Нелинейно-оптическая спектроскопия фононных поляритонов тема автореферата и диссертации по физике, 01.04.04 ВАК РФ

ВВЕДЕНИЕ.

ГЛАВА I. Основные вопросы теории рассеяния света на поляритонах.

§ I. Дисперсия поляритонов.

§ 2. Частотно-угловой спектр КР света на поляритонах.

§ 3. Частотно-угловой спектр ГКР света на поляритонах.

§ 4. Интенсивность КР света на поляритонах.

§ 5. Проявление эффектов энгармонизма в фононных и поляритонных спектрах.

ГЛАВА П. Экспериментальное исследование частотно-угловых спектров КР света на поляритонах в анизотропных кристаллах.

§ I. Фотографическая методика исследования дисперсии поляритонов.

§ 2. Частотно-угловые спектры КР света на поляритонах в одноосных кристаллах.

2.1. Иодат лития.

2.2. Парат е ллурит.

2.3. Нитрит бария.

§ 3. Частотно-угловые спектры КР света на поляритонах в двуосных кристаллах.

3.1. Йодноватая кислота.

3.2. Формиат лития.

§ 4. Измерение малых сил осцилляторов в ИК области из частотно-угловых спектров рассеяния света на поляритонах. Ш

ГЛАВА Ш. Экспериментальное исследование проявления эффектов энгармонизма в спектрах КР света.

§ I. Иодат лития.

§ 2. Хлористый аммоний.

§ 3. Формиат лития.

§ 4. Йодноватая кислота.

ГЛАВА 1У. КР света на поляритонах, связанных с мягкими модами.

§ I. Спектральное распределение интенсивности КР света на поляритонах, связанных с сильно затухающими фононами.

§ 2. Экспериментальное исследование спектров рассеяния света на поляритонах, связанных с мягкой модой кристалла танталата лития.

ГЛАВА У. Интенсивность КР света на поляритонах и дисперсия нелинейной восприимчивости многоатомных кристаллов.

§ I. Методика измерений интенсивностей КР света на поляритонах.

§ 2. Иодат лития.

§ 3. Ниобат калия. 18?

ГЛАВА У1. Когерентное антистоксово комбинационное рассеяние света (КАРС) в кристаллах без центра симметрии.

§ I. Теоретический анализ КАРС спектров в кристаллах без центра симметрии.

§ 2. Экспериментальная установка для исследования КАРС спектров.

§ 3. Разделение прямых и каскадных процессов при

КАРС спектроскопии поляритонов.

§ 4. Интерференция прямых и каскадных процессов при

КАРС спектроскопии поляритонов.

§ 5. Интерференция прямых и каскадных процессов, сопровождающихся генерацией второй гармоники.

ГЛАВА УП. Гиперкомбинационное рассеяние света (ГЕР) в кристаллах.

§ I. Экспериментальная установка для регистрации спектров ГКР.

§ 2. ГКР в кристалле кальцита.

§ 3. Резонансное ГКР.

При изучении твердого тела мы всегда имеем дело с системой многих частиц. Благодаря сильному взаимодействию между этими частицами каждая из них не совершает, строго говоря, свои независимые индивидуальные движения. Вместо этих движений используется представление об элементарных возбуждениях (квазичастицах) - квантах коллективного движения конденсированной среды. Использование представления об элементарных возбуждениях для описания сложного и взаимосвязанного движения систем многих частиц оказалось исключительно эффективным методом современной физики. В настоящее время в кристаллах известно большое число квазичастиц, которые проявляются при исследовании различных физических свойств кристаллов.

Учет запаздывающего взаимодействия квазичастиц с поперечными фотонами часто приводит к существенным изменениям в форме длинноволновых спектров элементарных возбуждений. Элементарные возбуждения, найденные с учетом запаздывающего взаимодействия, принято называть полярит онами. Иными словами, квазичастицы в среде "смешиваются" с поперечными фотонами и образуют новые элементарные возбуждения - нормальные электромагнитные волны или реальные фотоны в среде - поляритоны. Введение представления о поляритонах послужило физической основой для интерпретации и предсказания целого ряда новых оптических явлений.

Возбуждения, образующиеся в результате взаимодействия фотонов с такими квазичастицами как экситоны, оптические фононы, магноны и т.д., иногда называют соответственно экситонными поля-ритонами (или светоэкситонами), фононными поляритонами, магнон-ными поляритонами и т.д. Поскольку ниже будет обсуждаться фонон-ная область спектра, то под термином поляритоны будут подразумеваться, если не оговорено специально, фононные поляритоны.

- б

Спектр поляритонов (или дисперсия), т.е. зависимость СО (1%) , в рамках классической теории для колебаний кубического кристалла в инфракрасной области спектра в случае изолированного резонанса впервые был получен в 1950 году в работах К.Б.Толпыго и Хуан Куня 3*] . Квантовая теория, пригодная как для оптических фононов, так и для экситонов, была развита в работах £4-7*] . Полученные результаты совпадают с результатами классического рассмотрения [l-з] . В последующие годы получает развитие макроскопическая теория дисперсии поляритонов, основанная, фактически, на обобщении теории Хуан Куня на случай многоатомных и анизотропных кристаллов [8-14*] ; рассматриваются эффекты пространственной дисперсии [ 13-16] . Однако вопрос об экспериментальном наблюдении поляритонов долгое время оставался открытым.

Создание лазеров и их использование в технике оптического эксперимента привело к развитию новых методов в спектроскопии неупругого рассеяния света, основанных на нелинейном взаимодействии излучения с веществом. Появилась возможность решать задачи, считавшиеся ранее непосильными.

Так в 1965 году Ч.Генри и Дж.Хопфилду fl?"] » а также С.П.С.Порто с сотрудниками £ 18 ] впервые удалось экспериментально установить существование поляритонов с помощью комбинационного рассеяния (КР) света под малыми углами. Поляритонный характер дисперсии СО (К) проявлялся в сильной зависимости частоты рассеянного света от угла рассеяния ¥ (величины волнового вектора К участвующих в рассеянии поляритонов). В 1967 году в нелинейной оптике было обнаружено новое явление -спонтанное параметрическое рассеяние (СПР) света [l9-22] . СПР представляет собой распад кванта возбуждающего излучения Й cOg в среде с квадратичной нелинейностью на два кванта: % и fiCJ : л>1 = ^s + CI) где C0$ - частота наблюдаемого рассеянного света, а сО частота холостой волны. По мере приближения частоты холостой волны к собственным частотам кристаллической решетки СПР плавно переходит в КР света на поляритонах.В начале исследования этих явлений развивались независимо (см., например, обзоры £23,24] , относящиеся к этому этапу исследований). Лишь в 1970 году было установлено, что эти два явления представляют собой один и тот же процесс неупругого нелинейного рассеяния [2bJ , который в дальнейшем будем называть КР света на поляритонах.^

Различные аспекты теории КР света на поляритонах разрабатывались в работах [ 14, 26-38] . Отметим, однако, что наиболее полное и завершенное теоретическое исследование этого явления проведено Д.Н.Клышко £зб] и В.Л.Стрижевским с сотрудниками £ 30,37] . В £зв] обращается внимание на недостаток некоторых теоретических работ, в которых не учитывалось влияние дисперсии поляритонов на энергетическую плотность конечных состояний при расчете интенсивности КР света на поляритонах. Ниже приведем лишь качественные выводы теории и результаты некоторых экспериментальных работ, позволяющие отразить основные особенности и возможности спектроскопии КР света на поляритонах.

Максимум интенсивности рассеянного света данной частоты 0)$ излучается веществом в некотором направлении, определяемом, совместно с (I), условием векторного синхронизма: . Кг = к5+к, (2) где К^ » К5 и И волновые векторы возбуждающего и

По сути он представляет собой трехквантовый процесс, при котором происходит распад поляритона на пару других поляритонов в среде с квадратичной нелинейностью. рассеянного излучений и поляритонов соответственно. При этом поляритонная волна описывается законом дисперсии без учета затухания [14,27,31,32~| . В результате КР света на поляритонах в принципе позволяет изучать энергетический спектр поляритонов в широком спектральном диапазоне от радиочастот до оптических k^ty/z В кристаллах кубической симметрии, однако, выполнение условий (I), (2) невозможно для поляритонов верхней дисперсионной ветви. В общем случае наблюдаемый спектр поляритонов зависит от конкретных свойств кристаллов, длины волны возбуждающего излучения и геометрии рассеяния. Классификация некоторых вариантов рассеяния обсуждается в работах ^30,39] ; влияние длины волны возбуждающего излучения на величину перестройки частоты рассеянного света продемонстрировано в [40,41^] .

Измерения ширин линий КР света на поляритонах дают возможность непосредственно получать информацию о дисперсии затухания (времени жизни или длины свободного пробега) поляритонов [42,43^.

Поглощение поляритонов не влияет на интегральную интенсивность, а приводит лишь к уширению линии рассеяния ^25,44] . Интенсивность рассеянного света в значительной степени определяется интерференцией электронного и различных резонансных решеточных вкладов в нелинейную восприимчивость, что может приводить к "провалам" в интенсивности (обращению в нуль) рассеяния на некоторых частотах [25,45,4б] . Эффект компенсации вкладов впервые был зарегистрирован при изучении нелинейного смешения видимого и ИК излучений в кристалле фосфида галлия с изолированным решеточным резонансом £ 45 J . В этой же работе было показано, что соотношение между электронным и решеточным вкладами могут быть определены из измерений относительных величин сечений КР света на продольных { L0 ) и поперечных (ТО) оптических фононах. В последующих работах устанавливается связь между сечениями КР света на оптических фононах и нелинейными оптическими константами, описывающими процесс генерации оптических гармоник и линейный электрооптический эффект £47-49] . Измерения сечений КР света на оптических фононах, однако, не позволяют однозначно определить нелинейные константы, а, следовательно, и восстановить дисперсию нелинейной восприимчивости без привлечения дополнительных данных даже для кристаллов с одной фононной ветвью (см., например, 50J ), а в многоатомных кристаллах это возможно сделать лишь с привлечением результатов исследования интенсивностей КР света на поляритонах. Экспериментальные исследования дисперсии нелинейных вос-приимчивостей с применением метода рассеяния света на поляритонах были проведены для некоторых двухатомных кристаллов ,50,

Таким образом, спектроскопия интенсивностей КР света на поляритонах позволяет непосредственно измерять дисперсию нелинейной восприимчивости в широком спектральном диапазоне, включающем область решеточных резонансов. Это дает возможность выяснить роль различных механизмов, участвующих в процессе рассеяния, установить связь между явлениями генерации второй гармоники, линейным электрооптическим эффектом и КР света на оптических фононах, а также определить вклады электронных и различных решеточных колебаний в рассматриваемые нелинейно-оптические процессы. Результаты исследования КР света на поляритонах представляют также интерес с точки зрения выбора материалов для создания перестраиваемых лазеров на основе вынужденного КР света на поляритонах, параметрической генерации света и генерации разностных частот. Отметим, что такие генераторы позволяют получать перестраиваемое по частоте когерентное излучение в диапазоне от видимого до субмиллиметрового (см., например, 52-56] ).

Интересные возможности спектроскопии КР света на полярито-нах открываются при исследовании сильно затухающих (передемпфированных) мягких мод в сегнетоэлектрических кристаллах, что связано с уменьшением затухания поляритонов при малых значениях импульсов. Это приводит к возникновению пиков, отвечающих рассеянию света на поляритонах, связанных с передемпфированными мягкими модами, несмотря на отсутствие пиков на смещенной частоте в спектрах КР на оптических фононах (при рассеянии под большими углами) [57,58] .

Возросшие возможности техники оптического эксперимента повысили интерес к изучению процессов, сопровождающихся одновременным рождением или уничтожением двух и более квазичастиц. В случае фононов это приводит к образованию, вообще говоря, широких полос-зон двухчастичных возбуждений в области обертонов и составных тонов (спектра второго порядка) фундаментальных колебаний решетки. В этих процессах, однако, должны проявляться в той или иной мере эффекты фонон-фононных взаимодействий, обусловленных энгармонизмом, которые до недавнего времени не принимались во внимание. Впервые наиболее последовательный анализ фонон-фононных взаимодействий был проведен в работах В.М.Аграновича и Л.Л.Лало-ва [59-62] , Дж.Рувалдса и А.Завадовского [63,64] . Взаимодействие фононов приводит к перенормировке двухчастичных состояний, а в тех случаях,когда это взаимодействие достаточно сильное наряду с двухчастичными состояниями, существующими всегда, становится возможным образование связанных состояний - бифононов. Следует отметить, что образование связанных состояний характерно и для многих других квазичастиц (например, вибронных состояний в молекулярных кристаллах ротонов в жидком гелии £66,67] , магнонов в магнитных кристаллах [бв] и т.д.).

Впервые проявление бифононов было обнаружено, по-видимому,

Продолжительная дискуссия ведется относительно правильности аналогичной интерпретации особенности спектра КР алмаза на частоте риментальных работ, в которых интерпретация спектров второго порядка провдится с использованием представлений о бифононах (см.,

Ангармонизм приводит не только к связыванию фононов и перенормировке спектров двухчастичных состояний, но и играет важную роль во всех случаях резонанса, например, в условиях близости частоты какого-либо нормального колебания с областью спектра обертонов и составных тонов (ферми-резонанс).

Поскольку в области обертонов и составных тонов наряду с зонами многочастичных состояний могут образовываться и бифононы, то при ферми-резонансе,вообще говоря, резонирует друг с другом большое число возбужденных состояний кристалла и анализ возникающих при этом спектров существенно усложняется. Взаимодействие происходит как между дискретными состояниями, так и между дискретным состоянием и континуумом, что является общей широко распространенной задачей различных областей физики (например, брейт-вигнеровская интерференция между потенциальным и резонансным рассеянием в ядерной физике, антирезонансы Фано в автоионизационных состояниях атомов и экситонных спектрах полупроводников). Наиболее интересным вопросом при изучении этих явлений представляется динамика результирующих спектров, т.е. трансформация спектров при изменении условий резонанса. В случае фононных спектров ферми-резонанс реализуется лишь в результате случайного совпадения линий первого порядка со спектром второго порядка. Динамику же удавалось проследить только при взаимодействии мягкой моды с двухпри изучении ИК спектров второго порядка кристалла

Имеется и ряд других экспе частичными состояниями акустических фононов за счет температурной зависимости частоты мягкой моды .

В силу специфического характера дисперсии поляритонов в их спектрах фактически всегда реализуется "пересечение" с областью фононного спектра второго порядка, т.е. условие поляри-тонного ферми-резонанса в его динамическом проявлении. Следовательно, спектроскопия поляритонов представляется уникальным методом исследования резонансных явлений.

Интересно, что впервые мысль о поляритонном ферми-резонансе была высказана в работе [72*] при интерпретации наблюдаемого резонанса в поляритонном спектре кристалла KjCu(C/i/J^, Хотя последующие исследования показали, что эта интерпретация неверна, и резонанс является следствием взаимодействия поляритонов с локальной модой , тем не менее эта работа послужила толчком для развития широких теоретических исследований поляритонного ферми-резонанса [^60-63,74-8С)]| . Результаты теории, касающиеся проявления эффектов энгармонизма в фононных и поляритонных спектрах рассеяния, обобщены в обзоре [ЗОб] .

Исследование поляритонов методом КР света на поляритонах возможно, как это следует из правил отбора (см., например, [io]), только в кристаллах без центра симметрии. Единственный эксперимент, в котором КР света наблюдалось в центросимметричных кристаллах, описан в работе . Центр симметрии при этом снимался с помощью внешнего электрического поля, прикладываемого к исследуемым сегнетоэлектрическим кристаллам.

В следующем порядке теории возмущения по амплитуде возбуждающего излучения реализуются четырехквантовые эффекты, к которым относится, в частности, гиперкомбинационное (ГКР) или двухфотон-ное комбинационное рассеяние света,в спектрах которого поляритоны активны в любых средах независимо от их симметрии.

В процессе ГКР один квант рассеянного излучения рождается за счет двух квантов возбуждающего излучения так что

С0Ь ~Zca)l-CO. (3)

Эффективность этого процесса, однако, чрезвычайно мала и квадратично зависит от интенсивности возбуждающего излучения. В результате экспериментальное наблюдение ГКР стало возможным только после создания и использования лазеров модулированной добротности в экспериментах по рассеянию света.

Впервые ГКР света наблюдалось Мэйкером, Терхьюном и Сэвид-жем в 1965 году £85] при возбуждении рассеяния излучением рубинового лазера модулированной добротности с мощностью в импульсе I МВт. Для записи спектра воды с разрешением 80 см""'" авторам этой работы потребовалось примерно 20 часов. Значительное сокращение времени записи спектров удалось получить при создании многоканальной системы регистрации спектров рассеяния [вб] . Однако систематические исследования спектров ГКР кристаллов по существу были начаты после применения импульсно-периодических лазеров в технике эксперимента £87-91] .

Различные аспекты теории ГКР применительно к газам, жидкостям и твердым телам, а также значение спектроскопии для исследования структуры молекул обсуждаются в монографии С.Келиха £92] . Здесь мы ограничимся лишь упоминанием некоторых теоретических работ. ГКР на поляритонах в центросимметричных кристаллах рассмотрено В.М.Клименко и В.Л.Стрижевским [^9з] по аналогии с теорией КР света на поляритонах, изложенной в £30] .

Согласно правилам отбора £82-84] в ГКР могут также проявляться некоторые колебания,неактивные как в ИК- так и в КР-спектрах (так называемые "молчащие" моды).

Ю.Д.Заворотнев и Л.Н.Овандер исследовали ГКР в молекулярных кристаллах с использованием теории, в которой учитывался поля-ритонный характер всех четырех участвующих в рассеянии возбуждений [94] . С.А.Ахманов и Д.Н.Клышко [9б] , С.Келих [9б] , а также Д.А.Лонг и Л.Стентон [97"] обсуждали роль резонансных процессов в увеличении ГКР. Так, согласно [97~J , при наличии одного резонанса (на частоте ^ или 2-G)^ ) увеличение может достигать шести порядков, а при наличии двух резонансов (одновременно на частотах т ) - двенадцати порядков.

Именно реализация условий двойного резонанса позволила наблюдать вынужденное ГКР в парах металлов [98-100] . Поляризационные особенности резонансного ГКР света в газах рассмотрены в работе Ю.А.Ильинского и В.Д.Таранухина [iOl] .

Дисперсия поляритонов в спектрах ГКР впервые наблюдалась в 1980 году В.Н.Денисовым и др. [l02] и К.Иной с сотрудниками [юз] в центросимметричном кристалле титаната стронция. В связи с этим следует также отметить экспериментальные работы по спонтанному четырехфотонному параметрическому рассеянию света (его называют также рассеянием света на свете в веществе) [l04-107] , представляющему собой фактически ГКР света на полярито-нах "фотоноподобного" участка верхней дисперсионной ветви, которое впервые наблюдалось в 1968 году А.А.Гринбергом с сотрудниками [Ю4] . Теоретическому рассмотрению этого процесса посвящены работы [I08-III, Зб] .

Таким образом, спектроскопия ГКР позволяет изучать поляри-тонные возбуждения в более широком классе веществ, включающем, в отличие от КР, среды с центром симметрии. Эксперименты по исследованию интенсивностей ГКР открывают возможности измерения гиперполяризуемостей и дисперсии кубических нелинейных воспри-имчивостей, что позволит, в частности, установить связь между явлениями генерации третьей гармоники, электрооптическим эффектом Керра и сечениями ГКР.

Заметим также, что спектроскопия ГКР представляет интерес с точки зрения изучения низкочастотных возбуждений (в частности мягких мод), поскольку интенсивность рассеяния на несмещенной частоте, в отличие от случая КР, сравнима с интенсивностью ГКР и в спектрах отсутствует рассеяние на статических неоднороднос-тях исследуемых сред. Особенностью ГКР является и возможность изучения экситонных поляритонов (см., например, [П2-П6^ ).

Выше рассматривались процессы нелинейного рассеяния на флуктуационных поляритонах. Однако методы нелинейной оптики позволяют осуществлять также принципиально новый подход к изучению элементарных возбуждений, при котором рассеяние происходит на предварительно "подготовелнных" - сфазированных возбуждениях среды (см., например, монографию и цитируемую в ней литературу). Это обстоятельство радикально меняет всю картину рассеяния и резко расширяет круг задач, которые удается решать методами спектроскопии рассеяния света.

Одним из таких процессов является когерентное антистоксово рассеяние света (КАРС), в котором исследуется дисперсия интенсивности сигнала J^t частоты

0, - . который возникает в среде под воздействием двух волн с частотами Cdj и СО£ (так называемой бигармонической накачки), разность между которыми изменяется вблизи частоты КР активного возбуждения среды.

Ранние работы этого направления относятся к 1965-1968 гг. Однако систематические исследования по КАРС спектроскопии были начаты после того, как для экспериментов в этой области стали эффективно применяться перестраиваемые по частоте лазеры [lI7] ,

- 16

Следует, однако, отметить, что за редким исключением 124] все эксперименты проводились на центросимметричных средах. КАРС в кристаллах без центра симметрии обладает существенными особенностями по сравнению со случаем центросимметричных сред. Прежде всего это обусловлено тем, что в центросимметричных кристаллах генерация антистоксова излучения возникает как за счет прямого четырехфотонного процесса, так и за счет каскадных трехфотонных процессов £lI7-I2lj . Вследствие когерентности рассеяния происходит интерференция вкладов, идущих с участием нелинейных восприимчивостей различных порядков. Эта интерференция может приводить, как показано в теоретической работе {^120^ , к значительной деформации КАРС спектров на поляритонах, которая зависит от относительных величин и знаков квадратичной и кубичной нелинейностей исследуемых кристаллов.

КАРС на поляритонах наблюдали Ф.ДеМартини с сотрудниками [l22,I23] и Дж.Винн £l24] . В работе наблюдались максимумы КАРС сигнала, когда энергия и импульс разностной волны совпадали с частотой и импульсом К поляритона, т.е. -» при -U)z = СО С К) И Ky - Кг = К . Поскольку полярито-ны обладают дисперсией (в отличие от длинноволновых дипольно неактивных оптических фононов), то эффективность их "раскачки", а, следовательно, и интенсивность КАРС сигнала зависит не только -» от Odj - и)г , но и от К4 - Kz . В связи с этим, наблюдаемая в работе [l22] зависимость интенсивности рассеяния от д/Г^Т^-Кг-* была названа спектроскопией в К -пространстве или к -спектроскопией.

Следует однако отметить, что К -спектроскопия присуща не только КАРС на поляритонах. К -спектры можно получать также и в экспериментах по КР света под малыми углами, если проводить измерения зависимостей интенсивности рассеяния от угла рассеяния на фиксированных частотах . Физически возможность получения спектров в К -пространстве обусловлена дисперсией поляритонов СО {К) . В ряде случаев измерения в К -пространстве имеют некоторые преимущества. В частности, точность измерения затуханий поляритонов из К -спектров в определенных случаях может оказаться значительно выше, чем из о) -спектров.

Переход от рассеяния на флуктуационных возбуждениях к рассеянию на сфазированных возбуждениях позволяет также изучать кинетику затуханий из прямых временных измерений при использовании лазеров со сверхкороткими импульсами. Прямое измерение времени жизни поляритонов с Kss 3000 см"*1 было осуществлено в кристалле

6а Р [127] Высокая интенсивность КАРС сигнала делает этот метод перспективным и для изучения поверхностных поляритонов [l28][ .

Из представленного краткого обзора и анализа литературы следует, что актуальность исследований в данном направлении обусловлена новизной рассматриваемых нелинейно-оптических процессов с участием поляритонов и, поэтому их изучение представляет интерес с точки зрения более глубокого понимания природы нелинейного взаимодействия излучения с веществом и создания на их основе новых направлений в спектроскопии. Нелинейно-оптическая спектроскопия позволяет в ряде случаев с более высокой точностью и чувствительностью по сравнению с традиционной спектроскопией извлекать физическую информацию об исследуемых веществах, а также получать информацию,вообще недоступную методам традиционной спектроскопии. Это свидетельствует о фундаментальном характере исследований, представляющих научный и практический интерес как для квантовой электроники, так и для физики твердого тела.

К началу работы над диссертацией (1972 г.) общая теория рассматриваемых явлений в основном была разработана, хотя некоторые специальные вопросы, как показали последующие эксперименты, требовали дальнейшего изучения. Число экспериментальных работ, однако,было крайне ограниченным. В связи с этим основная цель настоящей работы заключалась в систематическом экспериментальном исследовании и установлении физических механизмов, особенностей и общих закономерностей процессов КР, КАРС и ГКР света на поляритонах,"^ в выяснении возможностей, а также в использовании этих процессов для решения различных задач квантовой электроники и физики твердого тела. Для осуществления поставленной цели решались следующие задачи:

1. Создание экспериментальных установок и методик, позволяющих изучать энергетические спектры поляритонов и дисперсию интенсивности КР света на поляритонах в широком спектральном диапазоне, а также регистрировать и изучать спектры КАРС на поляритонах и ГКР света в кристаллах.

2. Проведение анализа частотно-угловых спектров КР и ГКР света на поляритонах, а также регистрация и изучение спектров нелинейного рассеяния света ряда анизотропных кристаллов, имеющих важное практическое применение и (или) обладающих интересными физическими свойствами. Параллельно экспериментальные исследования велись главным образом в Московском государственном университете (А.Н.Пенин с сотр.) и в Институте спектроскопии АН СССР (Б.Н.Маврин и Х.Е.Сте-рин с сотр.), а также за рубежом: в Мюнхенском, ФРГ (Р.Клаус с сотр.), Калифорнийском, США (С.П.С.Порто с сотр.), Римском, Италия (Ф.ДеМартини с сотр.) и Шизуокском, Япония (К.Иное с сотр.) университетах. Работы группы А.Н.Пенина отражены в диссертации [274] .

3. Изучение влияния эффектов энгармонизма на спектры КР света.

4. Исследование КР света на поляритонах, связанных с передемпфированными мягкими модами в сегнетоэлектрических кристаллах.

5. Установление роли прямых и каскадных процессов в формировании спектров КАРС на поляритонах.

6. Установление влияния резонансных условий на процесс ГКР в кристаллах.

В результате проведенных исследований развито новое направление в спектроскопии кристаллов - нелинейно-оптическая спектроскопия фононных поляритонов, а сформировавшие это направление экспериментальные результаты, установленные закономерности и их интерпретация, составляют основные защищаемые положения.

На защиту выносятся:

1. Получение и интерпретация спектров КР света под малыми углами; определение энергетических спектров поляритонов СО(К) и дисперсии нелинейных восприимчивостей в области решеточных резонансов анизотропных многоатомных кристаллов.

2. Закономерности и особенности спектров КР света на поляритонах и оптических фононах при ферми-резонансе с зонами двухчастичных возбуждений и связанными состояниями фононов.

3. Определение параметров передемпфированных мягких мод в сегнетоэлектрических кристаллах из спектров КР света на поляритонах.

4. Проявление эффектов интерференции прямых и каскадных процессов при КАРС спектроскопии кристаллов без центра симметрии и их использование для измерения нелинейно-оптических параметров кристаллов и для компенсации нерезонансного фона в КАРС спектрах.

5. Экспериментальное обнаружение резонансного ГКР в кристаллах, реализующегося в условиях близости удвоенной энергии кванта возбуждающего излучения к ширине запрещенной зоны.

Практическая ценность работы определяется тем, что нелинейно-оптическая спектроскопия поляритонов позволяет в ряде случаев с более высокой точностью и чувствительностью по сравнению с традиционной спектроскопией получать физическую информацию об исследуемых кристаллах, а также получать информацию, вообще недоступную традиционным методам и представляющую интерес с практической точки зрения. Так, например, полученные в работе многочисленные данные одасперсии поляритонов и нелинейных восприимчивостях кристаллов необходимы при создании перестраиваемых по частоте (в диапазоне от среднего ИК до субмиллиметрового) источников вынужденного излучения на основе параметрической генерации, генерации разностных частот и вынужденного КР света на поляритонах. Высокая чувствительность метода КР света на поляритонах к обнаружению слабых возбуждений в КР и ИК спектрах делает этот метод весьма перспективным, например, для бесконтактного и неразрушающего метода контроля примесей в кристаллах, что является важной практической задачей. Предложенный и апробированный метод компенсации нерезонансного фона КАРС спектров позволяет значительно повысить чувствительность и обнаружительную способность и тем самым расширить возможности КАРС спектроскопии кристаллов без центра симметрии. Определенную практическую ценность имеет также положительный опыт создания экспериментальных установок,отдельные элементы которых (например, автоматизированная система с использованием многоканальных оптических анализаторов для регистрации спектров КР света на поляритонах и высокочувствительная система регистрации слабых импульсно-периодических оптических сигналов) могут быть использованы при разработке и создании соответствующих нелинейно-оптических спектрометров.

Диссертация состоит из введения, семи глав, заключения и списка цитируемой литературы.

Основные результаты исследований могут быть кратко сформулированы следующим образом:

I. Впервые проведен анализ частотно-угловых спектров КР и ГКР света на поляритонах с учетом угловой дисперсии волнового вектора возбуждающего (рассеянного) излучения в анизотропных кристаллах. В результате показано, что ГКР позволяет исследовать поляритоны верхних дисперсионных ветвей в оптически изотропных средах, а нижнюю ветвь зарегистрировать полностью только в анизотропных кристаллах, двулучепреломление которых достаточно для реализации условий синхронизма при генерации второй гармоники от возбуждающего излучения. Сформулировано условие реализации оптимальной геометрии, рассеяния,при которой определенная дисперсионная ветвь может проявляться в рассеянии полностью (в диапазоне величин волновых векторов от ^ 10 вплоть до 0 см~^), что подтверждено экспериментально на примере КР света на поляритонах в кристалле иодата лития.

2. Изучено КР света на поляритонах в ряде кристаллов ищ , TeOz , Bcl(a/Oz)zHzO , LiTa03 , H30s ,

LlC00H'Hz0> Кл/З03 , C6H4(a/02)z ), что позволило дать интерпретацию и выявить основные особенности и закономерности спектров рассеяния одноосных и двуосных многоатомных кристаллов. Определена дисперсия поляритонов вдоль главных осей тензора диэлектрической проницаемости. Предложен и апробирован простой метод измерения малых сил осцилляторов непосредственно из частотно-угловых спектров рассеяния. Измерены частотно-угловые распределения интенсивности КР света на поляритонах в одноосном ( Li303) и двуосном ( Ка/£03) кристаллах и определены: а) дисперсия нелинейных восприимчивостей (и описывающие ее параметры) в области решеточных резонаторов; б) электронные и электрон-решеточные вклады в нелинейные коэффициенты, ответственные за генерацию второй гармоники и линейный электрооптический эффект.

3. Экспериментально изучены особенности и закономерности, возникающие в спектрах КР света на поляритонах в условиях ферми-резонанса и установлено, что: а) характерной "чертой" поляритон-ного ферми-резонанса является усиление фононных спектров второго порядка; б) внутри зоны двухчастичных состояний происходит уши-рение спектров рассеяния, а дисперсионная ветвь может иметь немонотонный характер внутри зоны и даже испытывать разрывы (что не соответствовало первоначальным выводам теории), что зависит от структуры плотности двухфононных состояний; в) резонанс с бифононом и квазибифононом приводит К образованию энергетической щели в дисперсии поляритонов, которая, однако, может проявляться и без разрыва в спектрах рассеяния, если ширина линии (квази) бифононов больше энергетической щели, а сечение КР на (квази) бифононах является малым.

4. Впервые обнаружено аномальное уширение с температурой линии квазисвязанного состояния по отношению к уширению линии фононов, образующих это состояние, что обусловлено процессами диссоциации квазибифононов. Этот эффект может играть важную роль при интерпретации колебательных спектров кристаллов с привлечением представлений о квазибифононах и бифононах.

5. Впервые обнаружен эффект угловой дисперсии контура фано при ферми-резонансе фононов с зоной двухчастотных состояний в анизотропном кристалле.

6. Показана и экспериментально продемонстрирована возможность измерения частот и затуханий мягких мод из поляритонных спектров рассеяния, что недоступно спектроскопии КР света на оптических фононах. Установлено, что мягкая мода в кристалле танталата лития является резонансной, хотя и сильно передемпфированной, а не релаксационной (как следовало из большинства работ по КР на оптических фононах).

7. Обнаружено, предсказанное ранее теоретически, проявление эффектов интерференции прямых четырехфотонных и каскадных трехфотонных процессов в КАРС спектрах кристаллов без центра симметрии. Продемонстрирована возможность измерения абсолютных знаков кубических нелинейных восприимчивостей, а также их величин по отношению к квадратичным нелинейностям из формы КАРС спектров. Предложен и реализован новый метод компенсации нерезонансного фона в КАРС спектрах, основанный на интерференции прямого процесса с каскадным, сопровождающимся генерацией второй гармоники.

8. Впервые экспериментально обнаружено резонансное ГКР в кристалле, реализующееся в условиях близости удвоенной энергии кванта возбуждающего излучения к ширине запрещенной зоны.

Дана интерпретация основных закономерностей и особенностей резонансного ГКР в кристалле CdS и проведено сопоставление полученных спектров со спектрами резонансного КР.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

В диссертации обобщены результаты проведенных экспериментальных исследований в области нелинейно-оптической спектроскопии, посвященных изучению КР, КАРС и ГКР света на поляритонах. В результате достигнуто достаточно полное представление о наиболее существенных физических закономерностях и особенностях спектров нелинейного рассеяния, установлена их связь с параметрами рассеивающих сред, что составило основу нелинейно-оптической спектроскопии фононных поляритонов. Выявлены и указаны наиболее перспективные возможности использования изученных нелинейно-оптических процессов в физических исследованиях и практических применениях.

1. Толпыго К.Б. Физические свойства решетки типа каменной соли, построенной из деформируемых ионов. - ЖЭТФ, 1950, т.20, № , с.497-509.

2. Kun Huang. On the interaction between the radiation field and ionic crystals. Proc. Roy. Soc., ser.A, 1951, v.208, p.352-365.

3. Борн M., Хуан Кунь. Динамическая теория кристаллических решеток. М.: ИЛ, 1958.

4. Fano V. Atomic theory of electromagnetic interaction in dense materials. Phys. Rev., 1956, v.3, p.1202-1218.

5. Hopfield J.J. Theory of the contribution of excitons to the complex dielectric constant of crystals. Phys. Rev., 1958, v.112, N 5, p.1555-1567.

6. Пекар С.И. Теория электромагнитных волн в кристалле, в котором возникают экситоны. ЖЭТФ, 1957, т.33, № 4, с.1022-1036.

7. Агранович В.М. Дисперсия электромагнитных волн в кристаллах. ЖЭТФ, 1959, т.37, с.430-441.

8. Merten L. Polariton dispersion in biaxial and uniaxial crystals. Phys. Stat. Sol., 1968, v.30, p. 449454.

9. Asawa O.K. Frequency versus wave vector for a diatomic ionic orthorhombic biaxial crystal. Phys. Rev., ser.B, 1970, v.2, p.2068-2077.

10. Loudon R. The Raman effect in crystals. Adv. Phys., 1964, v.13, U 52, p.423-482.

11. Claus R. Polariton dispersion and crystal optics in monoclinic materials. Phys. Stat. Sol., ser.b, 1978, v.88, p.683-688.

12. Merten L., Claus R. Dispersion of dielectric axes in monoclinic and triclinic crystals related to lattice dynamics. Phys. Stat. Sol., ser.b, 1978, v.89, n , p.159-163.

13. Claus R. The lattice dynamical background of classical crystal optics. Phys. Stat. Sol., ser.b, 1980, v.100, p.9-41.

14. Агранович B.M., Гинзбург В.Л. Кристаллооптика с учетом пространственной дисперсии и теория экситонов. М.: Наука, 1965.

15. Агранович В.М., Гинзбург В.Л. К теории комбинационного рассеяния света с образованием поляритонов реальных экситонов. ЖЭТФ, 1971, т.61, № 3, с.1243-1253.

16. Claus R. On the lattice dynamical background of optical activity in crystals. Phys. Stat. Sol., ser.b, 1979, v.96, p.545-554.

17. Henry C.H., Hopfield J.J. Raman scattering by polaritons. Phys. Rev. Lett., 1965, v.15, N 25, p.964-966.

18. Porto S.P.S., Tell В., Damen T.C. Hear-forward Raman scattering in zinc oxide. Phys. Rev. Lett., 1966, v.16, N 11, p.450-452.

19. Ахманов С.А., Фадеев В.В., Хохлов Р.В., Чунаев О.Н. Квантовые шумы в параметрических усилителях света. -Письма в ЖЭТФ, 1968, т.54, № 3, с.697-700.

20. Клышко Д.Н., Криндач Д.П. Параметрическая люминесценция в ниобате лития, возбуждаемом аргоновым лазером. ЖЭТФ, 1968, т.54, № 3, с.697-700.

21. Harris S.E., Oshman М.К., Byer R.L. Observation of tunable optical parametric fluorescence. Phys. Rev. Lett., 1967, v.18, N 18, p.732-734.

22. Magde D., Mahr H. Study in ammonium dihydrogen phosphate of spontaneous parametric interaction tunable from 4400 to 1600 R. Phys. Rev. Lett., 1967, v.18, N 21, p.905-907.

23. Harris S.E. Tunable optical parametric oscillator. -Proc. IEEE, 1969, v.57, N 12, p.2096-2113.

24. Scott J.P. Light scattering from polaritons. -Amer. J.Phys., 1971, v.39, N 11, p.1360-1372.

25. Клышко Д.Н., Пенин A.H., Полковников Б.В. Параметрическая люминесценция и рассеяние света на поляритонах. Письма ЖЭТФ, 1970, т.II, № I, с.11-14.

26. Loudon R. Theory of stimulated Raman scattering from lattice vibration. Proc. Phys. Soc., 1963, v.82,1. N 527, p.393-398.

27. Henry C.H., Garrett C.G.B. Theory of parametric gain near a lattice resonance. Phys. Rev., 1968, v.171, N 3, p.1058-1064.

28. Loudon R. Polaritons, Raman scattering, electrooptic effect and parametric amplification, In: Light scattering spectra of solids* Proc. Intern* Conf. Ed. Wright G.B., N.Y.: Springer-Verlag, 1969, p.25-42.

29. Burstein E., Ushioda S., Pinczuk A., Scott J.P.

30. Raman scattering by polaritons in poliatomic crystals. -In: Light scattering spectra of solids. Proc. Intern. Conf. Ed. Wright G.B. H.Y.: Springer-Verlag, 1969, p.43-56.

31. Obukhovskii V.V., Ponath H., Strizhevskii V.L. Sponteneous Raman scattering by polaritons. I.General theory. Phys. Stat. Sol., 1970, v.41, N 2, p.837-846.

32. Benson H.J., Mills D.L. Theory of light scattering from polaritons in the presence of lattice damping. -Phys. Rev., ser.B, 1970, v.1, N 12, p.4835-4847.

33. Alfano R.R., Gialorenzi T.G. Light scattering from polaritons in the presence of lattice damping. -Optics Commun., 1971, v.4, N 4, p.271-275»

34. Barker A.S., Jr., Loudon R. Responce functions in the theory of Raman scattering by vibrational and polariton modes in dielectriv crystals. Rev. Mod. Phys., 1972, v.44, N 1, p.18-47.

35. Емельянов В.И., Климантович Ю.Л. К теории параметрического рассеяния света на поляритонах. ЖЭТФ, 1972, т.62, № 2, с.778-788.

36. Клышко Д.Н., Куцов В.Ф., Пенин А.Н., Полковников Б.Ф. Рассеяние света на поляритонах в двуосном кристалле-НЩ . ЖЭТФ, 1972, т.62, № 5, с.1846-1852.

37. Клышко Д.Н. Фотоны и нелинейная оптика. М.: Наука, 1980.

38. Стрижевский В.Л. Исследования по теории комбинационного рассеяния света, умножения и смешения оптических частот. -Дис. докт. физ.-мат.наук. Киев, 1972-333 с.

39. Strizhevskii V.L., Yashkir Yu.N., Ponath H. The influence of polariton motion on the polariton Raman scattering spectra. Phys. Status Sol., ser.B, v.69, 1975, p.673-678.

40. Claus R. Light scattering by optical phonous and polaritons in perfect crystals. Phys. Stat. Sol., ser.b, 1972, v.50, p.11-32.

41. Leite R.C.C., Damen Т.О., Scott J.P. Resonant Raman effect in CdS and ZnSe. In: Light scattering spectra of solids. Proc. Intern. Conf. Ed. Wright G.B.

42. N.Y.: Springer-Verlag, 1969, p.359-368.

43. Nicola J.H., Leite R.C.C. Resonant Raman scattering from polaritons in ZnSe. Phys. Rev., ser.B, 1975, v.11, N 2, p.798-801.

44. Маврин Б.Н., Стерин Х.Е. Ширина и форма линии комбинационного рассеяния на поляритонах. В сб. Современные проблемы спектроскопии комбинационного рассеяния света. М.: Наука, 1978, с.48-69.

45. Зельдович Б.Я. Теория спонтанного параметрического рассеяния света. ЖЭТФ, 1970, т.58, № 4, с.№ , с.1348-1358.

46. Faust W.L., Henry С.Н. Mixing of visible and near-resonance infrared light on GaP. Phys. Rev. Lett., 1966, v.17, N 25, p.1265-1268.

47. Scott J.F., Ushioda S. Polariton intensities in quartz. In: Light scattering spectra of solids. Proc. Intern, conf. Ed. G.B.Wright. - N.Y.: Springer-Verlag, 1969, p.57-64.

48. Kaminov I.P., Johnston W.D., Jr. Quantitative determination of sources of the electro-optic effect in Linbo-j and LiTaO^. Phys. Rev., 1967, v.160, p.519.

49. Johnston W.D., Jr., Kaminov I.P. Contributions to nonlinearity in GaAs as determined by Raman scattering efficiencies. Phys. Rev., 1969, v.188, N 3, p.1209-1211.

50. Johnston W.D., Jr. Nonlinear optical coefficients and Raman scattering efficiency of LO and TO phonons in acentric insulating crystals. Phys. Rev., serB, 1970, v.1, N 8, p.3494-3503.

51. Scott J.P., Damen Т.О., Shah J. Electrooptic and deformation potential contributions to the Raman tensor in CdS. Optics Commun., 1971, v.3, N 6, p.384-386.

52. Ushioda S., Pinczuk A., Burstein E., Mills D.L. Phonons and polaritons in zincblende. In: Light scattering spectra of solids. Proc. Intern, conf. Ed. G.B.Wright. - N.Y.: Springer-Verlag, 1969,p.347-357.

53. Перегудов Г.В. Перестраиваемый лазер на вынужденном комбинационном рассеянии света на поляритонах. УШ, 1971,т.104, № I, с.156-160.

54. Piestrup М.А., Fleming R.N., Pantell R.H. Continuously tunable submillimeter wave source. Appl. Phys.1.tt., 1975, v.26, N8, p.418-421.

55. Shen Y.R. Par-infrared generation by optical mixing. -Prog. Quant. Electron., 1976, v.4, p.207-232.

56. Aggarwal R.L., Lax В., Fetterman H.R., Tannenwald P.E., Clifton B.J. CW generation of tunable narrow band far-infrared radiation. J. Appl. Phys., 1974,v.45, N 9, p.3972-3974.

57. Фишер P., Кулевский Л.А. Оптические параметрические генераторы света. Квантовая электроника, 1977, т.4, № 2,с.245-289.

58. Накамура Т., Томинага Я. Поляритоны и центральная модав BolTl 0$ . Известия АН СССР, сер.физ., 1977, т.41, № 3, с.579-587.

59. Агранович В.М. Теория биэкситонов в молекулярных кристаллах для инфракрасной области спектра. ФТТ, 1970, т.12, № 2, с.562-570.

60. Агранович В.М., Лалов И.И. Ферми-резонанс с молекулярных кристаллах. ФТТ, 1971, т.13, № 4, с.1032-1043.

61. Агранович В.М., Лалов И.И. Бифононы, ферми-резонанси поляритонные эффекты в теории комбинационного рассеяния света в кристаллах. ЖЭТФ, 1971, т.13, № 2, с.656-666.

62. Агранович В.М. Эффекты сильного энгармонизма в спектрах комбинационного рассеяния света. В кн.: Пуле А.,

63. Матье Ж.П. Колебательные спектры и симметрия кристаллов. -М.: Мир, 1973, с.408-433.

64. Ruvalds J., Zawadowski A. Two-phonon resonances and hybridization of the resonance with single-phonon states. Phys. Rev., ser.B, 1970, v.2, N 4, p.1172-1175.

65. Zawadowski A., Ruvalds J. Indirect coupling and anti-resonance of two optic phonons. Phys. Rev. Lett., 1970, v.24, N 20, p.1111-1114.

66. Шека Е.Ф. Электронно-колебательные спектры молекул и кристаллов. УФН, 1971, т.104, с.593-643.

67. Ruvalds J., Zawadowski A. Theory of structure in the sperfluid helium spectrum considering roton-roton resonances. Phys. Rev. Lett., 1970, v.25, N 6,p.333- 337.

68. Питаевский JI.П. К вопросу о второй ветви спектра элементарных возбуждений в жидком Не . Письма ЖЭТФ, 1970, т.12, № 2, с.118-121.

69. Маттис Д. Теория магнетизма. М.: Мир, 1967.

70. Ron A., Hornig D.F. Overtone frequency and double excitation in hydrogen chlorid crystal. J.Chem. Phys., 1963, v.39, H 4, p.1129-1130.

71. Zdetsis A.D. On the two-phonon bound state in diamond. -Solid State Commun., 1980, v.34, p.199-200.

72. Scott J.F. Hibrid phonons and enharmonic interactionin A1P04. Phys. Rev. Lett., 1970, v.24, N 20, p.1107-1110.

73. Claus R., SchrSter H.W. Resonant crossing of a polariton branch with a second order phonon. Optics Commun., 1970, v.2, N 3, p.105-106.

74. Nitsch W., Claus R. Interaction of isotopic modes with polaritons. Z. Naturforsch., ser.a, 1974. v.29,p.1017-1022.

75. Стрижевский B.JI., Понат Г., Яшкир Ю.Н. Поляритонный резонанс Ферми и его проявление в спектрах комбинационного рассеяния. Оптика и спектроскопия, 1971, т.31, № 3,с.388-391.

76. Agranovich V.M., Lalov I.I. The influence of critical points on polariton dispersion in the band of two-particale state. Solid State Commun., 1976, v.19,1. N 6, p.503-505.

77. Агранович B.M., Иванова Е.П., Лалов И.И. Спектры комбинационного рассеяния света в области многочастичных состояний при ферми-резонансе на поляритонах. ФГТ, 1979, т.21,6, с.1629-1639.

78. Чепилко Н.М. Вопросы линейной и нелинейной кристаллооптики объемных и поверхностных поляритонов. Дис. канд.физ.-мат. наук. - Киев, 1980.

79. Лисица М.П., Яремко A.M. Резонансные явления и эффекты энгармонизма в спектрах колебательных экситонов и поляритонов. В сб. Спектроскопия молекул и кристаллов. Материалы 1У республиканской школы-семинара. - Киев: Наукова думка, 1981, с.150-157.

80. Лисица М.П., Яремко A.M. Комбинационное рассеяние света на поляритонах при резонансе Ферми в кристаллах. В сб. Квантовая электроника. - Киев: Наукова думка, 1980, вып.18, с.65-74.

81. Scott J.F., Fleury Р.А., Worlock J.W. Light scat-taring from polaritons in centrosymmetric crystals. -Phys. Rev., 1969, v.177, N 3, p.1288-1294.

82. Cyvin S.J., Rauch J.С., Decius J.C. Theory of hyper-Raman effects (nonlinear inelastic light scattering): selection rules and depolarization ratios for the second-order polarizability. J.Chem. Phys., 1965, v.43, N 11, p.4083-4095.

83. Клименко B.M., Стрижевский В.Л. Теоретико-групповое исследование трехфотонного рассеяния света. В сб. Квантовая электроника. - Киев: Наукова думка, 1969, вып.4,с.173-184.

84. Christie J.H., Lockwood D.J. Selection rules for three- and four-photon Raman interactions. J.Chem. Phys., 1971, v.54, N3, p.1141-1154.

85. Terhune R.W., Maker R.D., Savage C.M. Measurements of nonlinear light scattering. Phys. Rev. Lett., 1965, v.14, N 17, p.681-684.

86. Savage C.M., Maker P.D. Multichannel photon counting spectrographic detector system. Appl. Optics, 1971, v.10, N 4, p.965-968.

87. Vogt H., Neumann G. The hyper-Raman spectrun of Csl. -Optics Commun., 1976, v.19, N 1, p.108-111.

88. Vogt H., Neumann G. Observation of infrared active and silent modes in cubic crystals by hyper-Raman scattering. Phys. Status Sol., ser.b, 1979, v.92, p,57-63.

89. Inoue K., Sameshima T. Observation of hyper-Raman scattering spectra due to lattice vibration in SrTiO^. -J. Phys. Soc. Japan, 1979, v.47, N 6, p.2037-2039.

90. Денисов В.Н., Маврин Б.Н., Подобедов В.Б., Стерин Х.Е. Гиперкомбинационное рассеяние в кристалле

91. ЖЭТФ, 1978, т.75, № 2, с.684-690.

92. Поливанов Ю.Н., Саяхов Р.Ш. Гиперкомбинационное рассеяние света в кристалле кальцита. ФТТ, 1978, т.20, № 9,с.2708-271I.

93. Келих С. Молекулярная нелинейная оптика. Пер. с польск. под ред. И.Л.Фабелинского. - М.: Наука, 1980, гл.8.

94. Клименко В.М., Стрижевский В.Л. Теория трехфотонного комбинационного рассеяния света на поляритонах и неполярных колебаниях. В сб. Квантовая электроника. - Киев: Наукова думка, 1974, вып.8, с.97-112.

95. Zavorotnev Yu.D., Ovander L.N. On the theory of hyper-Raman scattering in molecular crystals. Phys. Stat. Sol., ser.b, 1975, v.68, N 1, p.443-452.

96. Ахманов G.A., Клышко Д.Н. Трехфотонное молекулярное рассеяние света. Письма ЖЭТФ, 1965, т.2, № 4, с.171-175.

97. Kielich S. Nonlinear processes to result from multi-pole interactions between molecules and electromagnetic fields. Proc. Phys. Soc., 1965, v.86, N 552, p.709-725.

98. Long D.A., Stanton L. Studies of nonlinear phenomena. 1. Theory of hyper-Raman effects. Proc. Roy. Soc. London, ser.A, 1970, v.319, N 1535, p.441-457.

99. Vrehen Q.H.P., Hikspoors H.M.J. Two-photon induced stimulated Raman scattering in cesium vapor. Optics Commun., 1977, v.21, N 1, p.127-131.

100. Reif I., Walther H. Generation of tunable 16 radiation by stimulated hyper-Raman effects in strontium vapour. Appl. Phys. Lett., 1978, v.15, N 4, p.361-364.

101. Cotter D., Hanna D.C., Tuttlebe W.H.W., Yuratich M.A. Stimulated hyper-Raman emission from sodium vapour. -Optics Commun., 1977, v.22, N 2, p.190-194.

102. Ильинский Ю.А., Таранухин В.Д. Поляризационные особенности резонансного комбинационного и гиперкомбинационного рассеяния света в газах. Квантовая электроника, 1975, т.2, № 8, с.1742-1748.

103. Денисов В.Н., Маврин Б.Н., Подобедов В.Б., Стерин Х.Е. Гиперкомбинационное рассеяние на поляритонах в центро-симметричном кристалле SzTiO$ . Письма ЖЭТФ, 1980, т.31, № 2, с.III-II4.

104. Inoue К., Asai И., Sameshima Т. Observation of the phonon polariton in сentrosymmetric crystal of SrTiO^ by hyper-Raman scattering. J. Phys. Soc. Japan, 1980, v.48, N 5, p.1787-1788.

105. Гринберг А.А., Рывкин C.M., Фишман И.М., Ярошецкий И.Д. Экспериментальное обнаружение рассеяния света на свете в твердом теле с изменением частоты. Письма в ЖЭТФ, 1968, т.7, № 9, с.324-327.

106. Meadors J.G., Kavege W.T., Damen Е.К. Observationof tunable four-photon parametric noise in calcite. -Appl. Phys. Lett., 1969, v.14, N 11, p.360-361.

107. Ito H., Ihaba H. Studies of tunable four-photon parametric fluorescence of crystals in the visible region. Opto Electron., 1970, v.2, U 2, p.81-84.

108. Ficher H., Knof J. Parametrische 4-photonen-fluores-zenz in rutil. Z. Physik, 1971, v.241, p.271-279.

109. Гринберг А.А., Крамер Н.И. Рассеяние света на свете в полупроводниках и изоляторах. ФТТ, 1966, т.8, № 5, с.1555-1561.

110. Гринберг А.А., Крамер Н.И. Связь между сечением рассеяния света на свете и нелинейной поляризуемостью. ФТТ, 1968, т.10, № 7, с.2002-2007.

111. Клышко Д.Н. Рассеяние света в среде с нелинейной поляризуемостью. ЖЭТФ, 1968, т.55, № 3, с.1006-1013.

112. Клышко Д.Н., Назарова Н.И. Рассеяние света на свете в нецентросимметричной среде. ЖЭТФ, 1970, т.58, № 3, с.878-886.

113. Поливанов Ю.Н., Саяхов Р.Ш. Частотно-угловой спектр гиперкомбинационного рассеяния света на поляритонах. -Краткие сообщения по физике (ФИАН СССР), 1978, № I,с.23-27.

114. Honerlage В., Bivas A., Phach V.D. Determination of the excitonic polariton dispersion in CuCl by resonant two-photon Raman scattering. Phys. Rev. Lett., 1978, v.41, N 1, p.49-52.

115. Nozue Y., Itoh Т., Ueta M. Resonant Raman scattering under two-photon excitation of excitonic molecules in CdS. J. Phys. Soc. Japan, 1978, v.44, IT 4,p.1305-1313.

116. Honerlage В., Rossler U., Phach V.D., Bivas A., Grun J.B. Exciton polaritons and hyper-Raman scattering in zinc-blende-type semiconductors: CuBr as an example. Phys. Rev., ser.B, 1980, v.22, N 2, p.797-813.

117. Schrey H., Lyssenko V.G., KLingshirn С., Honerlage В. Two-photon Raman scattering and the polariton dispersion in CdS. Phys. Rev., ser.B, 1979, v.20,1. N 12, p.5267-5274.

118. Ахманов С.A., Коротеев Н.И. Методы нелинейной оптики в спектроскопии рассеяния света. М.: Наука, 1981.

119. Yablonovitch Е., Plytzanis Chr., Bloembergen N. Anisotropic interference of three-wave and two-wave frequency mixing in GaAs. Phys. Rev. Lett., 1972, v.29, p.865-868.

120. Plytzanis Chr., Bloembergen N. Infrared dispersion of third-order susceptibilities in dielectrics: Retardation effects. Prog. Quant. Electr., 1976, v.4, p.271-300.

121. Стрижевский В.JI., Яшкир Ю.Н. Комбинационное рассеяние света на когерентных поляритонах. Квантовая электроника, 1975, т.2, № 5, с.995-1006.

122. Клышко Д.Н. Активная спектроскопия поляритонов. -Квантовая электроника, 1975, т.2, № 2, с.265-271.

123. Coffinet J.P., DeMartini P. Coherent excitation of polaritons in gallium phosphide. Phys. Rev. Lett., 1969, v.22, N 2, p.60-64.

124. DeMartini P., Lerroy J. Temperature dependence of the polariton dispersion and damping in GaP. Application of the nonlinear spectroscopy of the K-space. -Solid State Commun., 197-1» v.9, N 20, p. 1779»

125. Wynne J.J. Nonlinear optical spectroscopy ofin LinbO-j. Phys. Rev. Lett., 1972, v.29, N 1o, p. 650-653.

126. Лескова Т.А., Маврин Б.Н., Стерин Х.Е. Ширина линии поля-ритона в к-пространстве; ангармоничность и диэлектрическая проницаемость кристалла &ссР . ФТТ, 1976, т. 18, № 12, с.3653-3660.

127. Акципетров О.А., Георгиев Г.М., Митюшева И.В., Михайловский А.Г., Пенин А.Н. Двухфононные состояния в спектре формиата лития. ФГТ, 1975, т.17, № 7, с.2027-2029.

128. Lanberan A., von der Linde D., Kaiser W. Direct observation of the lifetime of a polariton mode in GaP. -Optics Commun., 1973, v.7, N 3, p.173-175.

129. DeMartini P., Giuliami G., Mataloni P., Palange E. Study of surface polaritons in GaP by optical four-wave mixing. Phys. Rev. Lett., 1976, v.37, N 7, p.440-443.

130. Claus R., Merten L., Brandmuller J. Light scattering by phonon-polaritons. Berlin, Heidelberg, New York: Springer-Verlag, 1975•

131. Поливанов Ю.Н. Комбинационное рассеяние света на поляритонах. У®, 1978, т.126, № 2, с.185-232.

132. Vogt Н. Coherent and hyper-Raman techniques. -In: Topics in Applied Physics. Eds. M.Cardona, G.Guntherodt. Springer-Verlag, 1982, v.50, p.208-244.

133. Лисица М.П., Яремко A.M., Кучеров А.П. Резонанс Ферми и двухчастичные возбуждения в кристаллах. ФТТ, 1978, т.20, № II, с.3276-3282.

134. Стрижевский В.Л., Чепилко Н.М. Проблемы микротеории нелинейных поляризуемостей кристаллов и эффекты пространственной дисперсии. Известия АН СССР, сер.физ., 1981, т.45,6, с.898-910.

135. Белоусов М.В., Погарев Д.Е., Погарев С.В. Резонансное и ангармоническое взаимодействие колебаний в чистыхи изотопосмешанных кристаллах. В сб.: Колебания оксидных решеток. - Ленинград: Наука, 1980, с.249-301.

136. Добржанский Г.Ф., Китаева В.Ф., Криндач Н.И., Кулевский Л.А., Поливанов Ю.Н., Полуэктов С.Н. Комбинационное рассеяние света на Ет-поляритонах в кристалле изо, . Квантовая электроника, 1973, № 3, с.95-97.

137. Kulevsky L.A., Polivanov Yu.N*, Poluektov S.N. Light scattering by polaritons in LiJO^. J.Raman Spectrosc., 1975, v.3, p.239-254*

138. Asawa O.K., Barnoski M.K. Scattering from the E^ polaritons of LiJOy Phys. Rev., ser.B, 1971, v.3, p.2682-2684.

139. Кузнецова Л.И., Кулевский Л.А., Поливанов Ю.Н., Прохоров К.А. Рассеяние света на поляритонах в кристалле формиата лития. Квантовая электроника, 1975, т.2,9, с.2095-2098.

140. Кузнецова Л.И., Кулевский Л.А., Прохоров К.А., Поливанов Ю.Н. Рассеяние света на поляритонах в кристаллах формиатов. Тезисы УП Всесоюзной конференции по когерентной и нелинейной оптике. - Тбилиси, 1976, т.2, с.13.

141. Воронкова Е.М., Гречушников Б.Н., Дистлер Г.И., Петров И.П. Оптические материалы для инфракрасной оптики. М.: Наука, 1965, с.187.

142. Стрижевский В.Л. Теория вынужденного комбинационного рассеяния на поляритонах в кубических и одноосных кристаллах. ЖЭТФ, 1972, т.62, № 4, с.1446-1460.

143. Kato Y., Takuma Н. Absolute measurement of Raman scattering cross sections of liquids. J. Opt. Soc. Amer., 1971, v.61, N 3, p.347-350.

144. Abe N., Wakayama M., Ito M. Absolute Raman intensities of liquids. J. Raman Spectrosc., 1977, v.6,1. N 1, p.38-41.

145. Hibler G., Lippert J., Peticolas W.L. The iodine filter technique in Raman spectroscopy or how low can you go? The Spex speaker, 1971, v.16, N 1, p.10-12.

146. Cummins H.Z. Experimental methods in light scattering spectroscopy. In: Light scattering in solids. Ed. M.Balkanski. Proc. 2-nd Intern, conf., Paris, 1971, p.3-8.

147. Фабелинский И.Л., Чистый И.Л. Новые приемы и достижения спектроскопии высокой разрешающей силы. У®, 1976,т.119, № 3, с.487-524.

148. Belikova G.S., Kulevsky L.A., Polivanov Yu;N., Poluektov S.N., Prokhorov K.A., Shigorin V.D., Shipulo G.P. Light scattering from polaritons in m-dinitrobenzene single crystal. J.Raman spectrosc., 1976, v.5, p.269-272.

149. Claus R. An experimental arrangment for observation of light scattering by polaritons, Rev. Scient. Instrum., 1971, v.42, N 3, p.341.

150. Nicola J.H., Rutt H.N., Livi P.P. A polariton experimental arrangment. Spectrosc. Lett., 1976, v.9, N 9, p.63З-640.1.l. Rolker В., Wohlecke M. A simple optical setup for polariton measurements. Appl. Spectrosc., 1977, v.31, N 2, p.174-175.

151. Маврин Б.Н., Стерин X.E. Схема фотоэлектрической регистрации КРС на поляритонах. ЖПС, 1977, т.27, № 5, с.896-900.

152. Kulevski L.A., Polivanov Yu.N., Poluektov S.N. Stokes and antistokes scattering of light by low frequency polaritons in LiJO^. J.Raman Spectrosc., 1976, v.5, p.269-272.

153. Поливанов Ю.Н., Полуэктов C.H. Фотографическая регистрация низкочастотных спектров комбинационного рассеяния света на поляритонах в кристаллах1.A/iOs и LiTa03.

154. ФТТ, 1978, т.20, № II, с.3482-3485.

155. Otaguro W., Wiener-Avnear Е., Arguello С.A., Porto S.P.S. Phonons, polaritons, and oblique phonons in LiJO^

156. Raman scattering and infrared reflection. Phys. Rev., ser.B, 1971, v.4, N 12, p.4542-4551.

157. Байса Д.Ф., Барабаш А.И., Демьяненко В.П. и др. Исследование спектральных характеристик гексагональной и тетрагональной модификации иодата лития. Укр. физ. журн., 1973, т.18, № 10, с.1615-1624.

158. Claus R., Schrotter H.W., Hacker H.H., Haussuhl S.

159. On the phonon and polariton spectrum of LiJO^. Zeit Haturforsch., 1969, v.24a, N 11, p.1733-1736.

160. Claus R. Polaritons in LiJO^. Zeit Naturforsch., 1970, v.25a, p.306-307.

161. Winter F.X. Light scattering by polaritons associated with ordinary photons in LiJo^. Phys. Lett.,1972, v.40A, N 5, p.425-426.

162. Campillo A.J., Tang C.L. Spontaneous parametric scattering of light in LiJO^. Appl. Phys. Lett., 1970,v.16, H 6, p.242-244.

163. Авдиенко К.И., Богданов С.В., Архипов С.М. и др. Иодат лития. Выращивание кристаллов, их свойства и применение. -Новосибирск: Наука, 1980.

164. Uraegaki S., Tanaka S.I., Uchiyama Т., Yubumoto S. Refractive indicies of lithium iodate between 0.4 and 2.2/<. . Optics Commun., 1971, v«3, N 4, p.244.

165. Клышко Д.Н., Пенин A.H., Полковников Б.Ф. Измерение показателя преломления в кристаллах АДР и КДР в инфракрасной области с помощью параметрического рассеяния света. -Квантовая электроника, 1971, № 5, с.122-126.

166. Becker C.R., Nath G. Optical properties of LiJO^ in the far infrared. J. Appl. Phys., 1970, v.41, N 10, p.3928-3930.

167. Warner A.W., Pinnow D.A., Bergman J.G., Jr., Crane G.R. Piezoelectric and photoelastic properties of lithium iodate. J. Acoust. Soc. Amer., 1969, v.47, IT 3,p.791-794.

168. Nash F.R., Bergman J.G.,' Boyd G.D., Turner E.H. Optical nonlinearities in LiJO^. J. Appl. Phys., 1969, v.40, N 13, p.5201-5206.

169. Атабаев Ш., Поливанов Ю.Н., Полуэктов C.H. Перестраиваемый генератор разностных частот в диапазоне 3,8-6 мкм с высокой частотой повторения импульсов. Квантовая электроника, 1982, т.9, № 2, с.378-380.

170. Добржанский Г.Ф., Кулевский Л.А., Поливанов Ю.Н., Сая-хов Р.Ш., Суходольский А.Т. Генерация разностных частотв кристалле Li 30$ , перестраиваемой в условиях дисперсионного синхронизма. Квантовая электроника, 1977, т.4, № 8, с.1794-1796.

171. Berny J.G., Bourgoin J.P., Aurault В. Dispersion des indices de refraction du molybdate de plomb (PbMoO^) et de la paratellurite (TeOg). Optics Commun., 1972, v.6, N 4, p.383-387.

172. Uchida N. Optical properties of single crystal paratellurite (Te02). Phys. Rev., ser.B, 1971, v.4,1. N 10, p.3736-3745.

173. Singh S., Bonner W.A., Van Uitert L.G. Violation of KLeinman's symmetry condition in paratellurite. -Phys. Lett., 1972, V.38A, N 6, p.407.

174. Chemla D.S., Jerphagnon J. Optical second harmonic generation in paratellurite and KLeinman's symmetry relations. Appl. Phys. Lett., 1972, v.20, N 6,p.222-223.

175. Okada M., Takizawa K., Ieiri S. The measurement of the antisymmetric components of nonlinear optical susceptibilities of TeOg crystal. J.Appl. Phys., 1977, v.48, N 10, p.4163-4167.

176. Krauzman M., Mathieu J.-P. Dispersion directionnelle de phonons polaires dans la parattellurite Te0£. -C.R.Acad. Sc. Paris, ser.B, 1971, v.373, p.342-344.

177. Ayrault В., Decamps E.-D., Abba P., Marqueton Y., Durand M. Lattice dynamics of paratellurite TeOg. -Solis State Commun., 1972, v.11, p.639-643.

178. Pine A.S., Dresselhaus G. Raman scattering in paratellurite Te02. Phys. Rev., ser.B, 1972, v.5,1. N 10, p.4087-4093.

179. Акципетров O.A., Георгиев Г.М., Лаптинская Т.В., Михайловский А.Г., Пенин А.Н. Дисперсия нелинейной восприимчивости кристалла иодата лития. Квантовая электроника, 1976, т.З, № 4, с.926-928.

180. Kleinman D.A. Nonlinear dielectric polarization in optical media. Phys. Rev., 1962, v.126, p.1977-1979.

181. Levine B.P. Magnitude and dispersion of Kleinman forrbidden nonlinear optical coefficients. IEEE J. Quant.Electr., 1973, v.QE-9, N 9, p.946-954.

182. Винокуров В.А., Каляго С.С., Поливанов Ю.Н., Прохоров К.А. Комбинационное рассеяние света на поляритонах в кристалле парателлурита. Квантовая электроника, 1977, т.4, № 7,с.1602-1604.

183. Абдуллаев А.А., Васильева А.В., Добржанский Г.Ф., Поливанов Ю.Н., Нелинейно-оптические свойства и поляритонные спектры кристалла нитрита бария,

184. Квантовая электроника, 1977, т.4, № I, с.108-114.

185. Tramer A., Mathieu J.P. Spectre de vibration et structure du nitrite de baryum hydrate. Compt. Rend., 1959, v.249, p.392-394.

186. Brink G., Falk M. Infrared studies of water in crystalline hydrates: BaCNOg^'HgO. Spectrochimica Acta, 1971, V.27A, p.1811-1815.

187. Цернике Ф., Мидвинтер Дж- Прикладная нелинейная оптика. -М.: Мир, 1976.

188. Kurtz S.K., Perry Т.Т., Bergman J.G., Jr. Alpha-iodic acid: a solution-grown crystal for nonlinear optical studies and applications. Appl. Phys. Lett., 1968, v.12, N 5, p.186-188.

189. Singh S., Bonner W.A., Potopowicz J.R., VanUitert L.G. Nonlinear optical susceptibility of lithium formate mohohydrate. Appl. Phys. Lett., 1970, v.17, N 7, p.292-294.

190. Dunning Р.В., Tittel F.K., Stebbings R.F. The generation of tunable coherent radiation in the wavelength range 2300-3000 S. using lithium formate monohydride. -Optics Commun., 1973, v.7, N 3, p.181-183.

191. Naito H., Inaba H. Measurement of the refractive indices of crystalline lithium formate, HCOOLi'HgO. Opto-Electron., 1973, v.4, p.256-259.

192. Naito N., Inaba H. Measurement of the refractive indices of cx -iodic acid, HJO^ crystal. Opto-electron., 1972, v.4, p.335-337.

193. Krauzman M., LePostollec M., Mathieu J.P. Vibration spectra, structure, and angular dispersion of phonons in crystalline iodic acid ( -HJO^). Phys. Status Sol., ser.b, 1973, v.60, p.761-770,

194. Добржанский Г.Ф., Китаева В.Ф., Кулевский Л.А., Поливанов Ю.Н, Полуэктов С.Н., Прохоров A.M., Соболев Н.Н. Спонтанное параметрическое излучение кристалла сх-НЭО^. Письма ЖЭТФ, 1970, т.12, № II, с.505-508.

195. Киселев В.А., Китаева В.Ф., Кулевский Л.А., Поливанов Ю.Н., Полуэктов С.Н. Исследование спонтанного параметрического излучения в двуосном кристалле <х-НОО^ в ЖЭТФ, 1972,т.62, № 4, с.1291-1301.

196. Китаева В.Ф., Кулевский Л.А., Поливанов Ю.Н., Полуэктов С.Н. Спонтанное параметрическое излучение и рассеяние света на поляритонах в кристалле <*-Н302 . ддн СССР, 1972,т.207, № 6, с.1322-1323.

197. Китаева В.Ф., Кулевский Л.А., Поливанов Ю.Н., Полуэктов С.Н. Ферми-резонанс при комбинационном рассеянии света на поляритонах в кристалле ос-НЗО^ в Письма ЖЭТФ, 1972,т.16, № I, с.23-25.

198. Китаева В.Ф., Кулевский Л.А., Поливанов Ю.Н., Полуэктов С.Н. Ферми-резонанс в фононном спектре кристалла oc-HSO^. -Письма ЖЭТФ, 1972, т.16, № 10, с.541-543.

199. Поливанов Ю.Н. Проявление эффектов энгармонизма в спектрах комбинационного рассеяния света кристаллов йодноватой кислоты. ФТТ, 1979, т.21, № 6, с.1884-1887.

200. Поливанов Ю.Н. Ферми-резонанс поляритонов со связанными и диссоциированными состояниями фононов. Письма ЖЭТФ, 1979, т.30, № 7, с.415-419.

201. Поливанов Ю.Н., Ширяева А.В. Силы осцилляторов и температурная зависимость ширины линии связанных состояний фононов в кристалле . Краткие сообщения по физике (ФИАН СССР), 1982, № II, с.37-41.

202. Поливанов Ю.Н., Полуэктов С.Н. Поляритонный ферми-резонанс в кристалле иодата лития. Краткие сообщения по физике (ФИАН CGGP), 1984, №

203. Иогансон А.В. Резонанс Ферми и структура полос А-Н в комплексах с водородной связью. В сб. Оптика и спектроскопия. Под ред. С.Э.Фриша. - Л.: Наука, 1967, вып.З,с.228-231.

204. Абдуллаев А.А., Васильева А.А., Добржанский Г.Ф., Поливанов Ю.Н. Нелинейно-оптические свойства кристалла нитрита бария. Тезисы УП Всесоюзной конференции по когерентной и нелинейной оптике. - Тбилиси, 1976, т.1, с.209.

205. Георгиев Г.М., Михайловский А.Г., Пенин А.Н., Чумаш В.Н. Многочастичные состояния и ферми-резонанс в кристаллах сх-нщ и <*-§)а03 . ФТТ, 1974, т.16, № 10, с.2907-2911.

206. Standarts on piezoelectric crystals. Proc. IRE, 1949, v.37, p.1378.

207. Мэзон У. Пьезоэлектрические кристаллы и их применение в ультраакустике. М.: Иностранная лит., 1952.

208. Козлов Г.В. Измерение показателей преломления в миллиметровом диапазоне длин волн. ПТЭ, 1971, № 4, с.152-154.

209. Cadene М.М. Effect Raman du monocristal de formiate de lithium monohydrate. Compt. Rend. Acad. Sci., Paris, ser.B, 1970, v.270, p.909-912.

210. KrisVmari R.S., Ramanujam P.S. Raman and infrared spectra of lithium formate monohydrate. Indian J. Pure Appl. Phys., 1971, v.9, p.910-915.

211. Vierne R., Cadene M.M. Polarized infrared spectra of single crystal piezoelectric LiCOOH^HgO. -Ferroelectrics, 1973, v.5, N 1/2, p.91-100.

212. Galzerani J.C., Srivastava R., Katiyar R.S., Porto P.S. Temperature-dependent Raman study of H-bond and possible phase-trasition in LiCOOH^HgO. J. Raman Spectrosc., 1977, v.6, N 4, p.174-182.

213. Поливанов Ю.Н., Прохоров K.A. Особенности комбинационного рассеяния света в кристалле формиата лития. ФТТ, 1980, т.22, № 5, с.1316-1323.

214. Акципетров О.А., Георгиев Г.М., Митгошева И.В., Михайловский А.Г., Пенин А.Н. Двухфононные состояния в спектре формиата лития. ФТТ, 1975, т.17, № 7, с.2027-2029.

215. Акципе.ров О.А., Китаева Г.Х., Пенин А.Н. Спонтанное параметрическое рассеяние света на поляритонах в кристалле формиата и дейтерированного формиата лития. ФТТ, 1977, т.19, № I, с.127-133.

216. Поливанов Ю.Н., Прохоров К.А. Измерение малых сил осцилляторов оптических фононов нецентросимметричных кристаллов. ФТТ, 1979, т.21, № 12, с.3593-3597.

217. Mills D.L., Maradudin A.A. Raman scattering from localized-mode polaritons. Phys. Rev., ser B, 1970, v.1, N 2, p.903-909.

218. Стрижевский В.JI., Яшкир Ю.Н. Поляритонный резонанс Ферми как сверхчувствительный метод регистрации слабополярных колебаний. Оптика и спектроскопия, 1978, т.44, с.601-603.

219. Иванов В.М., Лаптинская Т.В., Пенин А.Н. Слабые колебания в спектрах параметрического рассеяния света. ДАН СССР, 1981, т.260, № 2, с.321-324.

220. Митин Г.Г., Горелик B.C., Кулевский Л.А., Поливанов Ю.Н., Сущинский М.М. Ферми-резонанс поляритонов с зоной двухчастичных состояний в колебательном спектре хлористого аммония. ЖЭТФ, 1975, т.68, № 5, с.1757-1762.

221. Денисов В.Н., Маврин Б.Н., Подобедов В.Б., Стерин Х.Е. Эффекты энгармонизма в поляритонных спектрах гиперкомбинационного рэссеяния кристалла кальцита. ЖЭТФ, 1982, т.82, № 2, с.406-420.

222. Маврин Б.Н., Стерин Х.Е. Ферми-резонанс поляритонов с бифононом в кристалле . Письмэ ЖЭТФ, 1972, т.16, № 5, с.265-167.

223. Winter Р.Х., Claus R. On the observation of ordinary polaritons in LiBbO^. Optics Commun., 1972, v.6,1. N 1, p.22-25.

224. Кнейпп К.Д., Понат Г.Э., Стрижевский В.Л., Яшкир Ю.Н. Новое проявление поляритонного резонанса Ферми при комбинационном рассеянии света в кристалле Li^O^, Письма ЖЭТФ, 1973, т.18, № 2, с.89-94.

225. Kneipp K.D., Kiihmstedt R., Ponath H.E. Fermi-resonanz an polaritonen des obersten dispersion sweiges im spontanen Ramanspektrum von LiJO^-eikristallen. -Experim. Techn. Physik, 1973, v.21, N 5, p.403-411.

226. Гаврилко Т.А., Заведиева O.K., Пучковская Г.А., Стрижевский В.Л., Чепилко Н.М., Яремко A.M. Резонанс Дарлинга-Деннисона в кристалле иодата лития. УФЖ, 1982, т.27,8, с.1235-1237.

227. Darling E.T., Dennisson D.M. The water vapour molecule. -Phys. Rev., 1940, v.57, N 15, p.128-139.

228. Митин Г.Г., Горелик B.C., Сущинский М.М. Связанные состояния и эффекты гибридизации в колебательных спектрах 1У фазы хлористого аммония. ФТТ, 1974, т.16, № 10, с.2956-2964.

229. Лисица М.П., Яремко A.M., Тхорик А.Ю. Двухчастичные состояния и резонанс Ферми в спектрах поляритонов кристаллов A/HtfCi и Ba,Ti03 . В сб. Квантовая электроника. -Киев: Наукова думка, 1983, № 24, с.56-66.

230. Горелик B.C., Митин Г.Г., Поливанов Ю.Н. Поляритонные спектры рассеяния света в зоне диссоциированных состояний кристалла Кристаллография, 1978, т.23, № 3, с.561-565.

231. Nippus М., Claus R. Experimental evidence for the existence of second order polaritons associated with van Hove singularities at large wave vectors. Optics Commun., 1977, v.22, N 3, p.318-322.

232. Поливанов Ю.Н., Прохоров К.А. Эффекты интерференции при ферми-резонансе оптических фононов с зоной двухчастичных состояний. Письма ЖЭТФ, 1977, т.26, № 5, с.359-362.

233. Доильницына О.А., Поливанов Ю.Н., Прохоров К.А. Исследование дисперсии интенсивности комбинационного рассеяния света на поляритонах. Квантовая электроника, 1981,т.8, № 10, с.2268-2271.

234. Volakh M.Yu., Losotsa М.Р., Sidorenko V.I., Polissky G.N. Antiresonance in the phonon spectrum of mixed crystals Zn1 Cd Se. Phys. Lett., 1980, v.78A, N 1, p.1151.ШЛ A 116.

235. Valakh M.Yu., Lisitsa M.P., Pekar G.S., Polysskii G.N., Sidorenko V.I., Yaremko A.M. А л,harmonic coupling of phonon modes in mixed Zn^Cd-j^Se crystals. Phys. Status. Sol., ser.b, 1982, v.113, p.635-645.

236. Белоусов M.B., Погарев Д.Е., Шултин А.А. Ферми-резонанс и угловая дисперсия полярных фононов. ФТТ, 1974, т.16, № 4, с.1136-1141.

237. Блинц Р., Жекш Б. Сегнетоэлектрики и антисегнетоэлект-рики. М.: Мир, 1975.

238. Лайнс М., Гласс А. Сегнетоэлектрики и родственные им материалы. М.: Мир, 1981.

239. Гинзбург В.Л. О поляризации и пьезоэффекте титаната бария вблизи точки сегнетоэлектрического перехода. ЖЭТФ, 1949, т.19, № I, с.36-41.

240. Рассеяние света вблизи точек фазовых переходов в твердом теле. УШ, 1962, т.77, № 4, с.621-638.

241. Johnson W.D., Kaminov I.P. Temperature dependence of Raman and Rayleigh scattering in LinbO^ and LiTaO^. -Phys. Rev., 1968, v.168, N 3, р.Ю45-Ю54.

242. Иванова С.В., Горелик B.C., Струков Б.А. 0 связи спектров комбинационного рассеяния с диэлектрическими свойствами кристаллов ниобата и танталата лития. Препринт ФИАН СССР, Москва, 1978, № 124.

243. Горелик B.C., Умаров Б.С., Умаров М. 0 связи диэлектрических аномалий с изочастотными зависимостями неупругого рассеяния света в кристаллах танталата лития. Препринт ФИАН СССР, Москва, 1982, № 65.

244. Penna А.P., Porto S.P.S., Chaves A.S. High temperature light scattering in lithium tantalate. In: Proc. Ill Intern, conf. on light scattering in solids. Eds. M.Bal-kanskii, R.C.C. Leite, S.P.S.Porto. Campinas, Brazil. 1975, p.890-894.

245. Penna A.P., Chaves A., Porto S.P.S. Debye-like diffusive electric lithium tantalate. Solid State Commun., 1976, v.19, N 6, p.491-494.

246. Servoin J.L., Gervais P. Soft vibrational mode in LiNbO^ and LiTaO^. Solid State Commun., 1979, v.31, p.387-391.

247. Penna A.P., Chaves A., Andrade P. da R., Porto S.P.S. Light scattering by lithium tantalate at room temperature. Phys. Rev., ser.B, 1976, v.13, N 11, p.4907-4919.

248. Penna A.P., Porto S.P.S., Wiener-Avnear E. Anomalous polariton dispersion in LiTaO^ near Solid State . Commun., 1977, v.23, p.377-380.

249. Bond W.L. Measurement of the refractive indices of several crystals. J.Appl. Phys., 1965, v.36, N 5, p.16741677.

250. Teaque J.R., Rice R.R., Gerson. High frequency dielectric measurements on electro-optic single crystals.

251. J. Appl. Phys., 1975, v.46, N 7, p.2864-2866.

252. Glass A.M. Dielectric, thermal, and piezoelectric properties of ferroelectric LiTaO^. Phys. Rev., 1968, v.172, N 2, p.564-571.

253. Петров A.E. Исследование диэлектрических свойств танталата лития в субмиллиметровом диапазоне длин волн. Дипломная работа, М.: МГУ, ФИАН СССР, 1979.

254. Поливанов Ю.Н., Полуэктов С.Н. Комбинационное рассеяние света на поляритонах, связанных с мягкой модой кристалла танталата лития. ЖЭТФ, 1982, т.83, № 4, с.1592-1600.

255. Поливанов Ю.Н., Понат Г., Полуэктов С.Н. Параметрическое рассеяние света на поляритонах, связанных с передемпфированной мягкой модой. Тезисы XI Всесоюзной конференции по когерентной и нелинейной оптике. - Ереван, 1982,с.104-105.

256. Montgomery G.P., Jr., Giallorenzi T.G. Experimental and theoretical study of parametric and polariton scattering in LiJC>3 and LiNbOy Phys. Rev., ser.B, v.8, N 2,p.808-822.

257. Доильницына O.A., Поливанов Ю.Н. Интенсивность комбинационного рассеяния света на поляритонах и дисперсия нелинейной восприимчивости в области решеточных колебаний кристалла Li . Квантовая электроника, 1984, т.

258. Доильницына О.А., Поливанов Ю.Н. Исследование зависимостей интенсивности КР света от частот поляритонов. Материалы Ш Всесоюзной конференции по спектроскопии комбинационного рассеяния света. - Шушенское, 1983, с.162-163.

259. Quittet A.M., Bell M.I., Krauzman M., Raccah P.M. Anomalous scattering and asymmetrical line shapes in Raman spectra of orthorhombic КПЪО^. Phys. Rev., ser.B, 1976, v.14, N 11, p.5068-5072.

260. Коротков П.А., Клименко В.А. Эффективные сечения КР полярных фононов иодата лития. Украинский физический журнал, 1983, т.28, № 2, с.205-208.

261. Levine В.P., Bethea C.G. Nonlinear susceptibility GaP relative measurement and use of measured values to determine a better absolute value. Appl, Phys. Letter, 1972, v.20, N 8, p.272.

262. Choy M.M., Byer R.L. Acurate second-order susceptibility measurements of visible and infrared nonlinear crystals. -Phys. Rev., ser.B, 1976, v.14, N 4, p.1693-1706.

263. Кулевский JI.А., Поливанов Ю.Н., Полуэктов C.H. Рассеяние света на низкочастотных поляритонах в кристалле Li -Тезисы УП Всесоюзной конференции по когерентной и нелинейной оптике. Тбилиси, 1976, т.2, с.12.

264. Okada М., Ieiri S. Kleinman's symmetry relation in nonlinear optical coefficients of LiJO^. Phys. Lett., 1971, v.34a, N 1, p.63-64.

265. Pontana M.D., Razzetti C. Raman spectroscopy of the ortorombic-rombohedral structural transition in ferroelectric KNbO^. Solid State Commun., 1975, v.17, p.377-380.

266. Pontana M.D., Kugel G.E., Metrat G., Carabatos C. Long-wavelenght phonons in the different phases of KNbO^. Phys. Stat. Sol., ser.b, 1981, v.103, p.211-219.

267. Quittet A.M., Servoin J.L., Gervais P. Correlation of the soft modes in orthorombic and cubic phases of KNbO-j. J.Physique, 1981, v.42, p.493-498.

268. Kato K. High-efficiency second-harmonic generationat 4250-4680 Я in KNbOy IEEE J.Quant.Electr., 1979, v.QE-15, N 6, p.410-411.

269. Uematsu Y. Nonlinear optical properties of KNbO^ single crystal in the orthrombic phase. Japan J. Appl. Phys., 1974, v.13, N 7, p.1362-1368.

270. Giirxter P. Near-infrared noncritically phase-matched second harmonic generation in KNbO^. Appl. Phys. Lett., 1979, v.34, N 10, p.650-652.

271. Дьяков В.А., Прялкин В.И., Холодных А.И. Параметрический генератор света на кристалле ниобата калия с накачкой второй гармоникой лазера на гранате. Квантовая электроника,1981, т.8, № 4, с.715-721.

272. Gunter P. Electro-optical properties of KNbO^. -Optics Commun., 1974, v.11, p.285-290.

273. Winter P.X., Wiesendanger E., Claus R. Polaritons and phonon assignment in orthorombic KNbO^ investigated by light scattering. Phys. Status Sol., ser.b, 1974, v.64, p.95-1o2.

274. Fukumoto Т., Okamoto A., Hattori Т., Mitsuishi A., Fukuda T. Light scattering by polariton modes of KNbO^ in orthorombic phase. Solid State Commun., 1975, v.17, p.427-431.

275. Claus R., Winter P.X. Polaritonendispersion im ortho-rombishen KNbO^. Berichte der Bunsen-Gesellschaft fur physikalische Chemie, 1975, bd.79, N 11, p.10341040.

276. Bogani P. Two-phonon resonances and bound-states in molecular crystals. J.Phys., ser.C, Solid State Phys., 1978, v.11, p.1283-1309.

277. Пенин A.H. Спектроскопия параметрического рассеяния света. Дис. докт. физ.-мат. наук. - Москва, 1982. -278 с.

278. Kulevsky L.A., Polivanov Yu.N., Poluektov S.N.1.ght scattering by polaritons in LiJO^. In: Proc.Ill Intern, conf. in light scattering in solids. Eds. M.Balkanskii, R.C.C.Leite, S.P.S.Porto. Campinas, Brazil, 1975, p.462-473.

279. Лисица М.П., Яремко A.M. Резонансные взаимодействия в фононных спектрах кристаллов. ЖПС, 1981, т.35, № 4, с. 654-659.

280. Ахманов С.А., Хохлов Р.В. Проблемы нелинейной оптики. -М.: Институт научн.информ. АН СССР, 1965.

281. Поливанов Ю.Н., Саяхов Р.111., Суходольский А.Т. О возможности разделения прямых и каскадных процессов при активной спектроскопии комбинационного рассеяния света на поляритонах. Краткие сообщения по физике (ФИАН СССР), 1976, № 12, с.16-22.

282. Поливанов Ю.Н., Суходольский А.Т. Наблюдение интерференции прямых и каскадных процессов при активной спектроскопии поляритонов. Письма ЖЭТФ, 1977, т.25, № 5, с.240-244.

283. Поливанов Ю.Н., Суходольский А.Т. Когерентное антистоксо-во комбинационное рассеяние света на поляритонах в кристалле LlU03 . Квантовая электроника, 1978, т.5,8, с.1689-1693.

284. Поливанов Ю.Н., Суходольский А.Т. Компенсация нерезонансного фона при когерентной антистоксовой спектроскопии комбинационного рассеяния света в кристаллах без центра симметрии. Письма ЖЭТФ, 1978, т.4, № 3, с.164-167.

285. Поливанов Ю.Н., Суходольский А.Т. Когерентное антистоксово рассеяние света высших порядков. Квантовая электроника,1978, т.5, № 2, с.449-452.

286. Поливанов Ю.Н., Суходольский А.Т. Измерение дисперсии кубической нелинейной восприимчивости кристалла LiSO^ . -Краткие сообщения по физике (ФИАН СССР), 1978, № 2, с.7-11.

287. Справочник по лазерам. Под ред. акад.А.М.Прохорова. -М.: Сов.радио, 1978, т.2, с.200, 273.

288. Hellwege К.Н., beach W., Plihal М., Schaack G. Zwei-phononen-absorptions-spektren und dispersion der Schwin-gungzweige in Kristallen der Kalkspat-strukture. -Z.Physik, 1970, v.232, N 1, p.61-86.

289. Поливанов Ю.Н., Саяхов Р.Ш. Гиперкомбинационное рассеяние света на оптических фононах в нецентросимметричном кристалле . Краткие сообщения по физике (ФИАН СССР), 1979, № 8, с.31-36.

290. Поливанов Ю.Н., Саяхов Р.Ш. Резонансное гиперкомбинационное рассеяние света на оптических фононах. Письма ЖЭТФ,1979, т.30, № д, с.617-620.

291. Поливанов D.H., Саяхов Р.Ш. Спектрометр для исследования гиперкомбинационного рассеяния света. Препринт ФИАН СССР, Москва, 1980, 18 е., № 65.

292. Ветохин С.С., Гулаков И.Р., Перцев A.M., Резников И.В. Одноэлектронные приемники. М.: Атомиздат, 1979, 188 с.

293. Поливанов Ю.Н., Саяхов Р.Ш. Исследование гиперкомбинационного рассеяния света в кристалле кальцита. Препринт ФИАН СССР, Москва, 1980, № 103, 20 с.

294. Polivanov Yu.N., Sayakhov R.Sh. Hyper-Raman scattering from infrared active modes in calcite crystals. -Phys. Status Sol., ser.b, 1981, v.103, N 1, p.8992.

295. Поливанов Ю.Н., Саяхов Р.Ш. Влияние двухфотонного поглощения на гиперкомбинационное рассеяние света. Квантовая электроника, 1979, т.6, № II, с.2485-2487.

296. Leheny R.P., Shaklee K.L., Ippen Е.Р., Nohory R.E., Shay J.L. A new model for the temperature-dependent

297. CdS laser. Appl. Phys. Lett., 1970, v.17, И 11, p.494-497.

298. Arguello C.A., Roussean D.L., Porto S.P.S. First-order Raman effect in wurtzite-type crystals. Phys. Rev., 1969, v.181, N 3, p.1351-1369.

299. Reynolds D.S., Litton C.W., Collins T.C. Some optical properties of group II-VI semiconductors. Phys. Stat. Sol., 1965, v.9, p.645-684.

300. Reynolds D.C., Litton C.W., Collins T.C. Point valence-band energy levels in CdS determined from excited states of A- and B-band excitons. Phys.Rev., ser.B, 1972, v.6,1. N 6, p.2269-2273.

301. Voigt J., Spiegelberg F., Senouer M.Band parameters of CdS and CdSe single crystals determined from optical exciton spectra. Phys. Stat. Sol., ser.b, 1979, v.91, p.189-199.

302. Клочихин А.А., Пермогоров С.А., Резницкий A.H. Много-фононные процессы в резонансном рассеянии и экситонной люминесценции кристаллов. ЖЭТФ, 1976, т.71, № 6,с.2230-2251.

303. Klein M.V., Porto S.P.S. Multiple-phonon-resonance Raman effect in CdS. Phys. Rev. Lett., 1969, v.22, N 15, p.782-784.

304. Konukhov V.K., Kulevskii L.A., Prochorov A.M. Two-photon absorption spectrum in CdS near the fundamental absorption edge. Phys. Stat. Sol., 1967, v.21, p.K107-K110.

305. Lotem H., Aranjo С.Б. Absolute determination of the two-photon-absorption coefficient relative to the inverse Raman cross section. Phys. Rev., ser.B, 1977, v.16, N 4, p.1711-1716.

306. Арсеньев В.В., Днепровский B.C., Клышко Д.Н., Пенин А.Н. Нелинейное поглощение и ограничение интенсивности света в полупроводниках. ЖЭТФ, 1969, т.56, № 3, с.760-765.

307. Ralston J.M., Wadsack R.L., Chang R.K. Resonant conce-lation of Raman scattering from CdS and Si. Phys. Rev. Lett.,1970, v.25, N 12, p.814-818.

308. Agranovich V.M. Biphonons and Fermi-resonance in vibrational spectra of crystals. On: Modern problems in condensed matter sciences. Eds. V.M.Agranovich, A.A.Mara-dudin. - North-Holland Publishing Company, 1983, v.4,p.83-139.

309. Атабаев Ш., Поливанов Ю.Н., Полуэктов G.H., Понат Г. Комбинационное рассеяние света на поляритонах, связанныхс мягкими модами. Тезисы докладов XIX Всесоюзного съезда по спектроскопии. - Томск, 1983, ч.4, с.22-24.

310. Кузнецова Л.И., Кулевский Л.А., Поливанов Ю.Н. Рассеяние света на поляритонах в кристалле формиата лития. Тезисы I Всесоюзной конференции по спектроскопии комбинационного рассеяния света. - Киев, 1975, с.28-29.

311. Поливанов Ю.Н., Прохоров К.А. Эффекты энгармонизма и особенности спектров комбинационного рассеяния света кристалла формиата лития. Тезисы П Всесоюзной конференции по спектроскопии комбинационного рассеяния света. -Москва, 1978, с.215-216.

312. Доильницына О.А., Поливанов Ю.Н., Прохоров К.А. Исследование дисперсии нелинейной восприимчивости кристаллов методом рассеяния света на поляритонах. Тезисы X Всесоюзной конференции по когерентной и нелинейной оптике. -Киев, 1980, ч.1, с.37-38.

313. Поливанов Ю.Н. Комбинационное рассеяние света на поляритонах, связанных с передемпфированными мягкими модами. -Тезисы Ш Всесоюзной конференции по спектроскопии комбинационного рассеяния света. Шушенское, 1983, с.145-147.

314. Поливанов Ю.Н., Саяхов Р.Ш., Суходольский А.Т. Инфракрасное излучение и активная спектроскопия поляритонов. -Тезисы УП Всесоюзной конференции по когерентной и нелинейной оптике. Тбилиси, 1976, т.2, с.II.

315. Поливанов Ю.Н., Суходольский А.Т. Измерение дисперсии кубической нелинейной восприимчивости кристалла LiSO^. -Тезисы IX Всесоюзной конференции по когерентной и нелинейной оптике. Ленинград, 1978, ч.1, с.184.

316. Поливанов Ю.Н., Суходольский А.Т. Активная спектроскопия комбинационного рассеяния света кристаллов без центра симметрии. Тезисы П Всесоюзной конференции по спектроскопии комбинационного рассеяния света. - Москва, 1978, с.217-218.

317. Поливанов Ю.Н., Саяхов Р.Ш. Резонансное гиперкомбинационное рассеяние в кристалле CcLS . Тезисы X Всесоюзной конференции по когерентной и нелинейной оптике. -Киев, 1980, ч.2, с.63.

318. Поливанов Ю.Н., Саяхов Р.Ш. Резонансное гиперкомбинационное рассеяние света в кристалле CdS . Труды УШ Всесоюзной конференции по физике полупроводников. - Баку,1982, т.1, с.266-217.

319. Доильницына О.А., Поливанов Ю.Н. Спектроскопия интенсив-ностей комбинационного рассеяния света на поляритонах. -Тезисы XIX Всесоюзного съезда по спектроскопии. Томке,1983, ч.4, с.137-138.

320. Суходольский А.Т. Когерентная активная спектроскопия комбинационного рассеяния света в нецентросимметричных кристаллах. Дис. канд. физ.-мат. наук. - Москва,1979. 133 с.

321. Саяхов Р.Ш. Гиперкомбинационное рассеяние света на оптических фононах. Дис. канд.физ.-мат. наук. - Москва,1980. 109 с.

322. Прохоров К.А. Комбинационное рассеяние света на оптических фононах и поляритонах в кристалле формиата лития. -Дис. канд. физ.-мат. наук. Москва, 1981. - 174 с.

323. Доильницына О.А. Спектроскопия интенсивностей комбинационного рассеяния света на поляритонах в многоатомных кристаллах. Москва, 1980.