Теоретико-экспериментальное исследование напряженно-деформированного состояния конструкции обделки при действии динамических нагрузок тема автореферата и диссертации по механике, 01.02.04 ВАК РФ

^ л .

КЫРГЫЗСКИЙ ТЕХНИЧЕСКИЙ УНИВЕРСИТЕТ ИМ.И.РАЗЗАКОВЛ 4 На правах рукописи

АДАНБАЕВ УСОН АДАНБАЕВИЧ

Теоретико-экспериментальное исследование напряженно-деформированного состояния конструкции обделки при действии динамических нагрузок

01.02.04 - Механика деформируемого твердого тела

АВТОРЕФЕРАТ

диссертации па соискание ученой степени кандидата технических наук

Бишкек -1997

Работа выполнена в Ошском технологическом университете

Научный руководитель - кандидат технических наук,

доцент Б.М. СБИТОЕ

Научный консультант - доктор технических наук,

профессор М.Д.КУТУЕВ

Официальные оппоненты: доктор технических наук,

профессор БЖЖУМАБАЕВ

кандидат физико-математических наук, доцент Г.В. ТЮТЮКИН

Ведущая организация - Джамбульский гидромелиоративно-строительный институт Республики Казахстан

Защита диссертации состоится " 3 " -¿/А-/* 1997 г.

в 44 часов на заседании специализированного совет^ Д.01.97.59 по механике в Кыргызском техническом университете по адресу: 720044, г. Бишкек, пр. Мира, 66, Малый актовый зал.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Кыргызского технического университета.

Автореферат разослан" " СЛ^с^^зу^ 1997 г.

Общая характеристика работы

Актуальность темы. Исследование процессов деформирования упругих, вязкоупругих сред под действием нагрузок различной природы является одной из актуальных проблем механики деформируемого твердого тела и представляет большой научный и практический интерес. Это обусловлено тем, что во многих областях современной техники и строительства приходится сталкиваться с трудностями при определении полей перемещений, напряжений и деформаций в твердых деформируемых телах при различного рода воздействиях. Особенно задача концентрации напряжений и дифракции волн при взаимодействии с препятствиями имеет практическое значение в связи со строительством подземных сооружений и конструкций с подкрепленными отверстиями, которые существенно влияют на напряженное состояние этих конструкций. Таким образом, указанные задачи о распространении волн в твердых телах относятся к наиболее сложным и актуальным темам.

Трудности изучения волновых процессов в твердых телах обусловлены широким разнообразием реологических свойств тел и сложностью математической постановки задач динамики сжимаемых сред. Исследования дифракции плоских волн при взаимодействии с препятствиями приводятся к задачам, решение которых в точной постановке в общем случае аналитическими методами не представляется возможным. Поэтому большое значение приобретают приближенные решения таких задач.

Цель и задачи работы. Цель диссертации - разработка строгой и достаточно простой методики расчета дифракции "вязкоупругих и упругих волн на подкрепленных отверстиях, получение аналитических расчетных формул и их экспериментальная проверка.

В связи с этим, в работе поставлены следующие задачи:

- развитие положений общего метода расчета дифракции волн на подкрепленном отверстии и его практическая реализация для конструкций подземных сооружений (транспортных тоннелей) в сеймиче-ских условиях;

- теоретические исследования дифракции вязкоупругих и упругих волн на подкрепленном отверстии; вывод уравнений, описывающих волновые процессы при взаимодействии с препятствиями, и получение аналитических соотношений для напряжений и перемещений;

- решение задачи дифракции длинных и коротких вязкоупругих и упругих волн на подкрепленном отверстии;

- получение эффективного метода учета влияния вязких свойств материала на величину концентрации напряжений при взаимодействии плоских нестационарных волн с препятствиями;

- экспериментальное исследование задачи дифракции плоских вязкоупругих волн в подкрепленном отверстии;

- сопоставление и анализ теоретических и экспериментальных исследований.

Методика исследований:

- теоретические исследования задачи дифракции плоских вязко-упругих волн на подкрепленном отверстии; при выполнении диссертационной работы использованы методы: преобразование Лапласа, обратное преобразование Лапласа, интеграл Фурье, Бесселевы функции I, II родов различных порядков, импульсные функции Хевисайда и Дирака, разделение переменных Фурье и других.

- эспериментальные исследования задачи дифракции плоских вязкоупругих волн на подкрепленном отверстии (динамическая фотоупругость).

. Объект исследования: транспортные тоннели и подземные сооружения горнорудных предприятий, представляющие круговое кольцо составного сечения и воспринимающие колебания от вязкоупругой среды (грунтового массива).

Научная новизна работы:

- разработан практически удобный и достаточно, простой аналитический метод расчета дифракции вязкоупругих и упругих волн на подкрепленных отверстиях;

-•выведено приближенное уравнение, описывающее волновые процессы, происходящие в среде с подкрепленным круговым отверстием через главную часть смещения;

- получены приближенные выражения для компонентов вектора перемещений и компонентов тензора напряжений, позволяющие определить их с заданной точностью в любой точке среды и в любой момент времени;

- приводится метод, позволяющий получить решение задач не только для низкочастотных воздействий, но и для средних частот, учитывая производные более высокого порядка в приближенных уравнениях, описывающих волновые процессы в подкрепленных круговых отверстиях (уточненные уравнения);

- поставлены и решены конкретные задачи о воздействии длинных и коротких упругих и вязкоупругих волн на отверстии с обделкой;

- приводится эффективный метод учета влияния вязких свойств материала в подкрепленных круговых отверстиях на величину напряжений при воздействии плоских нестационарных упругих и вязкоупругих волн.

Практическая значимость работы. Разработанные методы позволяют решать задачи о распространении упругих и вязкоупругих волн в пластинке и в слое, решать задачи концентрации напряжений и дифракции волн при взаимодействии с препятствиями. Полученные ре-

зультаты могут быть использованы при расчете подземных сооружений под воздействием импульсивных нагрузок, в сейсмологии для исследования волновых полей в грунте. Выведенные формулы для величин напряжений и перемещений можно применять при определении напряженно-деформированного состояния полуплоскости, пластинки и слоя, дифракции волн при взаимодействии с препятствиями, находящимися под действиям динамических нагрузок .

Достоверность результатов:

1. Решение рассматриваемой задачи для вязкоупругих сред сравнивалось с известным решением.

2. Полученное решение численно оценивалось сравнением с экспериментальными данными.

Реализация результатов . На основе диссертационной работы составлены рекомендации для проектирования тоннелей автомобильных трасс и для проектирования подземных сооружений горнорудных предприятий.

Апробация. Основное содержание и результаты работы докладывались и обсуждались на XXIX научно-технической конференции преподавателей ОГПИ (Ошский государственный педагогический институт, 1989 ), на Республиканской научной конференции "Применение ЭВМ в НИР и в учебном процессе "(Джалал-Абадский государственный университет, 1994), на Международной научной конференции "Современные методы и средства информационных технологий" (Ошский высший технологический колледж, 1995 ), на ученом совете инженерного факультета и на заседании кафедры инженерных конструкций ОшТУ (Ошский технологический университет, 1996) и на научном семинаре кафедры строительной механики КАСИ (сентябрь, 1996), на Ме^сдукароднп» научно-теоретической конференции, посвященной 3000 летнему юбилею г. Ош (Ошский технологический университет, 1997), на научном семинаре кафедры теоретической механики и сопротивления материалов КАСИ (июль, 1997) . ё

На защиту выносятся:

- приближенные уравнения, описывающие волновой процесс в окружающей среде при действии динамических нагрузок на кольцевую несущую конструкцию;

- результаты расчета и формулы для определения полей перемещений и напряжений, позволяющие исследовать напряженное состояние отверстий с обделкой для длинноволновых воздействий ;

- результаты расчета и формулы для определения полей перемещений и напряжений для коротких волн;

- экспериментальное исследование влияния дифракции волн на подкрепленных отверстиях поляризационно-оптическим методом ;

- результаты теоретических и экспериментальных исследований .

Объем и структура работы. Содержание работы изложено на_

страницах компьютерного текста. Она состоит из введения, четырех

глав и заключения, включает в себя_ стр, 1 таблицу, 16 рисунков и

список использованной литературы из 164 наименований .

Краткое содержание работы

Во введении дана общая характеристика диссертационной работы, сформулированы цель и основные научные положения, охарактеризованы практическая значимость и достоверность результатов .

Первая глава посвящена характеристике современного состояния вопроса о распространении волн в упругой и вязкоупругой средах, концентрации напряжений и дифракции волн при взаимодействии с препятствиями. Приведены сведения о некоторых точных и приближенных методах решения уравнений теории упругости и вязкоупру-гости. Дан краткий обзор литературы по различным методам вывода приближенных уравнений, описывающих волновой процесс упругих и вязкоупругих систем. Излагаем краткий обзор экспериментальных ис-следованией по дифракции плоских и вязкоупругих волн.

Отмечено, что разработке общих вопросов и решению динамических задач о концентрации напряжений и дифракции упругих и вязкоупругих волн, о распространении волн в упругих, вязкоупругих средах посвящены работы Д.Бленда, Н.А.Био, Э.И.Гирголюка, А.И.Гузя, Г.Кольского, В.Д.Купридзе, Н.Д.Кейсера, Я.Менте, Пао-Ий-Сина, Г.И.Петрашеня, Х.А.Рахматулина, Ж.С.Ержанова, И,Я.Дормана, Н. Н.Фатиевой, Б.Жумабаева, Ш.М.Айталиева, Г.Н.Савина, Л.И.Седова и др.

Дальнейшее развитие теории и методов решения различных динамических задач дано в работах О.А.Егорычева, В.Д.Кубенко, И.Т.Селезева, И.Г.Филиппова, М.Х.Хасина, Т.Т.Сабирова, Ф.Г.Сафарова, М.И.Сабирова, К.Султанова, А.М.Шукурова, М.Юсупова, У.Й.Акбарова, М.М.Адайбековой и др.

Вторая глава состоит из 4 разделов. В первом разделе рассмотрена постановка задач и их общие решения, выведены приближенные уравнения, описывающие волновые процессы кругового отверстия с вязкоупругой обделкой и упругой средой. Получены формулы для перемещений и напряжений, позволяющие определить напряженно-деформированное состояние около кругового отверстия.

Общее двумерное приближенное решение задачи дифракции нестационарных упругих плоских волн на подкрепленном круговом отверстии из вязкоупругих материалов сформулировало следующим образом. Падающая установившаяся плоская волна с потенциалом продольных волн

Г1+Х £ >0

Ф=Ф(г..........) где Ф( \) =

а =0 \ <0

в некоторый момент 11 начинает взаимодействовать с круговой обделкой (рис.1). Предполагается, что толщина обделки Ь=п-г0<Яо, А.о- длина падающей волны,

п-Го- соответственно внешний и внутренний радиусы обделки. Имеется решение системы волновых уравнений для двух сред. Для обделки при г0 <г<п

1 , 1 д2Ф0

лФо........... /[П(1 - £)+2 Г2(1 -1)] л Фо 6Е, =.............

А.-2цо -с0 а2о д I2

1 г \ д2щ

луо----------- - У лщ ¿с, =...............— (1)

Хо-2[ю "ч° . в2о д1г

Для волны рассеяния в окружающей среде при г>п

32Ф1 1 ЗФ1 1 32Ф1 1 а2Ф1

д г2 г дт г2 392 а!2 дг2

д2цп 1 3i[/i 1 32\j/i 1 52i(/i

.......... + ------- ---------+ .................=............... (2)

дг2 г дт г2 502 bi2 dt2

где Фо и Ф1- потенциалы продольных и поперечных волн, удовлетворяющие следующим граничным условиям ( индексы 0;1 соответственно означают потенциалы для обделки и окружающей среды). Граничные условия:

при г—Го Стгг(0)=<тге<0>= 0 (3)

при г=п (идеальный контакт)

00

Стге<о)=0 ; Стгг<°>= СТг/'> + Xf rn COS ke,

n=0

(4)

СО

Уг(°> = Ur«+ s f „ cos ke n=0

Рис. .1. Расчетная схем 1 обделки: 1 - обделка; 2 - упругая среда; 3 - фронт волны, а) - эгемент обделки с обозначениями напряжений; б) - элемент среды с обозначением напряжений.

начальные условия нулевые.

Решение системы (1,2) ищется в классе функций, заданных в

виде

■ 00

(Фо, Ol ) =2 cos kö /(Фопо, Фшо) eP'dp,

n=0 ©

(5)

00

(vj/ о, у i ) =Х COS kö I (Ц1 от, V|/ lno) eP'dp n=0 (0

при этом внешние усилия в (4) представляются как -

(frn, fren, fin ) =í[f(°)rn, fHm, fl0)in] e ptdp (6)

Ф

где 1 - разомкнутый контур в плоскости Р, прилегающий справа к участку (- i ©о ,<а) мнимой оси. При этом fHn, fHen, íX0>in будем считать такими , что они пренебрежимо малы вне области.

IК I <Ко; I Imp I < оа (7)

Для преобразованных потенциалов Ф ОПо, у опо, Ф1по и у ino получено решение

Фопо = Aoi Jk (а0 г) + АогКк (а0 г), Vono — Bol Jk (ßo Г) + BoiKk (ßoT),

Фшо = А12Кк(а1г), (8)

Vino = Bi2Kk(ßir)

где

а02 =Qoi2 ao-2 ; ß20 = Q022 bo"2 ; <xi2= p2 ar2; ßi2= p2br2; Qoj2 = p2(l- F%(p))-';

-, 00

f oj2=/fj(t) e-P'dp ; (j=l,2); k=2n+l 0

Подстановка этих выражений в преобразованные граничные условия (3) и (4) дает систему уравнений для определения постоянных интегрирований Aoi, А02, В01 , В02, А12, В12. Разлагая модифицированные функции Бесселя в ряды по аргументу, ограничиваясь первыми двумя членами разложений и введя новые вспомогательные функции Tj операторы Xn j

(Т|,Т2,Т4,Т5)=1[(ао* АоО, фок В01), (ссг* А12), (Ргк В12)]еР'с1р, (О

(Тз,ТбН[(а0-к А02), (ро-к Во2)]еР^р, ^Чо=[1/ао2(Э2/&2)]", (О

А.(п)2о=[1/Ьо2(52/Э12)]" (9)

мы получаем приближенное уравнение дифракции относительно дополнительных функций ио=Т1+Тг , которое является главной частью перемещения иг.

к (к+3) 1 1 1 2к(к-1)-8 1 к(к+3) 1 ао2

Е-4{.................(----------------+.................................)--------}

4(к+2)! Ьо4 (к+1)! ао2Ьо2 8(к+2)! ао4 4(к+2)! Ьо4 Ь02-а02 . Э^о к(к+1) 1 11 к(к+1) 1 2к(к-1)-4 1

•Мо-2-------+Я2{................(........-................+-----------------)•

дг4 2(к+1)! Ьо2 к! Ьо2 2(к+1)! Ьо2 " 4(к+1)! ао2

ао2 1 1 2к(к+1)-8 1 к(к+3) 1 ао2Ьо2

•.........(..................+..................................)----------(к-1)} •

Ьо2- ао2 (к+1)! ао2 Ьо2 8(к+2)! а04 4(к+2)! Ьо4 Ьо2-ао2 дЩ0 1 1 к(к+1) 1 2к(к-1)-4 1

•Мо'Ч-------) +Ы2{-(................-.........+ .....................-)•

дх2 к! Ьо2 2(к+1)! Ьо2 4(к+1)! ао2

ао2 Ьо2 Я2 1 Г1 ■................(к-1)и0}=-----(-----)*+2-Мо-Ч{т+ГгОп).

Ьо2- ао2 Я4 цо 2

Перемещения иг и 11о, а также напряжения для обделки и среды выражены через главную часть смещения Цо.

Во втором раздела рассматривается дифракция вязкоупругой волны на отверстии, подкрепленном упругой обделкой.

Здесь ищется решение системы интегродифференциальных уравнений движения вязкоупругой среды и упругой обделки. Получены приближенные дифференциальные уравнения, описывающие волновой процесс упругой обделки,' находящейся в вязкоупругой среде. При этом также получены соответствующие приближенные выражения для напряжений перемещений через Йо.

Обобщая результаты предыдущего раздела для обделки с учетом вязкости, в третьем разделе решена в приближенной постановке плоская динамическая задача для вязкоупругой обделки, находящейся в вязкоупругой среде. Уравнения движения, для которых в потенциалах (Фо,уо,Ф1,у1), также описываются системой интегродифференциальных уравнений.

и

Получены выражения для компонентов тензора напряжений и компонентов вектора перемещений.

В третьей главе предлагается приближенное решение задачи о концентрации напряжений на подкрепленном круговом отверстии при падении на нее плоской упругой и вязкоупругой волны в предположении, что длина импульса за фронтом волны на порядок меньше диаметра кругового отверстия. В этом случая решается задача дифракции плоских коротких упругих и вязкоупругих волн на подкрепленном отверстии.

В первом разделе третьей главы рассматривается задача определения волнового поля в упругой обделке и в среде, в которых распространяется плоская волна с потенциалом

Фо1=Фо1(8); S=xicosa+yisina+aot. (11) где ао - скорость продольной волны в полупространстве yi<0; а - угол между осью yi и фронтом падаюшей волны S.

Задача решается в подвижных безразмерных координатах методом комплексных рядов Фурье: 1 aot ' yi

х=-----(xi+---------); у=-----

1 cosa 1

где 1 - длина падаюшей волны S.

В результате получены выражения для напряжений в обделке и в среде у<0, для которых полны.е величины напряжений равны сумме возмущенных напряжений, задаваемых потенциалами сро ,\|/о и соответствующих напряжениям в падаюшей волне S, определяемым потенциалом Фо.

Во втором и третьем разделах третьей главы поставленная задача решается в неподвижных координатах методом комплексных рядов Фурье. Получены аналитические формулы для определения напряжений и перемещений в случае, когда среда и обделка являются одновременно вязкоупругими, а также рассмотрен случай, когда средатявляет-ся вязкоупругой, а обделка- упругой.

В четвертой главе в первом разделе приводятся результаты чис-сленного расчета задачи дифракции плоской упругой и вязкоупругой волны на подкрепленном отверстии, теоретические решения которых получены во второй и в третьей главе. Численные результаты второй главы представлены и обсуждены для частных случаев, когда зависимость падающей волны от времени в некотором характерном положении представляют собой ступенчатый импульс.

В настоящем исследовании за такое положение берется первая точка контакта волны с обделкой. Во всех рассматриваемых случаях зависимость падающей волны от времени в начальной точке контакта с обделкой принималась ступенчатой.

На рис. 2 представлены численные результаты решения для кольцевого напряжения Gee при г=го, вызванного набегающей плоской продольной волной со ступенчатым распределением давления во времени, и общее влияние вязкоупругости окружающей среды на максимальные значения кольцевого напряжения (кривые 3 и 4). Кривые 1 и 2 соответствуют изменению среде, а кривые 3 и 4 соответствуют изменению напряжений при взаимодействии вязкоупругой волны с упругой обделкой. Кривые 1 и 3 показывают изменение напряжений для механической модели вязкоупругой среды, соответствуют исследованиям Крузе-Паскаля и Гернета. Кривые 2 и 4 соответствуют вязкоупругой среде, у которой ядра операторов L(Ç) и М(£,) при динамическом импульсивном нагружении можно задавать в виде конечного ряда экспонент вида: n=0 fmj t

fj(t)=E ------ехр(.....) 0=1,2)

m=1 Tm Tm

Здесь ymj - вязкие параметры, тт - времена релаксаций.

Как известно, при быстрых волновых процессах коэффициент Пуассона среды не успевает заметно измениться и поэтому в динамике его можно считать постоянным, что приводит к равенству параметров

Уш1=Ут2 •

В дальнейшем ограничимся этим предположением, хотя данное ограничение несущественно для обоснования приближенного метода. Следовательно, будем полагать, что ядра fi(t) и fî(t) равны

fi(t) = f2(t)=f(t).

Таким образом, все приближенные уравнения дифракции получены на основании методики И.Г.Филиппова при постоянном коэффициенте Пуассона (v = const).

Для зависимостей 3 и 4 видно, что общее влияние вязкоупругости окружающей среды заключается в увеличении напряжений в обделке по сравнению с чистоупругой средой. Кривая 5 соответствует взаимодействию упругой волны с вязкоупругой обделкой, которая приводит к уменьшению напряжений. *

Ниже рассматривается численные результаты теоретического решения третьей главы в подвижных координатах. Исследовалась обделка толщиной h, равной 1 мм, при отношении r)=h/l толщины обделки к длине волны напряжения 1 в упругой среде, равной 1/40 и 1/16.

В рассмотренных случаях обделка толщиной h= 1 мм при tpl/40 обделка не оказывает заметного влияния на характер распространяющегося в среде упругого импульса, а при т|=1/16 существенно влияет на характер распространяющегося в упругой среде импульса.

Таким образом, основным критерием правильного подбора толщины обделки в динамике является отношение толщины обделки к длине волны напряжения в среде. С учетом допустимых для практи-

ки исследований ошибок это отношение должно исходить из условия ti<1/40.

В этом разделе также приведены результаты решения для коротких волн давления около подкрепленных отверстий при 2го/1>1.

Во втором разделе рассмотрены вопросы подобия в дифракционной задаче, разделение напряжения при дифракции волн напряжений на подкрепленные отверстия и определение цены полосы материала, т.е. оптической постоянной материала со,«<1,0).

Способ определения цены полосы материала по напряжениям основан на подсчете величины напряжений по кривой "смещение-время". Смещение и порядок полосы, вызванные приложенными импульсами давления, фиксировались в одном и том же сечении исследуемого образца. Этот способ разработан в лаборатории исследований напряжений МИСИ. рС(0) иМакс

CTOq(l,0) =--------------------

ТПмакс

где ao,q(1'0) - динамические значения цены полосы материала по напряжениям ;

р - плотность материала в невозмущенном состоянии;

С(0) - скорость распространения фронта возмущения ;

d - толщина модели ; UMaxc=(du/dt)HaKc - максимальная скорость частиц материала в исследуемом сечении стержня ;

Шмакс - максимальное значение порядков полос m(t).

Порядок интерференционных полос m(t) и продольное смещение U(t), вызванные приложенным импульсом давления, одновременно регистрировались в одном и том же сечении образца (рис.3).

Рис. 2. Максимальное кольцевое напряжение стее/ сг0 в обделке для падающей ступенчатой плоской продольной волны.

Рис.3. Распределение порядков полос тф/ттакс (кривая 1), скоростей смещений и^/Итакс (кривая 2) и смещений 11(1) (кривая 3).

В третьем разделе рассмотрены результаты экспериментальных исследований и сопоставление результатов расчета с опытными данными. Здесь же показано численное определение ядра вязкоупругого оператора на примере стержня постоянного сечения теоретико-эксперментальным методом, разработанным профессором И.Г.Филипповым (МИСИ). Суть данного метода заключается в том, что, имея теоретическое решение задач и задаваясь каким-либо видом ядер ЛО) и £2(1) , определяем константы таким образ'ом, чтобы получить наилучшее совпадение эксперменгальных и теоретических данных .

Результаты эксперментальных исследований рассматривались совместно с теоретическим решением. На внутреннем контуре кольца в точке а-л/2 возникают наибольшие напряжения, и по всему контуру действуют сжимающие напряжения.

Основные результаты и выводы

1. Доказано, что приближенные дифференциальные уравнения дифракции вязкоупругих волн при взаимодействии с препятствиями можно получать, исходя из точной трехмерной постановки задачи для

тветствующей системы при внешних усилиях и граничных услови-вызывающих ту или иную дифракцию этой системы.

2. Получены и выведены приближенные уравнения для длино-новых воздействий, основанные на предположении о том, что шние усилия, вызывающие дифракции, являются низкочастотны-как по соответствующим координатам, так и по времени.

3.Математический метод вывода приближенных уравнений по-ляет также записать приближенные выражения как для компонен-вектора перемещения, так и для компонентов тензора напряжений обой точке системы с течением времени.

4.Показано, что излагаемый подход позволяет получить другие внения, так называемые "уточненные уравнения", учитывающие ъшее число слагаемых, т.е. производные более высокого порядка случая с подкрепленным и круговым отверстием.

5. Осуществлено исследование плоских двумерных вязкоупругих н для произвольных видов ядер вязкоупругих операторов. Полу-ные результаты позволяют исследовать влияние характеристик макала среды на волновое поле в материале.

6. Получены решения большинства задач в замкнутом аналитиком виде, расчетные данные сравнивались с результатами экспери-[тов, полученными на полимерных вязкоупругих материалах мето-[ динамической фотоупругости.

7.0босновано, что метод динамической фотоупругости позволя-»ешать сложнейшие задачи по распространению волн напряжений в коупругих средах.

8.Выявлена необходимость знания двух вязкоупругих операто-для математического описания поведения изотропных вязкоупру-материалов. Для их определения применяется теоретико-экспери-

ггальный метод.

9.Проведены численные расчеты задач дифракций плоской упру-и вязкоупругой волн на подкрепленном отверстии. г

Ю.Проведены экспериментальные исследования волновых про-сов среды с подкрепленным круговым отверстием, которые сопо-влены с аналитическим решением. Сравнения показывают, что сов-,ение данных удовлетворительное. Основные результаты диссерта-[ опубликованы в следующих работах автора:

1.Аданбаев У.А. Приближенное решение задачи дифракции плох волн на подкрепленном круговом отверстии из вязкоупругого •ериала. /Щеп. в ВНШИС.-М.А986, №6574,0,5 п.л.

2.Аданбаев У.А. Приближенное решение задачи дифракции ко-■ких плоских волн на подкрепленном круговом отверстии из вязко-»угого материала. // Деп. в ВНИИИС, -М.: 1986, №6894,0,5 п.л.

3.Аданбаев У.А.Приближенное уравнение дифракции на под-пленном круговом отверстии. // Проблемы научно-технического

прогресса (Межвузовский сборник научных трудов).-Фергана: ФПИ, 1994, 0,3 п.л.

4.Кутуев М.Д., Сеитов Б.М., Аданбаев У.А. Действие коротких плоских нестационарных вязкоупругих волн на кольцо из вязкоупруго-го материала // Деп. в Республиканской научно-технической библиотеке Комитета по науке и новым технологиям МОН Кыргызской Республики . - Бишкек, №905 от 09.06.1996. 0,5 п.л.

5.Кутуев М.Д., Сеитов Б.М., Аданбаев У.А. Приближенное аналитическое решение задачи дифракции плоских упругих волн на подкрепленном вязкоупругом кольце. // Деп. в Республиканской научно-технической библиотеке Комитета по науке и новым технологиям МОН Кыргызской Республики. -Бишкек, №906 от 03.06.1996. 0,6 п.л.

6.Аданбаев У.А. Экспериментальное исследование влияния дифракции волн оптико-поляризационным методом // Научные труды Ош-ского технологического университета. - Ош, 1996.0,4 п.л.

7.Сеитов Б.М., Аданбаев У.А. Определение концентрации напряжений при взаимодействии вязкоупругих волн с упругим кольцом // Научные труды Ошского технологического университета. - Ош, 1996. 0,4 п.л.

8.Сеитов Б.М., Аданбаев У.А. Расчет конструкций подземных сооружений (транспортных тоннелей) на действие нестационарных динамических нагрузок с учетом реологических свойств грунтового массива // Сборник материалов международной научно-технической конференции - Ош, 1997. 0,1 пл.

А.У.Аданбаев ТУШУНДУРМО

Динамикалык кучтердун таасиринде обделка конструкциясынын чыналуу жана деформациялык абалын теоретика-эксперименталдык жол менен изилдее.

Чейренун илешкээк серпилгичтуулугу эсепке алынган жана алынбаган учурларда узун жана кыска толкундардын таркалышыньш таасиринде обделка конструкциясындагы пайда болгон дифракциясы изилденди.

Кыска толкундар учун эксперменталдык изилдеелер жургузулду жана тео-ретикалык изилдеелердун натыйжалары менен салыштырылды.

A.U.Adanbeiev.

ABSTRACT

The theoreticianary is the experimental research with the strain-displace contidition of the construction. Polishing on actions of the dinamical loadings.

It was researched that difactions whith were arised on interaction of the long and short waves in cases, with register and without register, stichyelastic of the surroundings.

For the short waves it were conducted the experimental researches and it were compared the results of the experimental researching with the results of the theory researching.