Экспериментальное исследование электроконвективной неустойчивости неоднородно нагретой слабопроводящей жидкости тема автореферата и диссертации по механике, 01.02.05 ВАК РФ

о*

. ц «Й» «93

\ 1 ПЕИЙСНИП ОРДЕНА. ТРУДОВОГО КРАСНОГО ЗНАМЕНИ

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ЕМ. А. и. ГОРЬКОГО

На правах рукописи

Косвзшцев Сергей Рудольфович

ЭКСПЕРИ1ЕНТМЫЮЗ ИССЛЕДОВАНИЕ' ЭЛЕКГРОКОНЕЕКТИВНОЯ НЕУСТОПЧИВОСТИ НЕОДШРОДНО НАГРЕТОЙ СЛАБОПРОВОДЩЕЙ

шдаости

01.02.05 - Ыеханпка яидкости, газа я плавка

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата фшияо-математичесниг наук

Пермь - 1993

Работа выполнена на кафедре общей физики Пермского ордена Трудового Красного Знамени государственного университета им. А.М.Горького.

Научный руководитель: - кандидат физико-математических

наук, профессор Ю.К.Братухин

Официальные оппоненты: доктор физико-математических

наук, профессор А.И.Жакин (Харьковский госуниверситет) кандидат физико - математических наук, заведующий сектором ОКБ "Маяк" A.D.Пинягин-. (Пермь)

Ведущая организация - Институт механики сплошных сред Уральокого отделелия РАН (г. Пермь).

Защита состоится _ 2Р _ 1993 Г.

в 45часов на заседании регионального специализированного совета К 063.69.06 по присуждению ученой степени кандидата наук в Пермском ордена Трудового Красного Знамени государственном университете им. А.М.Горького (г. Пермь, ГСП, 6'4600, ул. Еукирева, 1Б).

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Пермского государственного университета.

Автореферат разослан ^т7 _ 1993 г.

Ученый секретарь

регионального специализированного совета,

кандидат физико-математических наук,

доцент А ( Г.И.Субботин

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

актуальность проблемы, Исследование электрогидродиналп-чвскиж (ЭГД) явления имеет актуальное прикладное значение в "еяз^ с расширящЕмся применением сильных электрических полеП з технологических процессах. Сред:? технических приложений ЭГД следует отметить разработку различных перспективных устройств» используемых при очистке зидкостей и газов, при созданпг датчиков систем преобразования энергии, контроля, навигаиш п т.д.. Как доказывает обзор научной печати, наиболее слоггш в интерпретация ЭГД явления, наблюдаемые в слабопроводщк шзодирувсих) гшкоотпх. Электрогадродинашческое илз электроконвектизн'-э дшзение слабопроводощей вддкоста в основном обусловлено воздействием шэпшего электрического полт на каким-либо образом сформировавшийся нескомпенсированккЗ объемный заряд. 3 связи с этим наиболее вашшй вопрос я описании ЭК состоит в выяснении причин электрязацеа первоначально электронейтральноЗ шдаости. Как правило, з реальных ситуациях необходимо учитывать одновременное действаэ нескольких механн-.моа заря^ообразозания. Для того,' чтоб'' определить вклад каждого, необходимо детальноз экспериментальное изучение их влияния на электроконвекцию (ЭК) и, в частности, на электроконвеэтивнув неустойчивость. При этой необходима отмзтить, что исследования электроконьективной неустойчивости является предпочтительнчш, поскольку по виду критериальных соотношений, характэризущих нейтральные крив»« устойчивости, когяо сделать вывод о преобладащем механизма электризации гидхостг:-

Цель работы:

экспериментальное исследование электроконвективной неустойчивости равновесия и надкритических движений в плоском слое неравномерно награтой слабопроводящей гэдкости во внешнем однородном постоянном а перзменноы электрических полях;

- экспериментальное изучение влияния электрического поля на устойчивость плоскопараллельного терлогравитационного течения слаЗопроводяЕэй задкости в вертикальном слое.

Научно-практическая ценность работы:

- разработавши метод исследования электрскоивекциа.

основанный на одновременной измерения теплового потока через ячейку, вольт-амперных характеристик и визуальных наблцдений с помощью гояографгееского интерферометра. может испояьзоватся при проведении экспериментов, в которых применение измерительных зондов приводит к появлении в электрическом поле неконтролируемых возмущений в жидкости;

- результаты экспериментального исследования влияния различных типов электризации слабопроводящей жидкости на ЭК-неустойчивость и возникающие надкритические движения представляют общетеоретический интерес, поскольку способствуют построению адекватной модели ЭК и дополняют теорию гидродинамической устойчивости;

экспериментально обнаруженные в работе эффекты стабилизации равновесия подогреваемого снизу слоя жидкого диэлектрика в постоянном электрическом поле, а также повышения критического напряжения при увеличении частоты переменного поля позволяют управлять теплообменом в различных устройствах путем выбора соответствующей частоты и напряженности поля. Существенная зависимость электроконвективных процессов от времени релаксации электрического заряда позволяет при относительно малок изменении электропроводности или величины межэлектродного промежутка изменять дестабилизирующее действие электрического поля на стабилизирупцее.

Часть материалов диссертации вошла в прегражу спецкурса "Гидромеханика невесомости", читаемого на IV курсе 5изического факультета Пермского государственного университета.

Работа выполнялась в рамках разрабатываемых кафедрой общей аазики Пермского университета тем "Конвзкция и теплообмен в ламинарном, переходном и турбулентном режимах; влияние осложняющих факторов на конвективную и гидродинамическую устойчивость" (И ГР 01860081235) и "Течение и тепломассоперенос при ламинарной и турбулентной конвекции; проблемы устойчивости равновесия и течений". Исследования являются также составной частью международного научно -технического проекта "Конвективные явления и процессы тепло.-массопереноса в условиях невесомости и микрогравитацаи^, научно - исследовательской темы по космической технологии, выполнявшейся в соответствии с Решением Правительства от

20.03.1987 г. N 133 и программы "Университеты России" (направление II, "Неравновесные процессы в макроскопических средах").

Автором представляются к защите:

- результаты експериментального исследования ЭК-неустой-чивости равновесия горизонтального слоя неравномерно нагретой слабопроводящей гот^ости в постоянном и переменном электрическом поле;

- результатч экспериментального исследования ЭК-неустой-чивости плоскопараллельного термогравитационного конвективного течения слабопроводящей кидкости в вертикальном слое;

- результаты исследования надкритических ЭК-движений в плоском слое слабопроводящей жидкости;

- результаты исследования влияния температурной зависимости электропроводности слабопроводящей жидкости на ЭК-неустойчивость.

Апробация работы.

Результаты исследований докладывались на Первом Всесоюзном семинаре "Оптические методы исследования потоков" (Новосибирск, 1969г), на Первом и Втором Всесоюзных Семинарах-совещаниях по электрогидродинамике гадких диэлектриков (Ленинград, 1989г, 1991г), на Шестом Всесоюзном Совещании по электрогидродинамикс жидких диэлектриков (Кишинев, 1990г), на Девятых октябрьских чтениях межвузовской конференции молодых ученых (Пермь, 1990г), на Первой Всесоюзной конференции "Олтические методы исследования потоков"(Новосибирск, 1991т), на Международном симпозиуме "Гидромеханика и тепло-массообмен в невесомости" (Пермь-Москва, 1991г), на Восьмой и Девятой Международных Школах-семинарах "Нелинейные задачи теории гидродинамической устойчивости" (Москва, 1992т, 1993г), на Пермском городском гидродинамическом семинаре (руководители д.ф.-к.н. Г.З.Гершуни и д.ф.-м.н.Е.М.Нуховицкий, 1991-1993 тг).

Объем и структура работы:

- диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения, списка цитируемой литературы (80 наименований) и содержит 131 страницу, 46 рисунков на 49 страницах, 3 фотографии, 1 таблицу.

Автор выражает глубокую благодарность Семенову В.А. за

- б -

постановку дели диссертационного еоо^лсбйппе и поотояшше консультации по теории ЭГД-явлашзй.

СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во введении обоснована актуальность диссертациошого исследования, сформулированы его цели, задачи и положения, наносимые на защиту.

Первая глава диссертации носит обзорный характер; в пей обсувдаются основные механизмы ЭК-неустойтавости механического равновесия неизотермического плоского слоя сздкого диэлектрика во ьнешнем однородном электрическом поле. Подробно рассглотргны работь, близкие к тематике дассертецзи.

Поскольку ЭК-неустойчявость слабопроводящей жидкости непосредственно связана с ЕозншскоБением ьзхЕнически неустойчивого распределения объектного заряда, в главе приводится обзор научной литературы, посвященной изучению причин электризации первоначально электронейтрал&ной экдаости во внешнем однородном электрическом поле. Рассматриваются следующие основные виды олектроконвекции: члектрокондуктизгшй, обусловленный появлением электрического саряда при протекавши тока через слой слабопроводящей аздкости с неоднородным пространственным распределением электропроводности; иннекционный, вызванный олектркзадаей в приэлектродных областях в ходе электрохимических реакций на границе металл -диэлектрик. Первый механизм, в частности, является следствием неоднородного нагрева пидаости, а второй характерен как для неравномерно нагретой, так и для изотермической гждкссти.

Вторая глава посвящена изучению электрофизических параметров идкостей, применявшихся в эксперименте. Описана экспериментальная установка и методика измерзнкй. Представлены ре .ультаты исследований, проведена классификация диэлектрических жидкостей та степени зависимости пх проводимости от температуры.

Экспериментальная установка состояла пз

электроизмерительной ячейки, представляпцей собой плоский горизонтальный конденсатор площадью основания 55x80 гйл2, с изменяемой величиной мекэлектродного промежутка, ' • и электроизмерительной схемы, позволяющей контролировать тох

через ячейку, е которой о яомопьп двух теплообменшосов задавалось фиксированное значение температуры. Электропроводность о для выбранного значения температуры определялась по наклону начального участка вольт-екперной характеристик. Температурный коэффициент проводимости вычислялся по форздле: рс= а~'да/д1, где а0 - среднее значение проводи:'-ости еэдкосте длл выбранного интервала температуры ДТ, а До - соотвзтствугщгэ изменение проводимости.

Опыта зоказелз, что неиболее значительно электропроводность звеискт от температуры у относительно вязких жидкостей (трЕКсфэрматорное и конденсаторное масла), в меньшей марз - у керосина и практически не изменяется у хикзчески чессте каловязгах жидкостей (декан, октан, нонан и т.п.). Представлена таблица, включащая в себя характеристики слабопроводящкх глдаоотей, использовавшихся в экспериментах. Установлено, чго эдектрофазиче схке параметры кидких диэлектриков суцестееЕяо зависят от количественного и качественного содержания растворенных примесей, от материалов электродов, от взл^хегз мегэлектродного промежутка. В связи с этта в работе азмзрения зависимости проводимости от температуры проводилось непосредствеггго перед кацдьш экспериментом по исследоЕЕ.Ш1 ЭК-неустойчивости.

Третья глава посвящена изучении ЭК-неустойчивости кзхахического равиоиесия плоского горизонтального слоя слабопроводшщх издкостей с относительно слабой зависимостью проводикости от тег.щературы. В главе описан разработанный бесконтактннй кзтод, позволяющий определять порог устойчивости равновесия гладкого диэлектрика и одновременно наблюдать поля температура в среде. Описана методика исследования устойчивости в изотермической пидкости.

Электроконвэкигвная ячейка образована прозрачной плексигласовой ратной фиксированной высоты и,ограничена снизу и свергу электродами В качестве материалов электредев попользовались латуы», сталь, титан. Толщтеа слоя изменялась з предела от 2.2 г,"2 до 8.5 км с точностью не менее 0.05 ил. Тешеретурзый река::! в полости садавался с помощью массивных тешообизЕншгаа, ¿орые подымались к элэк!^ эдем через вяектропзолирундгз Тешературы теплообменников

поддерзсталнсь постоянными о точностью, не меньшей 0.1°0.

Вознж'-новение конвективного движения в ячейке определялось по зависимости числа Нуссельта от напряжения на электродах при фиксированной разности температур между теплообменниками. Число Нуссельта вычислялся по перепадам температуры на одной из изолирующих прокладок и на слое жидкости. Для визуального наблюдения температурных полей применялся голографический интерферометр реального времени, с помощью которого в ходе опытов уточнялось значение перепада температуры на слое, измеренное термопарами.

Исследования показали, что механическое равновесие плоского горизонтального слоя слабопроводящей жидкости во внешнем однородном электрическом поле нарушается при некотором критическом значении напряжения на электродрт и*, эк изучалась в предельных углеводородах ряда алканов ( деквн, гептан, октан и др.) при горизонтальной ориентации слоя. Установлено, что в пределах погрешности измерений критическая разность потенциалов и*, при которой возникает ЭК, не зависит от величины и направления градиента температуры и толщины слоя в диапазоне от 2.2 мм до 8.0 мм. На рис.1 приведены зависимости числа Нуссельта от напряжения на электродах при подогреве сверху для слоя декача различной толщины. Из графиков видно, что хотя величина и* остается постоянной, характер зависимостей существенно различен. При этом наблюдения за полями температуры показывают, что в жидкости могут реализоваться два типа движения. При подогреве снизу, а также при небольших перепадах температуры на слое в случае подогреве сверху реализуются нестационарные трехмерные структуры вида "електротермиков", хаотически отрывающихся от нижнего электрода и всплывающих к верхнему. Такому движению соответствует более интенсивный теплообмен и быстрый рост числа Нуссельта с напряжением. При значительных перепадах температуры при подогреве сверху возникают периодические вдоль слоя стационарные структуры типа валов конвекции Рэлея-Бенара. Данному движению соответствует более пологий участок на графиках рис.1. При этом число валов уменьшается с увеличением разности температуры. Оказалось, что критическое напряжение и* и, в большей мере, интенсивность надкритических движений определяются главным образом материалом электрода!«. На рис.2 приведены зависимости числа Нуссельаа от напряжения для слоя

октана, ограниченного электродами, изготовленными из окисленной латуни, стаж, титана. Результаты тепловых и интерференционных измерений для слоя декана, гептан-;, октана с латунными электродами представлены на рис.3 в виде карты режимов течения в координатах безразмерная сила Кулона Т_ -число Рэлея Ra. Тс определяется выражением Тс= sU/brj, где Ь -подвижность генов уидкост::, - динамическая вязкость, е -диэлектрическая проницаемость. На карте область I соответствует равновесию жидкости, II - термогрзЕиташг",ног конвекции Рэлея-Бенара, III - нестационарным колебательным движениям в слое в виде "эдектротермикоь" и IV - стационарному периодическому вдоль слоя электроконвектквному движению. С помощью лазерного доплеровского анемометра и на основе анализа вольт-амперных характеристик исследована устойчивость изотермического слоя кгтдкого диэлектрика з электрическом поле. При этом в пределах погрешности измерений значение U* не изменилось.

В главе также приведены результаты исследования устойчивости в электрическом поле основного термогравитационного течения в вертикальном, подогреваемом сбоку, слое изолирующей жидкости со слабой зависимостью проводимости от температуры. Показано, что критическое значение напряжения на электродах не изменяется при различной ориентации слоя относительно силы тяжести.

На основании полученных экспериментальных данных сделан вывод об инфекционном характере ЭК-неустойчпвости в предельных углеводородах, имеющих слабую зависимость проводимости от температуры. В этом случае, в рассматриваемом диапазоне чисел Рэлея, критическое напряжение не зависит от величины и направления градиента температуры в .„чое, а взаимодействие с силами Архимеда привадит только к изменению вида надкритических движений.

В ртой же главе приведены результаты исследования влияния величины и частоты электрического поля на ЭК-неустойчивость плоского слоя жидкого диэлектрика. Экспериментально обнаружено, что критическое значение электрического числа т , при котором возникает ЭК, вначале, с увеличением частоты, не изменяется и равно соответствующему значению в случае постоянного полл. Затем, при дальнейшем увеличении частоты, критическое число т возрастает и стремится к бесконечности.

/ !

• ' /

/ • □ /

/ В

/,/ Я е

/ О -•—/-!

1 / 0

; / /

/ □ о

• /

? .г

А/Ц--/

го

и,*в

□ - 4 А- 1 О - > в--с в / □ 1

/ □ В А^ 1 *£с 1-о-о-в-в-

го

и,, 6

Рис.1.Зависимости числа Нус-сельта от напряжения на электродах для подогреваемого сверху слоя декана дзазличной толщины при ДТс=25 0. 1

11=2.2 мм, 2 - 11=3.7 мм, 3 -11=5.0 ММ, 4 - 11=7.5 ММ.

Рис.2.Зависимости числа Нус-сельта от напряжения на электродах, изготовленных из различных материалов, Для слоя октана. 11=5.0 мм. 1 - латунь, 2 - сталь, 3 - титан.

50

О

\ □ о \ , _ оо □ I О - J д - а и - 3

о

О О о —¿РоН^А- (ЭДЗО- т -ОоДОДО- д 0 ОДС&ОСвДО— 11

А □ .а ООО

-41'

-Я'

Но

Рис.3. Нарта режимов течения в слое 11-5.0 мм для декана (Г), октана (2) и гептана (3). Электроды латунные.

Спмты показали, что характерное время рэлакоации заряда в гкдкоети, определяемое выражением ее0/о, нз является критерием воетияновеаия ЗК в переменном электрическом поле, что дополнительно указывает на .чшсекционный механизм возбуздения 5К з слабопрозодящшс яидкостях со слабой зависимостью прозодгтясти от температуры.

В чзтвептой главе рассмотрена ЭК-неустойчивость в плсостлх с относительно большим значением температурного ксефтицизнта проводимости р& ( трансформаторное и нсндзнсаторное масла, керосин и т.д. ). Опыты проводились на ячейке, описанной в третьей главе. Эксперименты показали, что з данных гтадкостях такзе акзет место яквекциснный механизм козбузденпя 2Н. При этом, в отличие от маловязких яэдкостей, зсзяакЕпаае конвективное двяаенпе стационарно а имеет вид периодических вдоль слоя структур типа конвективных валов Рэлея-Бакара. Для указанных жидкостей и* составило 810 В -1200 В. Однако в этом случае элэктротермоконвективное ,движение глояет всЕижать и при меньших значенитх разности потенциалов. Опред&кэщимв параметрами тогда будут число Рэлея йа и Ва -безразмерное число, икающее смысл отношения электрической силы к силе Архимеда и определяемое по формуле Вв= ( зир^)/ (7§рЬ3), где р - коэффициент теплового расширения, т -плотность, з - ускорение свободного падения, Л - толщина слоя, е - диэлектрическая проницаемость. На рис.4 представлена карта устойчивости равновесия плоского слоя трансформаторного масла в координатах (В , На). Здесь ке изображена нейтральная кривая устойчивости плоскопараллельного термогравитационного течения трансформаторного иаслв в вертикальном слое.

Эксперименты показали, что электротермическая конвекция (ЭТК) в изолирующих маслах существенно зависит от электрического числа Прандтля Рв-гт/о11г. Изменение числа Прандтля в опытах достигалось двумя способами - применением рабочих видкостей о различию® электрофизическими параметрами з изменением толщины слоя. На рис.5 представлена карта устойчивости подогреваемого сверху слоя трансформаторного масла в трехмерной системе координат ( Рв,Иа,Вв ). Видно, что с увеличением электрического числа Прандтля критическое значение числа Вв уменьшается. В случае подогрева снизу ЭТИ зависит от Рв более сложным образом. Так, при относительно

больших значениях последнего (Рв&15), во-никает эффект стабилизации электрическим полем конвективной устойчивости равновесия подогреваемого снизу слоя гздкости. На рис. б представлены нейтральные кривые устойчивости плоского горизонтального подогреваемого снизу слоя конденсаторного масла для различных значений электрического числа Прандтля.

Если величина напряжения на электродах превышает критическое значение, определяющее начало изотермической ЭК, то в зависимости от числа Рэлря может наблюдатся либо ЭТК, либо ЭК. На рис.7 '-редстьвлена сводная карта режимов течения в плоском слое конденсаторного масла в координатах (Тс, Ra ) при значении электрического числа Прандтля 19 и температурном коэффициенте проводимости равном 0.088 град-1.

вывода

1. В результате измерений выявлены два основных класса жидких диэлектриков, различающихся величиной температурного коэффициента прор-димости р^,: жидкости с относительно слабой зависимостью проводимости ( р < 5х10"3град"1) и жидкости, у которых коэффициент имеет большую величину < 10"гград"1). Установлен-.-, что электрофизически параметры существенно зависят от степени и способа очистки слабопроводящих сред.

2. Экспериментально исследована ЭК-неустойчивость равновесия плоского слоя неоднородно нагретых жидкостей с относительно малой величиной температурного коэффициента проводимости в постоянном электрическом поле. Показано, что электроконвекция возникает при напряжении на ~лектродах, большем некоторого критического значекля и*, которое не зависит от величины и направления градиента температуры в слое. Обнаружено, что и* и интенсивность электроконвекции в основном определяются материалом электродов, а также количеством и составом растворенных в жидком диэлектрике полярных примесей. Установлено, что надкритическле ЭК-движения таких жидкостей представляют собой нестационагаые трехмерные структуры - "электротермшш", развивающееся из тонкого ( около миллиметра ) приэлектродного слоя. При- достаточно большом перепаде температуры на слое в случае подогрева сверху после потери устойчивости возникают стационарные периодические

1 >\ i 1 \ — i ■ -г д-з

\ V V Ч В ^ ■__ \ ч и_______

юоо

Ра.

600

' i \

1 • А

i V

р./

isoo \ гсос

Рис.4.Зависимости криткчес-

"ких значений числа В от числа в

Рэлея для 1 - устойчивости термогравитационного течения в вертикальном слое трансформаторного масла, 2,3 - ЭК-неус-тойчивости равновесия подогреваемого соответственно снизу II Сверху Г--ЖЗОН7?льного слоя

трансформаторного млела.

Рис.5.Карта устойчивости механического равновесия подогреваемого сверху слоя конденсат торного масла (¡3^=0.062 град )

в поперечном электрическом поле.

400

1 1 L ♦ 1 1

\ А,- 1 в- 1

• - « к

. 1

Ж—

¡ООО

Ра.

-1500

Рис.6.Карты устойчивости подогреваемого снизу плоского слоя конденсаторного масла ( р^ -

0.052 град-1) при различных

значениях электрического числа Прандтля.1 - Рв-13, 2 - Рв«19,

3 - Рв= 29. 4 - карта устойчивости для слоя конденсаторного масла предельной очистки.

Рис.7.Карта оекимов течения в слое конденсаторного масла технической чистоты. 3 =0.071

град , ti -3.6 мм. I - механическое равновесие, XI - ЭТК, III - изотермическая ЭК.

8

конвективные структуры типа валов конвекции Рэлея-Венара. Показано, что ЭК-нр^лойчивость равновесия жидкого диэлектрика в основном обусловлена инжекцией заряда с электродов.

3. Экспериментально определено Е-ляше частоты переменного электрического поля на устойчивость равновесия плоского слоя слабопроводяще^ жидкости. Обнаружено, что критическое значение напряжения и" растет с частотой поля.

4. Экспериментально изучена устойчивость равновесий плоского слоя неоднородно нагретых вязких изолирующих масел с относительно большим температурным коэффициентом проводимости в постоянном электрическом поле. Установлено, что в даняых жидкостях также наблюдается ЭК, обусловленная инжекциовнш механизмом электризации. Однако надкритические конвективные структуры всегда стационарны и периодичны. Исследовано влияние температурной зависимости проводимости на устойчивость механического равновесия слоев изолирующих масел в постоянной электрическом поле. Установлено, что гри относительно большой величине температурного коэффициента проводимости ( р^ 10"2град"1) может возникать электротермоконвекция при напряжениях на электродах, меньших критического и¥, которое соответствует инжекцисному возбуждению ЭК. Построена карта устойчивости равновесия горизонтального слоя изолирующих масел. Показано, что на электрогермоконвективную устойчивость влияет направление подогрева, толуша слоя и проводимость жидкости.

5. Обньружено существенное влияние времени релаксации электрического заряда, в качестве характеристики которого выбрано безразмерное электрическое число Прандтля р , на электротермоконвективную неустойчивость изолирующих масел. Показано, что ЭТК-неуетойчивость имеет место в определенном интервале чисел р . определены условия, при которых электрическое поле приводит к стабилизации конвективной устойчивости равновесия подогреваемой снизу жидкости.

6. Экспериментально исследована устойчивость плоскопараллельного термогравитационного течения изолирующих жидкостей в вертикальном слое в постоянном электрическом поле. Построены сводные карты устойчивости равновесия горизонтального слоя и течения в вертикальном слое для изолирующих масел в координатах ( Ва,На ).

Основные положения диссертации отражены в следующих

публикациях:

1. Габдухаев Г.А., Кос=!"*чев O.P., Семенов В.А. О применении голографической интерферометрии для исследования электротермической конвекции // Тезисы докладов I Всесоюзного семинара "Оптические методы исследования потоков" / Сибирское отд. АН СССР. Институт теплофизики.

- Новосибирск. - 1989. - С. 144 - 145.

2. Габдукаев Г.А., Косвинцев С.Р., Семенов В.А. О применении голографической интерферометрии для исследования электротермической конвекции // Изв. СО АН СССР, серия технической физики. - 1990. - N 4. - С. 95 - 101.

3. Косвинцев С.Р., Семенов В.А. Экспериментальное исследование устойчивости горизонтального слоя неоднородно нагретой слабопроводящей жидкости в вертикальном электрическом поле // Тезисы докладов VI Все-союзн. совещания по электрической обработке материалов / АН ССР Молдова. Институт прикладной физики. - Кишинев.

- 1990. - С. 243 - 244.

4. Косвинцев O.P., Мизев А.И. Экспериментальное исследование електрокопвективной устойчивости вертикального слоя слабопроводящей жидкости // Тезисы докладов I Всесоюзной конференции "Оптические методы исследования потоков" / Сибирское отд. АЯ СССР. Институт теплофизики. Новосибирск. - 1991. - С. 208 - 209.

5. Бережнов В.В., Косвинцев O.P. Экспериментальное исследование нестационарных электрогидродинамических процессов в плоском слое слабопрсзодящей жидкости // Тезисы докладов I Всесоюзной конференции "Оптические методы исследования потоков" / Сибирское отд. АН СССР. Институт теплофизики. - Новосибирск. - 1991. - С. 180 -181 .

t. Bab'isWcin I.A., Bozhko A.A., Glukiiov А.F., Kosvintsev S.R.r Putlr G.F., Zavarykin M.P., Zorln S.V. Laboratory "oaeling of seme non-gravitational and low-gravitational onanisms o* convection // Abstracts oi Int. Symp. on hydromechanics and heat/mass transler 3n microgravity.

Penn - Moscow. - 1991. - P. 15.

7. KosYintsev S.R. Experimental study of mechanisms ol electroconvective Instability in a poorly conducting liquid // Abstracts oi Int. Symp. on. hydromechanics and beat/mass transfer in microgravity. Perm - Moscow. -1991. P. 103.

8. Косвинцев O.P., Ыизев А.И. Электротермоконвективное движение жидкого диэлектрика в вертикальном плоском конденсаторе // Тезисы Межвузогокой конференции "Исследования молодых ученых в области естественных наук" / ПТУ. - Перль. - 1991. - С. 51.

9. , Жданов О.В., Косвинцев O.P., Семенов В.А. Электроконвективное движение слабопроводянеа жидкости в постоянном электрическом толе // Тезисы Межвузовской

конференции "Исследования молодых ученых в ------*

естественных наук" / ПТУ. - Пермь. - 1991. - С. 51

Подписано в печать 20.0S.d3. Начать офсетная. Формат 60x84 1/4. Усл. печ. л. 0,$Ъ Тираж 170 экз. Заказ 219, 614600, г.Пермь, ул. Букирева, 15. Типография ПГУ.