновой проводимости монокристаллов высокотемпературных сверхпроводников тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.07 ВАК РФ

Введение

1 Поверхностный импеданс и проводимость сверхпроводников

1.1 Связь импеданса и проводимости.

1.2 Поверхностный импеданс купратных плоскостей ВТСП.

1.3 Теория Бардина-Купера-Шриффера

1.4 Теория сильной связи.

1.5 Смешанная симметрия сверхпроводящего параметра порядка.

1.6 Двухжидкостная модель Гортера-Казимира.

1.7 Обобщенная двухжидкостная модель.

2 Методика измерений

2.1 Экспериментальная установка.

2.2 Измерительная схема.

2.3 Измеряемые величины

2.4 Геометрический фактор квадратного образца.

2.5 Геометрический фактор вытянутой пластины.

2.6 Измерения анизотропии микроволнового отклика.

2.7 Точность измерений.

2.7.1 Влияние давления гелия.

2.7.2 Воспроизводимость.

2.7.3 Распределения полей.

2.7.4 Форма резонансной линии

2.7.5 Тепловое расширение.

3 Результаты измерений аЬ-отклика

3.1 УВа2Сиз07х.

3.2 Bi2Sr2CaCu208+I.

3.3 Т12Ва2СиОб+:с.

4 Результаты измерений с-отклика

4.1 Определение импеданса ZC(T) из измеряемых в эксперименте величин

4.2 Анализ экспериментальных результатов.

4.3 Точность измерений с-отклика.

С момента открытия высокотемпературных сверхпроводников (ВТСП) [1] прошло уже более пятнадцати лет, а научный интерес к изучению этих систем не ослабевает. Это объясняется, во-первых, разнообразием нетривиальных физических явлений, обнаруживающихся при исследовании ВТСП-соединений, и, во-вторых, чисто прикладным аспектом -уже сейчас ВТСП применяются в различных областях техники.

Настоящая диссертация посвящена исследованию линейного микроволнового отклика ВТСП, а именно, исследованиям действительной (поверхностного сопротивления) и мнимой (поверхностного реактанса) частей поверхностного импеданса Z(T) — R(T) + iX(T) и комплексной проводимости а(Т) = а'(Т) — ia"(T) на частотах и>/2тг ~ 10 ГГц при малых (< 0.1 Э) амплитудах Ни переменного магнитного поля. Основными задачами диссертации являются:

• изучение температурных зависимостей поверхностного импеданса Zab{T) = Rab(T) + iXab(T) и комплексной проводимости ааь(Т) — a'ab(T) — ia'^b(T) купратных плоскостей монокристаллов ВТСП, различающихся как элементным составом, так и содержанием кислорода в них (уровнем допирования);

• исследования температурных зависимостей поверхностного импеданса ZC(T) = RC(T) + iXc(T) и комплексной проводимости ас(Т) = а'с{Т) —io"(T) вдоль оси с этих кристаллов;

• определение в абсолютных единицах электродинамических величин, характеризующих сверхпроводящее и нормальное состояния исследуемых образцов ВТСП;

• выбор и разработка моделей, которые были бы применимы для описания общих и специфических закономерностей высокочастотного отклика различных ВТСП.

Фактическое решение этих задач позволяет, с одной стороны, приблизиться к ответу на главный и до сих пор открытый вопрос - "Каков же механизм высокотемпературной сверхпроводимости ?", а с другой - указать реальные значения параметров образцов ВТСП, уже применяемых в СВЧ электронике. Двумя этими положениями определяется научная и практическая ценность диссертации.

Исследования сверхпроводников в СВЧ диапазоне являются очень информативными. Они позволяют исследовать как нормальное, так и сверхпроводящее состояния и экспериментально определить важные физические величины, например, глубину проникновения магнитного поля, время релаксации квазичастиц. Опыты с классическими сверхпроводниками позволили также определить величину сверхпроводящей щели А. Как следует из микроскопической теории [2, 3, 4], наличие щели в спектре элементарных возбуждений приводит к активационным, т.е. пропорциональным е~А/к"т (кв - постоянная Больцмана), температурным зависимостям как действительной, так и мнимой частей импеданса при Т < Тс/2. Из этих опытов также следовало, что поверхностное сопротивление кроме активационного члена содержит еще не зависящую от температуры константу i?res = R(T —> 0). Ее величина приближенно следует квадратичной зависимости от частоты Rres ос ui2 и уменьшается по мере улучшения качества поверхности исследуемого сверхпроводника, никогда не обращаясь в ноль. На основании этого факта считается, что, чем меньше Rres, тем выше качество образца. В качестве иллюстрации на рис. 1 приведены результаты проведенных в нашей группе измерений поверхностного импеданса монокристалла MgB2, сверхпроводимость в котором была недавно открыта [5]. Тангенсы углов наклона пря\^.-х на рис. 1 приводит к значению А = 0.76квТс; вычтенная из значений реактанса константа Х(0) даёт значение глубины проникновения А(0) = X(0)/uifio — 70 нм.

При измерениях поверхностного импеданса первых монокристаллов ВТСП выяснилось, что при переходе в сверхпроводящее состояние поверхностное сопротивление падает и практически сразу выходит на константу порядка нескольких мОм. Низкотемпературную зависимость выделить не удавалось. Только с появлением высококачественных, т.е. обладающих малыми остаточными потерями Rres ~ 100/Юм, монокристаллов YBa^CuaOr-x [6] в работе [7] был обнаружен широкий максимум в температурной зависимости поверхностного сопротивления, а в работе [8] - линейная низкотемпературная зависимость глубины проникновения магнитного поля Ааь{Т) = Хаь(Т)/ицо. Последний факт противоречил классическим, т.е. основанным на изотропности сверхпроводящей щею-1 ю-2

Ч 10"3 а: 1 3 5 7

Т/Т с

Рис. 1: Температурные зависимости поверхностного сопротивления Даь(Т) и реактанса Хаь(Т) монокристалла MgB2, демонстрирующие экспоненциальное поведение. ли А (к), представлениям. Позднее линейная зависимость Л аь(Т) — Ааь(0) ос Т была обнаружена и в других купратных соединениях на основе таллия [9], висмута [10] и ртути [И]. Эти эксперименты положили начало дискуссии о симметрии параметра порядка в ВТСП, поскольку линейная зависимость \аь{Т) легко объясняется наличием нулей щели в спектре элементарных возбуждений, что, в частности имеет место при d-волновой симметрии

Соединение YBa2Cu307:c имеет орторомбическую структуру и такие его характеристики, как проводимость (поверхностный импеданс), являются тензором, имеющем три независимые компоненты - сг0, crb, ас (Za, Zb, Zc). Другие купратные ВТСП имеют тетрагональную структуру, и, следовательно, у них отсутствует анизотропия свойств в купратных аЬ-плоскостях.

Из измерений кристаллов ВТСП на постоянном токе выяснилось, что в этих соединениях, имеющих слоистую структуру, свойства, связанные с транспортом вдоль и поперек купратных плоскостей, сильно различаются. В оптимально допированном УВа2Сиз06.93

Д(к). отношение удельных проводимостей выше температуры Тс сверхпроводящего перехода составляет ааь/ос ~ 100 (в YBa2Cu307x слабая анизотропия в afr-плоскости и наличие двойников, т.е. кластеров с различной ориентацией кристаллографических осей а и Ь, в кристаллах, не подвергнутых процедуре раздвойникования, позволяют говорить об усредненной проводимости оаь купратных плоскостей). В оптимально допированном Bi2Sr2CaCu208+i анизотропия проводимостей достигает величин порядка 105.

В оптимально допированных ВТСП сопротивление купратных плоскостей линейно зависит от температуры АраЬ(Т) ос Т.

Общими свойствами нормального состояния недодопированных ВТСП [12] являются (i) отклонения от зависимости Араь(Т) ос Т, связывающиеся с проявлениями псевдощели, происхождение которой сейчас широко обсуждается, (И) неметаллическое поведение сопротивления рс(Т) (его рост с понижением температуры) при приближении Т к Тс и (iii) резкий рост отношения рс/раь с уменьшением концентрации носителей.

Анизотропия сверхпроводящего состояния ВТСП с различными уровнями допирования наиболее подробно изучалась в ориентированных порошках методом динамической магнитной восприимчивости. Систематизированные в обзоре [13] результаты таких измерений следующие: (i) низкотемпературная зависимость А^(0)/А^(Т) является более слабой по сравнению с А^,(0)/АцЬ(Т), (и) зависимости ДАС(Т) ос Та, где показатель степени а в образцах различного химического состава меняется от 1 до 5.

Исследования анизотропии поверхностного импеданса кристаллов ВТСП проводились в работах [14]-[21]. Тем не менее, в литературе нет единого мнения о низкотемпературном поведении ДАС(Г). Даже в наиболее подробно исследованных монокристаллах YBa2Cu306.93 наблюдались как линейная зависимость ДАС(Т) ос Т при Т < Тс/3 [18, 21], так и квадратичная [16]. В кристаллах Bi2Sr2CaCu208+x поведение ДАС(Т) зависит от степени допирования образцов кислородом: линейная зависимость ДАС(Т) [15, 20] в кристаллах с максимальными Тс ~ 90 К меняется на квадратичную [20] с увеличением содержания кислорода.

Если проводимость в ab-плоскостях ВТСП является металлической (друдевской), то механизм с-транспорта до сих пор не установлен, и, в частности, неясно, может ли он быть друдевским или при любом уровне допирования проводимость вдоль оси с обусловлена туннелированием квазичастиц между купратными слоями, которое сопровождается рассеянием как в самих слоях, так и между ними. Существует много теоретических моделей, предлагающих объяснение анизотропных свойств ВТСП, но ни одна из них не описывает в полной мере эволюцию кривых A^6(0)/A„b(T), А^(0)/Л^(Т), раь(Т) и рс(Т) в широком диапазоне изменений концентрации и температуры.

Одной из основных трудностей, возникающих на пути изучения анизотропии транспорта, является недостаточная точность извлечения параметров образца из измеряемых в эксперименте величин, которая обусловлена как методическими проблемами, так и сложностью электродинамических расчетов распределения полей (токов) в реальных, т.е. трехмерных образцах.

Таким образом, подробные исследования анизотропии микроволновой проводимости ВТСП с различными уровнями допирования являются крайне актуальной задачей как с экспериментальной, так и с теоретической точки зрения. В данной работе будет описана предложенная нами процедура измерения анизотропии импеданса, которая, по-видимому, является наиболее точной на сегодняшний день. Кроме того, будут приведены результаты измерений различных монокристаллов ВТСП в широком диапазоне уровней допирования.

Диссертация основана на восьми публикациях, посвященных измерениям и теоретическому описанию линейного микроволнового отклика ВТСП. Помимо Введения она состоит из четырех глав и Заключения, содержит 36 рисунков и три таблицы. Список литературы включает 82 наименования.

В первой главе вводятся понятия поверхностного импеданса и комплексной проводимости, обсуждаются существующие модели высокочастотного отклика. В частности, в ней описана обобщенная двухжидкостная модель и приведены расчеты, выполненные в рамках модели смешанной симметрии параметра порядка. Во второй главе подробно описаны электродинамические основы измерений поверхностного импеданса Zab(T), экспериментальная установка, методика и точность измерений. Также в ней анализируются методы измерения анизотропии поверхностного импеданса и проводимости, и приведены расчеты распределения микроволнового поля на поверхности и в объеме образца. В третьей главе приведены результаты измерений микроволнового отклика купратных плоскостей монокристаллов YBa2Cu307i, Bi2Sr2CaCu208+x и Tl2Ba2Cu06+I. Четвертая глава посвящена исследованиям транспорта поперек купратных плоскостей в этих образцах. Экспериментальные результаты сравниваются с существующими моделями с-транспорта квазичастиц. Наконец, в Заключении сформулированы основные результаты работы, выносимые на защиту.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах:

1. D.V. Shovkun, M.R. Trunin, A.A. Zhukov, Yu.A. Nefyodov, N. Bontemps, H. Enriquez, A. Buzdin, T. Tamegai "c-axis penetration depth in BiSrCaCuO single crystals measured by ac-susceptibility and cavity perturbation techniques", JETP Letters 71(2), 92 (2000).

2. Yu.A. Nefyodov, A.A. Golubov, M.R. Trunin, M.T. Beal-Monod "Multicomponent Order Parameter and Penetration Depth of YBCO Single Crystals", Physica В 284-288, 919 (2000).

3. M.R. Trunin, Yu.A. Nefyodov, Herman J. Fink "Phenomenological description of the microwave surface impedance and complex conductivity of high-Tc single crystals", JETP 91, 801 (2000).

4. M.R. Trunin, Yu.A. Nefyodov, D.V. Shovkun, A.A. Zhukov, N. Bontemps, A. Buzdin, M. Daumens, H. Enriquez, and T. Tamegai "Triple approach to determination of the c-axis penetration depth in BSCCO crystals", Journal of Superconductivity 14(1), 181 (2001).

5. C. Kusko, Z. Zhai, N. Hakim, R.S. Markiewicz, S. Sridhar, D. Colson, V. Viallet-Guillen, A. Forget, Yu. A. Nefyodov, M. R. Trunin, N.N. Kolesnikov, A. Maignan, A. Daignere, A.

Erb. "Anomalous microwave conductivity due to collective transport in the pseudogap state of euprate superconductors", Phvs. Rev. В 65, 132501 (2002).

6. Yu.A. Nefyodov, M.R. Trunin, A.A. Zhohov, I.G. Naumenko, G.A. Emel'chenko, D.Yu. Vodolazov, I.L.Maksirnov "Surface impedance anisotropy YBa2Cu3 06.95 single crystals: electrodynamic basis of the measurements", Phys. Rev. В 67, 144504, (2003).

7. Yu.A. Nefyodov, M.R. Trunin "Microwave surface impedance anisotropy of YBaCuO single crystals with different oxygen content", Physica С 388-389, 469 (2003).

8. M.P. Трунин, Ю.А. Нефёдов "Анизотропия микроволновой проводимости YBa2Cu307x в сверхпроводящем и нормальном состояниях: кроссовер 3D — 2D", Письма в ЖЭТФ, 77(10), 696 (2003).

Наконец, хотелось бы выразить благодарность моему научному руководителю М.Р. Труни-ну - за всестороннюю поддержку и терпение, инженерам А.Т. Соколову и Г.В. Мерзлякову - за помощь в совершенствовании экспериментальной установки, сотрудникам лабораторий Г.А. Емельченко и Н.Н. Колесникова, вырастившим исследовавшиеся монокристаллы, Д.В. Шовкуну, А.Ф. Шевчуну, Г.Э. Цыдынжапову, А.А. Голубову - за ценные обсуждения, а также многим другим сотрудникам ИФТТ, способствовавшим написанию данной работы.

Заключение

1. J.G. Bednorz and К.A. Miiller, Z. Phys. В 64, 189 (1986).

2. J. Bardeen, L.N. Cooper, and J.R. Schrieffer. "Theory of Superconductivity", Phys. Rev. 108, 1175 (1957).

3. А.А. Абрикосов, Л.П. Горьков, И.М. Халатников, ЖЭТФ 35, 265 (1958).

4. D.C. Mattis and J. Bardeen. "Theory of the Anomalous Skin Effect in Normal and Superconducting Metals", Phys. Rev. Ill, 412 (1958).

5. J. Nagamatsu, N. Nakagawa, T. Muranaka, Y. Zenitani, and J. Akimitsu, Nature (London) 410, 63 (2001).

6. R. Liang, P. Dosanjh, D.A. Bonn, D.J. Baar, J.F. Carolan, and W.N. Hardy, Physica С 195, 51 (1992).

7. D.A. Bonn, P. Dosanjh, R. Liang, and W.N. Hardy . "Evidence for rapid suppression of quasiparticle scattering below Tc in УВагСизОг-г", Phys. Rev. Lett. 68, 2390 (1992).

8. W.N. Hardy, D.A. Bonn, D.C. Morgan, R. Liang, and K. Zhang. "Precision measurements of the temperature dependence of lambda in YBa2Cu307x: Strong evidence for nodes in the gap function", Phys. Rev. Lett. 70, 3999 (1993).

9. D. M. Broun, D. C. Morgan, R. J. Ormeno, S. F. Lee, A. W. Tyler, A. P. Mackenzie, and J. R. Waldram "In-plane microwave conductivity of the single-layer cuprate Tl2Ba2Cu06+I "Phys. Rev. В 56, R11443-R11446 (1997).

10. Shih-Fu Lee, D. C. Morgan, R. J. Ormeno, D. M. Broun, R. A. Doyle, J. R. Waldram, K. Kadowaki. "ab-plane microwave surface impedance of a high-quality Bi2Sr2CaCu208+x single crystal", Phys. Rev. Lett. 77, 735-738 (1996).

11. И. С. Panagopoulos, J. R. Cooper, G. B. Peacock, I. Gameson, P. P. Edwards, W. Schmidbauer and J. W. Hodby. "Anisotropic magnetic penetration depth of grain-aligned HgBa2Ca2Cu308+*", Phys. Rev. В 53, R2999-R3002 (1996).

12. К. Takenaka, К. Mizuhashi, H. Takagi, and S. Uchida. "Interplane charge transport in УВагСизОу.,,;: Spin-gap effect on in-plane and out-of-plane resistivity", Phys. Rev. В 50, 6534 (1994).

13. Т. Xiang, С. Panagapoulos, and J.R. Cooper, Int. Journ. Mod. Phys. В 12, 1007 (1998).

14. H. Kitano, T. Shibauchi, K. Uchinokura, A. Maeda, H. Asaoka, and H. Takei. "c-axis microwave conductivity of УВагСизОг.^ in the superconducting state", Phys. Rev. В 51, 1401 (1995).

15. Т. Jacobs, S. Sridhar, Q. Li, G. D. Gu, and N. Koshizuka. "In-plane and c-axis microwave penetration depth of Bi2Sr2CaCu208+x crystals", Phys. Rev. Lett. 75, 4516 (1995).

16. A. Hosseini, S. Kamal, D.A. Bonn, R. Liang, and W. N. Hardy, "c-axis electrodynamics of YBa2Cu307x", Phys. Rev. Lett. 81, 1298 (1998).

17. T. Shibauchi, H. Kitano, K. Uchinokura, A. Maeda, T. Kimura, and K. Kishio. "Anisotropic penetration depth in La2-ISrICuC>4", Phys. Rev. Lett. 72, 2263 (1994).

18. J. Mao, D. H. Wu, J. L. Peng, R. L. Greene, and S. M. Anlage. "Anisotropic surface impedance of YBa2Cu307-x single crystals", Phys. Rev. В 51, 3316 (1995).

19. D. A. Bonn, S. Kamal, K. Zhang, R. Liang, and W. N. Hardy, J. Phys. Chem. Solids 56, 1941 (1995).

20. T. Shibauchi, N. Katase, T. Tamegai, and K. Uchinokura, Physica С 264, 227 (1996).

21. H. Srikanth, Z. Zhai, S. Sridhar, and A. Erb, J. Phys. Chem. Solids 59, 2105 (1998).

22. JI.A. Вайнштейн, Электромагнитные волны (M.: Радио и Связь, 1988).

23. А.В. Pippard, Proc. Roy. Soc. A216, 547 (1953).

24. А.А. Абрикосов, Основы теории металлов (М.: Физматлит, 1987).

25. M.R. Trunin, Yu.A. Nefyodov, and Herman J. Fink, ЖЭТФ 118(4), 923 (2000).

26. J.P. Carbotte. "Properties of boson-exchange superconductors", Reviews of Modern Physics 62(4), 1027 (1990).

27. S.B. Nam. "Theory of electromagnetic properties of superconducting and normal systems", Phys. Rev. 156, 470, 487 (1967).

28. M. Тинкхам, Введение в сверхпроводимость (М.: Атомиздат, 1980).

29. Е.М. Лифшиц, Л.П. Питаевский, Физическая кинетика (М.: Физматлит, 1979).

30. А.А. Golubov, M.R. Trunin, S.V. Shulga, D. Wehler, J. Dreibholz, G. Mtiller, and H. Piel, Physica С 213, 139 (1993).

31. Г.М. Элиашберг, ЖЭТФ 38, 966 (1960), ЖЭТФ 39, 1437 (1960).

32. А.Е. Каракозов, Е.Г. Максимов, С.А. Машков, ЖЭТФ 68, 1937 (1975).

33. А.Е. Каракозов, Е.Г. Максимов, А.А. Михайловский, ЖЭТФ 103, 132 (1992).

34. F. Marsiglio. "Coherence effects in electromagnetic absorption in superconductors", Phys. Rev. В 44, 5373 (1991).

35. O.V. Dolgov, E.G. Maksimov, A.E. Karakozov, and A.A. Mikhailovsky, Solid State Comm. 89, 827 (1994).

36. Г.В. Климович, A.B. Рыляков, Г.М. Элиашберг, Письма в ЖЭТФ 53, 381 (1991).

37. В.Л. Гинзбург, Е.Г. Максимов, Сверхпроводимость: физика, химия, техника 5, 1543 (1992).

38. G.M. Eliashberg, G.V. Klimovich, and A.V. Rylyakov, J. Supercond. 4, 393 (1991).

39. M.T. Beal-Monod, K. Maki. "Effect on high-Tc superconductivity of the a b anisotropy in the normal phase", Phys. Rev. В 55, 1194 (1997).

40. C.H. Choi and Paul Muzikar. "Theory of the superfluid density tensor in unconventional superconductors: Impurity scattering and band-structure effects", Phys. Rev. В 39, 11296 (1989).

41. H. Srikanth, Z. Zhai, S. Sridhar, A. Erb and E. Walker. "Systematics of two-component superconductivity in YBCO from microwave measurements of high-quality single crystals", Phys. Rev. В 57, 7986 (1998).

42. Yu.A. Nefyodov, A.A. Golubov, M.R. Trunin, M.T. Beal-Monod, Physica В 284-288, 919 (2000).

43. M.T. Beal-Monod and K. Maki, Europhys. Lett. 33(4), 309 (1996).

44. F. London and H. London, Proc. Roy. Soc. A149, 71 (1935), A152, 24 (1935).

45. C.J. Gorter and H. Casimir, Phys. Z. 35, 963 (1934), Physica 1, 306 (1934).

46. C. Varmazis, J.R. Hook, D.J. Sandiford, and M. Strongin. "Inductive transition of niobium and tantalum in the 10-MHz range. II. The peak in the inductive skin depth for T just less than Tc", Phys. Rev. В 11, 3354 (1975).

47. С. Varmazis, Y. Imry, and M. Strongin. "Surface effects at the superconducting phase transition in tantalum and niobium", Phys. Rev. В 13, 2880 (1976).

48. M.P. Трунин, A.A. Жуков, Г.Э. Цыдынжапов, A.T. Соколов, JI.A. Клинкова, H.B. Бар-ковский, Письма в ЖЭТФ 64, 783 (1996).

49. A. Hosseini, R. Harris, S. Kamal, et al. "Microwave spectroscopy of thermally excited quasiparticles in УВа2Сиз07-х", Phys. Rev. В 60, 1349 (1999).

50. S-F. Lee, D. C. Morgan, R. J. Ormeno, et al. "a — b Plane Microwave Surface Impedance of a High-Quality Bi2Sr2CaCu208+I Single Crystal", Phys. Rev. Lett. 77, 735 (1996).

51. H. Srikanth, B. A. Willemsen, T. Jacobs, et al. "Microwave response of УВагСизОу-х crystals: Evidence for a multicomponent order parameter", Phys. Rev. В 55, R14733 (1997).

52. M.L. Horbach, W. van Saarlos, and D.A. Huse. "Comment on Observation of the conductivity coherence peak in superconducting Bi2Sr2CaCu208+I single crystals", Phys. Rev. Lett. 67, 3464 (1991).

53. M.H. Hettler and P.J. Hirschfeld. "Order-parameter holes and theory of microwave conductivity in YBa2Cu307I", Phys. Rev. В 61, 11313 (2000).

54. S. Sridhar and W. L. Kennedy, Rev. Sci. Instrum. 54, 531 (1988).

55. M. R. Trunin, Physics-Uspekhi 41, 843 (1998); J. Supercond. 11, 381 (1998).

56. Ч. Пул, Техника ЭПР-спектроскопии (M.: Мир, 1970).

57. М. Benkraouda, J. R. Clem. "Magnetic hysteresis from the geometrical barrier in type-II superconducting strips", Phys. Rev. В 53, 5716 (1996).

58. E. Zeldov, A. I. Larkin, V. B. Geshkenbein et al. "Geometrical Barriers in High-Temperature Superconductors", Phys. Rev. Lett. 73, 1428 (1994).

59. M. V. Indenbom, E. H. Brandt. "Comment on Field induced 3D to 2D crossover of shielding current path in Bi2Sr2CaCu208+a:", Phys. Rev. Lett. 73, 1731 (1994).

60. Yu.A. Nefyodov, M.R. Trunin, A.A. Zhohov, I.G. Naumenko, G.A. Emel'chenko, D.Yu. Vodolazov, and I.L. Maksimov. "Surface impedance anisotropy of УВагСизОг-х single crystals: electrodynamic basis of the measurements", Phys. Rev. В 67, 144504 (2003).

61. E. Provost, E. Paumier, and A. Fortini, J. Phys. F: Metal Phys. 4, 439 (1974).

62. Л.Д. Ландау и E.M. Лифшиц, Курс теоретической физики, Том 8: Электродинамика сплошных сред (Физматлит, Москва, 1982).

63. Е. Н. Brandt and G. P. Mikitik. "Meissner-London Currents in Superconductors with Rectangular Cross Section", Phys. Rev. Lett. 85, 4164 (2000).

64. С. E. Gough and N. J. Exon, Phys. Rev. В 50, 488 (1994).

65. M. R. Trunin, Yu. A. Nefyodov, D. V. Shovkun, A. A. Zhukov, N. Bontemps, H. Enriquez, A. Buzdin, M. Daumens, and T. Tamegai. J. Supercond. 14, 187 (2001).

66. Дж. Л. Альтман, Устройства сверхвысоких частот (М.: Мир, 1968).

67. A. Erb, Е. Walker, R. Flukiger, Physica С 258, 9-20 (1996).

68. Е.О. Shulz-Dubois, J. Crystal Growth 12, 81 (1971).

69. S. Ooi, T. Shibauchi, T. Tamegai, Physica С 302, 339-345 (1998).

70. M. Hasegawa, Yo. Matsushita, H. Takei, Physica С 267, 31 (1996).

71. Y. J. Uemura, A. Keren, L. P. Lee et al. Nature 364, 605 (1993).

72. J. R. Waldram, D. M. Broun, D. C. Morgan et al. "Fluctuation effects in the microwave conductivity of cuprate superconductors", Phys. Rev. В 59, 1528 (1999).

73. Ф. Ф. Менде, Поверхностный импеданс реальных поверхностей.

74. R.J. Radtke, V.N. Kostur, К. Levin, "Theory of the c-axis penetration depth in the cuprates", Phys. Rev. В 53, R522 (1996).

75. M. Turlakov and A.J. Legget, Phys. Rev. В 63, 064518 (2001).

76. Y.B. Xie, "Ioffe-Regel-Mott limit in highly anisotropic systems", Phys. Rev. В 45, 11375 (1992).

77. N. Kumar and A.M. Jayannavar, Phys. Rev. В 45, 5001 (1992).

78. L.B. Ioffe, A.I. Larkin, A.A. Varlamov et. al., Phys. Rev. В 47, 8936 (1993).

79. M.J. Graf, D. Rainer, and J.A. Sauls, Phys. Rev. В 47, 12089 (1993).

80. A.F. Ho and A.J. Schofield, cond-mat/0211675.

81. И.Г. Ланг и Ю.А. Фирсов, ЖЭТФ 43, 1843 (1962); 45, 378 (1963).

82. Т. Holstein, Ann. of Phys. 8, 343 (1959).' ; I.'', I ;'.,Vгозлгьч в - о'ь