Структура и стереоэффекты образования гомо- и гетероядерных тартратов тербия (III), диспрозия (III), и железа (III) в водном растворе тема автореферата и диссертации по химии, 02.00.01 ВАК РФ

На правах рукописи

СТРУКТУРА И СТЕРЕОЭФФЕКТЫ ОБРАЗОВАНИЯ ГОМО- И ГЕТЕРОЯДЕРНЫХ ТАРТРАТОВ ТЕРБИЯ(Ш), ДИСПРОЗИЯ(Ш), И ЖЕЛЕЗА(Ш) В ВОДНОМ РАСТВОРЕ.

02.00.01 - неорганическая химия

Автореферат диссертации на соискание ученой степени кандидата химических наук

Казань - 1996

Работа выполнена на кафедре неорганической химии Каза ского государственного университета.

Научные руководители

— доктор химических наук, профессор Ю.И.Сальников,

— кандидат химических наук В.В.Чевела

Официальные оппоненты

— доктор химических наук, профессор В.К.Половняк,

— кандидат химических наук, доцент А.Р.Гарифзянов

Ведущая организация

Кубанский государственный технологический университс

Защита состоится "£7" февраля 1996 г. в 1400 часов на за! дании диссертационного совета Д. 063.37.03 в Казанском госудг ственном технологическом университете (ул. КМаркса, д. 68, с заседаний Ученого Совета).

С диссертацией можно ознакомиться в научной библиот« Казанского государственного технологического университета.

Отзывы на автореферат направлять по адресу: 4200 г. Казань, ул. КМаркса, д. 68, КГТУ, ученому секретарю диссер ционного совета Д.063.37.03

Автореферат разослан "26" января 1996 года.

Ученый секретарь диссертационного совета кандидат химических н;

А.Я.Третьякова

Актуальность темы. Исследование пространственной и электронной структуры молекул, связи строения со свойствами вещества является важнейшей частью неорганической химии. Подтверждением тому является хотя бы изобилие работ в этой сфере, пристальное внимание к структурным исследованиям ученых всего мира. Изучается строение вещества во всех фазовых состояниях, но, с точки зрения химии, наиболее интересны данные по молекулярной структуре в жидкости, в растворе. Именно в таких условиях протекает большинство химических и биохимических реакций, химические процессы в водных растворах лежат в основе жизни.

Существенная особенность исследования комплексообразова-ния в растворах — построение адекватной стехиометрической модели. В случае образования полиядерных, а тем более, гетероядер-ных комплексов, это возможно лишь при наличии надежного алгоритма анализа зависимостей состав раствора — измеряемое свойство (функция образования). Уже ни у кого не вызывает сомнения тот факт, что этот алгоритм может быть реализован только на ЭВМ.

Имеется колоссальный опыт структурных исследований органических и элементоорганических соединений, в том числе и в жидкой фазе. Для этого используется большой арсенал инструментальных методов. Что же касается неорганических соединений, их пространственное строение определяется большей частью диф-фракционными методами в кристаллическом состоянии. Отчасти это связано со значительно более узким по сравнению с органической химией набором инструментальных методов, доступных химику-неорганику, малой информативностью некоторых традиционных методов применительно к строению неорганических и комплексных соединений, трудностью переноса подходов к исследованию структуры органических веществ на новые классы объектов. Комплексы редкоземельных элементов как раз являются такими обьектами, для которых практически невозможно получить детальную структурную информацию в растворах спектральными методами.

Поэтому весьма важным является использование новых, нетрадиционных методов исследования, с привлечением методов комппьютерной химии для изучения пространственной и электронной структуры неорганических, комплексных и металлоорга-нических соединений в растворах. Таким методом является метод парамагнитного двулучепреломления в сочетании с методом молекулярной механики, позволяющий снять многие ограничения при исследовании геометрии комплексов лантаноидов в растворе.

Применение данной совокупности методов во многом обуславливает актуальность данной работы.

Целью настоящего исследования является изучение состава, устойчивости, стереоэффектов образования и структуры гомо- и гетерополиядерных тартратов тербия(Ш), диспрозия(Ш) и желе-за(Ш), построение многоуровневой модели состояния и структуры комплексов лантаноидов в водных растворах, изучение анизотропных магнитных свойств комплексов.

Научная новизна. Впервые использован метод магнитного двулучепреломления в сочетании с методом молекулярной механики для построения модели состояния оксикислотных комплексов лантаноидов в водных растворах на примере с1- и ¿/-тартратов тер-бия(Ш) и диспрозия(Ш); рассчитаны геометрические параметры их структур,' стерические энергии и теоретические константы парамагнитного двулучепреломления.

Практическая значимость работы состоит в углублении существующих представлений о комплексообразовании ионов дис-прозия(Ш), тербия(Ш) и железа(Ш) со сложными оксикислотами.

На защиту выносятся следующие положения:

1. Термодинамические характеристики комплексообразования тербия(Ш) с й- и ¿/-винными кислотами. Стереоэффекты образования тартратов тербия(Ш), диспрозия(Ш) и железа(Ш).

2. Магнитно-релаксационные и магнитооптические свойства комплексов.

3. Моделирование структур лигандного скелета, гидратного окружения для гомо- и гетероядерных тартратных комплексов диспрозия(Ш), тербия(Ш) и железа(Ш). Исследование влияния электростатических вкладов и стерических требований локальной координационной геометрии ионов металлов на формирование структур гомо- и гетерополиядерных комплексов в водных растворах.

4. Связь структуры полиядерных комплексов и стереоэффектов их образования.

Апробация работы. Результаты работы доложены и обсуждены на итоговых научных конференциях Казанского университета, на XVII Всесоюзном Чугаевском совещании по химии комплексных соединений (Минск, 1990 г.), на X Всесоюзном совещании "Физические методы в координационной химии" (Кишинев, 1990 г.), на Всероссийском семинаре "Структура и динамика полимерных систем" (Йошкар-Ола, 1995), 35 Международном конгрессе ШРАС (Стамбул, 1995 г.).

Публикации. По материалам диссертации опубликовано 5 статей и 6 тезисов докладов.

Объем и структура диссертации. Диссертация изложена на 151 странице машинописного текста, содержит 22 таблицы, иллюстрирована 44 рисунками, список литературы насчитывает 197 наименований.

Диссертационная работа состоит из введения и пяти глав. Первая глава посвящена обзору литературных данных о тартрат-ных комплексах железа(Ш) и 4/-элементов, проявлению стереоэффектов при образовании тартратных комплексов, описанию методов протонной магнитной релаксации, парамагнитного двулучепре-ломления и молекулярной механики.

Во второй главе содержится постановка задачи и описание используемых в работе приборов, методику эксперимента и описание алгоритма математической обработки данных физико-химических методов.

Третья глава содержит результаты исследования комплексо-образования тербия(Ш) с с1- и ¿//-винными кислотами методами парамагнитного двулучепреломления и рН-метрии.

В четвертой главе приведены результаты исследования образования гетероядерных комплексов тербий(Ш) — железо(Ш) — тартрат методами протонной магнитной релаксации и парамагнитного двулучепреломления.

Определение структур таргратов тербия(Ш), диспрозия(Ш) и железа(Ш) методом парамагнитного двулучепреломления и молекулярной механики обсуждено в пятой главе. В ней также приведен расчет парамагнитных анизотропии ионов диспрозия(Ш) и тербия(Ш) для различных типов лигандного окружения.

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНАЯ ЧАСТЬ

В работе использовались азотнокислые и хлористые соли же-леза(Ш) и тербия(Ш). Рацемическая винная кислота марки "ч" очищалась от примесей промыванием ацетоном "хч", затем перекристаллизацией из водного раствора, ¿/-винная кислота "чда" использовалась без предварительной очистки. Идентификация проводилась по температурам плавления (205°С — сй-Н4Ь, 170°С — й-Н4Ь). Отсутствие оптически активных примесей проверялось на поляриметре "Ро1ап^ А".

Концентрацию ионов РЗЭ и железа(Ш) в растворе определяли трилонометрически с ксиленовым оранжевым и сульфосалици-ловой кислотой, соответственно. Концентрацию кислот определяли стандартными растворами ИаОН. Активность протонов определяли на высокоомном потенциометре "рН-673" с точностью ±0.05 ед. рН. Для измерения времен спин-решеточной релаксации 7\ использо-

вался импульсный релаксометр спинового эха с рабочей частотой 21 МГц с относительной погрешностью не более 3 %.

Константы магнитного двулучепреломления определялись н; установке, собранной в Институте органической и физической хи мии им. А.Е. Арбузова Николаевым В.Ф. и Вульфсоном С.Г., с ра бочей индукцией магнитного поля до 1.9 Т. В качестве источник! света используется гелий-неоновый лазер с длиной волны 632.8 ш и мощностью 1 мВт. Все измерения проводились при температур! 25±0.1°С.

Обработку экспериментальных данных проводили с исполь зованием вычислительной техники. Оптимизация геометрии струк тур проводилась на ЭВМ ЕС-1045 по программе М1Щ предостав ленной Плямоватым А.Х., теоретические константы парамагнитног двулучепреломления-на ЭВМ типа 1ВМ РС АТ (ХТ) с использова нием программы СО>1КЕШ1, составленной сотрудниками Институ та органической и физической химии Катаевым В.Е. и Бредихиньп А.А., а константы устойчивости комплексов и их вклады в изме ряемое свойство системы рассчитывались по программам СРЕБЗ] Сальникова Ю.И. и СРЕБ Матвеева С.Н.

КОМХ1ЛЕКСООБРЛЗОВАНИЕ ТЕРБИЯ(Ш) С </- И «//-ВИННОЙ КИСЛОТАМИ.

Нами проведено систематическое исследование комплексооб разования тербия(Ш) с с?- и ¿//-винной кислотами в широкой облас ти рН и концентраций реагентов. При соотношении металл'.лиган 1:1 в области рН = 4.0—7.0 для Вть > 0.0026 моль/л происходи образование осадковых форм тартратов тербия(Ш). Поэтому дл данных концентраций реагентов и при данных рН комплексообра зование нами не изучалось.

При малых концентрациях тербия(Ш) в нейтральной и ела бощелочной средах преобладают биядерные частицы, а при боль ших — тетраядерные. Состав и устойчивоть с/- и сй-тартратов тер бия(Ш) приведен в табл. 1. Константы устойчивости 1§ ¡3 комплекс ных форм, приведенных в табл. 1, соответствуют формализованы равновесиям:

рМ + дН2Ь £ МрНхЬд 4- гН+ (1)

где коэффициенты р, ц, г соответствуют стехиометрии базисны частиц, а данная константа отражает устойчивость комплекса. •

1б = [М^НдЬ?]-[Н+]г-[М]-^-[Н2Ъ]-я (2)

Таким образом, можно с уверенностью сказать, что стере( эффекты образования в данных системах практически отсутств; ют. Единственным случаем, выпадающим из данной закономерн(

сти, является система с концентрациями Втъ — 0.0188 моль/л и Ch4l = 0.0386 моль/л. Однако для него построение математической модели равновесий оказалось невозможным.

Результаты метода парамагнитного двулучепреломления показывают четкое различие в поведении различных изомеров ли-ганда. Данное явление охарактеризовано нами как структурная стереосективность. Необходимо заметить, что для соотношения ме~ таллглиганд 2:3 наблюдается полное совпадение с соотношением 1:1, для различных стереоизомеров лиганда. Были определены достоверные константы парамагнитного двулучепреломления (см. табл. 1). Необходимо отметить, что для системы тербий(Ш) — d-винная кислота при соотношении металл:лиганд 1:2 наблюдается параболическая зависимость мольной константы Коттона-Мутона (тР) от квадрата напряженности магнитного поля. Это говорит об образовании полимерных частиц неопределенного состава.

Таблица 1.

Состав, устойчивость и константы тР d- и ¿#-тартратов

тербия(Ш) и диспрозия(Ш).

р а в н о в е сие Ln3+ = = Tb3+ Ln3+ = = Dy3+

№ базисная частица d dl d dl

Ln3+ H2L2- Н+ Igß тР UP тР lRß igß

1 1 1 0 4.35 110 4.37 110 4.31 4.43

2 1 2 0 7.51 — 7.58 — 7.61 7.62

3 2 2 2 2.30 — 2.17 — 2.26 2.40

4 2 2 3 -4.68 198 -4.54 416 -4.59 -4.23

5 2 2 4 -14.46 620 -14.51 560 -13.83 -13.49

6 4 4 6 — — — — -6.28 -6.27

7 4 4 7 -16.05 1000 -16.03 1844 -14.56 -14.55

8 4 4 8 -26.73 1140 -26.68 1040 -23.92 -23.91

9 4 4 10 — — — — -46.18 -46.17

ГЕТЕРОЯДЕРНЫЕ КОМПЛЕКСЫ г/- И Л-ТАРТРАТОВ ТЕРБИЯ(Ш) И ЖЕЛЕЗЛ(Ш).

Системы тербий(Ш) — железо(Ш) — с1- и (//-винная кислоты исследованы нами главным образом методами ПМР и МД. Предварительно из изомолярных серий было определено, что для тарт-ратных гетероядерных комплексов Ге3+ и ТЪ3+ мольное соотношение Ее3+:ТЬ3+ = 1:1.

Данные по составу и устойчивости гетероядерных й- и (II-тартратов железа(Ш) и тербия(Ш) (данные математического моделирования) приведены в табл. 2. При математическом моделировании также подтвердилась гипотеза стереоспецифического образования гетероядерных <1- и ¿//-тартратов тербия(Ш) и железа(Ш).

Оптимизированные константы равновесий соответствуют формализованным уравнениям типа:

тТе3+ + рЬп3+ + ?Н2Ь2~ £ 1етЬпрЬ,Е2ч + гН+ (3)

Соответственно, если в табл. 2 приведена стехиометрия по Ге3+, ТЬ3+, Н2Ь2-, Н+ соответственно т, р, ц, г, то тогда характеристикой устойчивости гетероядерного комплекса

будет константа ртр?г:

Р.ЧЧГ =

(4)

Нами впервые обнаружено стереосективное образование Ге2ТЬ2НЬ43-, ГеТЬ(НЬ)33~, РеТЬН2Ь34— ¿1-тартратов, а также сге-реоспецифическое образование Ге3ТЬ3Ьб6—, Гс3ТЬ3Ье(ОН)2в~ — й-тартратов и Ге2ТЬ2Ъ44—, Ре2ТЬ2Ъ4(ОН)26-, Ге2ТЬ2Н2Ьбш- — ¿1-тартратов железа (III) и тербия(Ш). Следует отметить, что для систем Ре34" — ТЬ3+ — сН4Ь и Ре3+ — ТЬ3+ — ¿/Н4Ь общим являете* только комплекс ГеТЬНЬ2—.

Метод ПМД подтвердил данные метода ЯМР о стереозффек тах образования.

С использованием полученных констант устойчивости гетеро ядерных тартратов тербия (III) и железа (III) были определены и: мольные константы парамагнитного двулучепреломления тР, кото рые приведены в табл. 2.

Таким образом, по полученным результатам методов ПМР : МД нами была составлена схема равновесий для гетероядерных а и ¿//-тартратов железа(Ш) и тербия(Ш) в зависимости от рН (ри 1).

Необходимо отметить, что в системах Ге3+ — ТЬ3+ — йИ4Ь Ре3+ — 2}у3+ — ¡¿Н4Ь окончательный набор комплексных фор

рН

ГеТЪНЬ2- -> Ге2ТЬ2НЬ43- Ге3ТЬ3Ъ66- Ре3ТЬ3Ь6(ОН)28-

(Ге2ТЬ21^~) -> (Ре2ТЬ2Ь4(ОН)2е-) ГеТЪН3Ь33- -> ГеТЬН2Ь34- (Ге2ТЬ2Н2Ъ61а-)

V

СН4Ь

Рис. 1. Схема взаимопревращений гетероядерных й- и с//-тартрат железа(Ш) и тербия(Ш) в зависимости от рН (в скобках указа! формы, образующиеся только для ¿/-тартратов).

полностью идентичен, тогда как в системах Ее3+ — ТЬ3+ — йЙН4Ь и Ее3+ — Е>у3+ — (НБ.^ комплексообразование идет по различным схемам (см. табл. 2).

Таблица 2.

Сравнение состава, устойчивости и констант тР d- и сЛ-гетероядерных тартратов тербия (III) и железа (III) с гетероядерными тартратами диспрозия (III) и железа (III).

№ равно веси е Ln3+ = Tb3+ Ln3+ = = Dy3+

базисная частица d dl d dl

Fe3+ Ln3+ h2l2- Н+ lßß тР Igß тР Igß Igß

1 1 1 2 3 4.71 57 4.61 5 4.41 4.52

2 2 2 4 7 4.66 164 5.80 10 5.95 —

3 2 2 4 8 — — -0.92 266 — -0.62

4 2 2 4 10 — — -19.92 462 — —

5 3 3 6 12 -4.69 483 — — -0.25 —

6 3 3 6 14 -23.08 531 — — -17.48 —

7 4 4 8 18 — — — — — -17.24

8 1 1 3 3 7.71 97 8.47 11 9.12 10.20

9 1 1 3 4 0.42 189 2.62 83 2.03 4.07

10 2 2 6 10 — — -13.65 — — -7.77

И 2 2 6 12 -27.78

СТРУКТУРА d- И «//-ТАРТРАТОВ ТЕРБИЯ(Ш), ДИСПРОЗИЯ(Ш) И ЖЕЛЕЗА(Ш)

Дальнейшим этапом наших исследований было определение строения образующихся комплексов. Нами для поиска оптимальной структуры использован уже апробированный ранее метод молекулярной механики (модель Дашевского-Плямоватого). В уравнение потенциальной энергии входят стандартно определяемые термы:

Е(СТ) = Е(тор) + Е(св) + ^(нв) (5)

Здесь Е(Тор) — торсионная энергия, Е(нв) — энергия невалентных взаимодействий, Е(СВ) — энергия деформации связей. Длина связи ТЬ—О принята равной 2.39 А. Для оптимизированных структур по программе CONKER расчитывались теоретические константы дву-лучепреломления и сравнивались с экспериментальными. В качестве простейшего объекта был выбран монотартрат тербия(Ш). Нами были рассмотрены два типа моделей, учитывающих дополнительную координацию молекул воды. В модели 1 тербий(Ш) координирует дополнительно 6 молекул воды, КЧ = 9; в модели 2 тербий(Ш) координирует дополнительно 5 молекул воды, КЧ = 8. Для модели I атомы кислорода формируют два координационных полиэдра тербия(Ш): тригональную трехшапочную призму и ка-

пированную квадратную антипризму. Конформации с конфигура цией сфенокороны не соответствуют (как в случае монотартрат диспрозия(Ш)) локальному минимуму. Для модели 2 координаци онный полиэдр тербия(Ш) — квадратная антипризма и капирс ванная квадратная антипризма. Результаты оптимизации показа ли, что для модели 1 в растворе практически доминируют конфор мации с конфигурацией координационной сферы иона комплексообразователя в виде трехшапочной тригональной приз мы, для модели 2 — в виде квадратной антипризмы.

При первоначальном расчете констант тР нами было исполь зовано значение парамагнитной анизотропии тербия(Ш) Дк -1600-10 29 см3. Это значение получено для нонагидрата этилсуль фата тербия(Ш), который содержит изолированные иош ТЬ(Н20)93+ с конфигурацией трехшапочной тригональной призмь Согласно литературным данным, Ак ориентирована по оси симмет рии наивысшего порядка локального окружения.

Расчет показал, что экспериментальные константы тР н воспроизводятся для модели 1 по знаку и для модели 2 — по ве личине. Для изоструктурных комплексов с одним и тем же лиган дом, как правило, парамагнитные анизотропии диспрозия(Ш), тер бия(Ш) — с одной стороны, и эрбия(Ш), тулия(Ш) — с другой противоположны по знаку. Поскольку надежно установлено, чт диспрозий(Ш) в тартратных комплексах имеет отрицательную па рамагнитную анизотропию, то с большей уверенностью можн принять предположение о том, что парамагнитная анизотропи, тартратов тербия(Ш) отрицательна. Б таком случае приходите: принять, что данные по определению Ак для этилсульфата тер бия(Ш) в кристалле не переносимы для его же комплексов в рас творе, несмотря на близость структур локального окружения тер бия(Ш).

С учетом данных полученных результатов наиболее опти мальный диапазон Ак для тербия(Ш) в монотартрате тербия со ставляет -1100-10~29 см3 --1300-10—:29 см?.

Таким образом, для состояния монотартрата тербия(Ш) . водном растворе наиболее вероятна модель 1 (рис. 2), при этот практически абсолютно доминируют те конформации, в которы: конфигурация тербия(Ш) — трехшапочиая тригональная призма.

Для модели 2 расчет приводит только к отрицательным зна чениям тР, и это позволяет сделать вывод о несоответствии е* эксперименту.

Далее нами рассматривались Н- и с11- димерные тартрать тербия(Ш) и диспрозия(Ш).

■4«

'Н

он

о

Рис. 2. Наиболее вероятные формы существования монотартрата тербия(Ш) в водном растворе.

Для с1- и о7-димеров могут существовать как высокосимметричная, так и низкосимметричная формы с тетрагональной геометрией окружения ионов металлов (атомы 0(5), 0(13), 0(7), 0(11) — в одной плоскости).

Эксперименту соответствуют симметричные формы й- и сИ-тартратов Ьп2Ь22~~ с тетрагональной геометрией окружения иона металла. И данную закономерность позволила объяснить модель состояния данных комплексов в водном растворе, предложенная Матвеевым для с1- и ¿/-тартратов Ву21.22~: каждый ион лантаноида координирует дополнительно к четырем донорным атомам ли-ганда четыре молекулы воды, координационное число иона лантаноида — 8, лигандный скелет димеров координирует ион натрия.

Наши дальнейшие расчеты показали, что имеется возможность для осуществления конформаций с Гораздо меньшей стери-ческой энергией, с очень низкой симметрией; для них теоретические константы тР не совпадают с экспериментальными.

Таким образом, необходима более детальная параметризация вычислительной схемы молекулярной механики для воспроизведения большей энергетической выгодности симметричных конформаций.

Прежде всего нами был устранен недостаток задания иона натрия: при старом способе задания не учитывалось невалентное взаимодействие Ка+ — 1>У(6)-

Таблица 3.

Зависимость торсионной энергии для торсионных углов, определяющих геометрию d- и сй-тартратов диспрозия(Ш) _и тербия(Ш) (TOR 1)._

Торсионный угол Ф Энергия, ккал/моль

0.5[0.1(1 - cos 6Ф) + 1.1(1 - cos 2Ф )]

Ф(54-1-2-15) 0.5[1.1(1 - cos 2Ф)]

ф2 0.5[3(1 + cos ЗФ)]

ф„ 0.5(0.1(1 - cos 6Ф) + 1.1(1 - cos 2Ф )]

ФП 3-3-4-?) 0.5(1.1(1 - cos 2Ф)]

Однако это не привело к совпадению с экспериментом. Нами было рассмотрено несколько вариантов образования ионных пар на примере ¿//-тартрата диспрозия(Ш).

Дополнительно к массиву TOR 1 (табл 3) использовались также и другие массивы торсионных углов, описывающих конфор-мационное поведение лиганда. Все эти массивы отличаются только видом торсионного потенциала для Ф1; Ф3, Ф8, Фю, и для характе-. ристики этих массивов мы приведем ниже только данные по торсионному потенциалу одной карбоксигруппы Ф^Ф).

• TOR 2: Е(ф) = 0.5[1.1(1 - cos 2Ф) +■ 1.1(1 - cos ЗФ)] £(54-1-2-15) = 0.5[1.1(1 - COS 2Ф)] TOR 3: Е[ф) = 0.5(0.6(1 - cos 2Ф) + 2.5(1 - cos ЗФ)]

£(54-1-2-15) = 0.5(1.4(1 - COS 2Ф)] TOR 4: Ет = 0.0

^(54-1-2-15) = 0.5(0.02(1 + cos Ф) + 2.2(1 - cos 2Ф) + 0.8(1 -- СОБЗФ)] TOR 5: Ет = 0.0

Е(54-1-2-13) = 0.5(2.5(1 - cos 2Ф)] (нумерация атомов для определения зависимых торсионных углов соответствует рис. 3).

Выражение, примененное для TOR 2 и TOR 4, взято из литературы, где для TOR 2 определялись характеристики свободного вращения вокруг связи Ц^з)-С^2)> а торсионный потенциал TOR 4 описывает вращение в неионизированной молекуле винной кислоты (cffl^L, /H4L ). Потенциалы TOR 3, TOR 5 — подобранные нами эмпирические потенциалы.

В дополнение к модели образования ионных пар нами были рассмотрены следующие варианты координации как изолированного иона натрия (ионный радиус 0.95 А), так и гидратированного ("Na"; ионный радиус 2.76 А) — модели 1(а,б)—4(а,б).

Для моделей 1а—4а (нумерация моделей соответствут принятой в диссертации) координационное число диспрозия(Ш) задавалось равным 8, для 16—46 — 9. Для каждого вида моделей использовалось несколько различных массивов торсионных потенциалов.

Для всех перечисленных моделей, кроме модели 16, низкосимметричные конформации на 1.5—3.0 ккал/моль стабильнее высокосимметричных; для модели 16 это различие примерно 0.3 ккал/моль, но рассчитанная аддитивная константа тР составляет 730-Ю"15 эме (экспериментальное значение — 900-Ю"15 эме). Можно сделать вывод, что только образованием ионных пар не определяется доминирование высокосиммегричных конформаций ¿1-тартратов диспрозия(Ш).

Далее нами было проведено моделирование других взаимодействий, вносящих вклад в общую стерическую энергию. В качестве такого взаимодействия было выбрано электростатическое взаимодействие. При этом в уравнение (5) включают еще один член — £(кул)> определяющий электростатическое взаимодействие заряженных центров — атомов или неподеленных электронных пар (НЭП).

Влияние электростатических взаимодействий было исследовано нами на примере моделей 1а,б—За,б. Для моделей 1а—За координационное число диспрозия(Ш) задавалось равным 8, для 16— 36 — 9. Для каждого вида моделей использовалось несколько различных массивов торсионных потенциалов.

Наиболее разумное приближение к экспериментальным результатам (воспроизведение разности стерических энергий й- и сИ-тартратов ) можно отметить у модели 36. Однако при этом теоретическая аддитивная тР для ¿-димера не превышает 760-Ю"15 эме (экспериментальное значение — 860-Ю"15). Результаты модели 3 показывают также, что задание зарядов порядка -0.2е на донорных атомах лиганда и атомов кислорода координированных молекул воды приводит не только к преобладанию симметричных конформаций (появляется так называемый "растягивающий" фактор), но и способствует формированию квадратно-антштризматического окружения ионов диспрозия(Ш). Нами было проведено моделирование структур (й- и ¿-тартратов, где данная конфигурация задавалась помимо задания зарядов.

Задание данной конфигурации иона-комплексообразователя задавалось либо с помощью зависимых псевдосвязей с варьируемыми упругими постоянными (модели 1,2), либо с помощью зависимых торсионных углов, обеспечивающих планарность верхних оснований квадратных антипризм, образованных донорными атомами первой координационной сферы ионов-комплексо-

образователей (модель 3). Для модели 2, кроме того, вводилось взаимодействие с ионами натрия. Можно отметить, что данные модели не обеспечивают соответствия с экспериментом. Для моделей 1,2 симметричные конформации также выгодны, как и несимметричные; для модели 3 несимметричные конформации примерно на 2 ккал/моль выгоднее, чем симметричные.

При детальном анализе проведенных расчетов'ясно, что электростатическое взаимодействие в ряде случаев позволяет добиться хорошего" согласия с экспериментом; также ясно, что заслонение карбокси- и гидроксигрупп должно быть выгодно. Необходимо также принимать во внимание образование ионных пар, приводящее к "стягиванию" карбоксигрупп.

Таким образом в окончательной модели (рис. 3) каждый ион диспрозия(Ш) координирует дополнительно по 4 молекулы воды, атомы кислорода воды и донорные атомы лиганда несут заряды -0.07е. Ион натрия координируется лигандным скелетом комплекса и имеет ближайшими соседями два карбоксильных и два гидро-ксильных атома кислорода. Выражение для стерической энергии дается соотношением (5). Квадратно-антипризматическая конфигурация ионов диспрозия(Ш) задается зависимыми торсионными углами Ф(26-2Э-32-35) (ф(а)) и Ф(38-41-44-47) (ф(б>). определяющими пла-нарность верхних оснований квадратных антипризм. Торсионное поведение лиганда определяется массивом TOR 5.

Та же модель 1 хорошо описывает структуру d-димера дис-прозия(Ш). (рис. 3). Можно отметить, что разность стерических энергий для конформациий dl- и d-димеров не превышает 0.23 ккал/моль, что согласуется с отсутствием стереоэффектов образования dl- и ¿/-тартратов диспрозия(Ш); теоретические константы тР согласуются с экспериментальными в пределах 15%.

Данная, модель 1 была использована и при описании структуры fif-тартрата Tb2(fi?-L)22— и ¿//-тартрата Tb2(i/-L)(/-L)2~~ (рис. 3). Эти данные позволили определить наиболее оптимальный диапазон парамагнитных анизотропии тербия(Ш) в квадратно-антипризматическом окружении. Экспериментальные тР Tb2(d-L)22- 620-Ю"15 эме и Tb2(i/-L)(/-L)2- 560-Ю"15 эме наилучшим образом описывает значение М = -2150.0-10"29 см3.

Нами продолжено моделирование структур гетероядерных комплексов диспрозия(Ш) и начато моделирование структур гетероядерных тартратов тербия(Ш) (форма LnFe(HL)33~~).

- Возможны два варианта связности лигандного скелета для dl~ гетероядерных тартратов DyFe(HL)33~~, TbFe(HL)33~, tf-тартратов DyFe(HL)33—, TbFe(HL)33—. В обоих этих случаях "димерный" фрагмент имеет тетрагональную геометрию.

Молекулярно-механичесюш расчет показал, что наиболее достоверен вариант с тридентантной кооординацией лиганда (рис. 4). Конформации, соответствующие иной связности, имеют слишком большую константу тР. Расчет теоретических констант шР (табл. 4) показал удовлетворительную сходимость с экспериментом (в пределах 10 %). При расчетах были использованы значения Ьк = -2860-Ю"29 см3 для с1- и я7-тартратов ЕеБу(НЬ)33- и Ак = -2150'Ю"29 см3 для й- и ¿//-тартратогз ЕеТЬ(НЪ)33—, определенные для квадратно-антипризматического окружения этих ионов. Гетероядерные с?/-формы гораздо более устойчивы, чем я?-, вследствие невозможности координировать жесткую координационную сферу желе-за(Ш) без искажений оптимальных торсионных углов лиганда.

диспрозия(Ш).

Рис. 4. Вероятные структуры гетероядерных й- (а) и ¿/-тартратов

(6) РеЬп(НЬ)33- (О — Ее3+, ® — Ьп3+).

ВЫВОДЫ

1. В гомо-системах (1- и ¿/-тартратов тербия(Ш) стереоэффекты образования отсутствуют. Впервые обнаружено образование тетраядерных тартратов тербия(Ш).

2. Методом парамагнитного двулучепреломления обнаружено наличие структурной стереоселективности в образовании прото-нированных тартратов тербия(Ш).

3. Показано стереоселективное образование ¿/-тартратов Ее2ТЬ2НЬ43-, ГеТЬ(НЬ)33-, ЕеТЬ(НЬ)2Ь4-. ¿-Тартраты Ре3ТЬ3Ьб6-, Ре3ТЬ3Ь6(ОН)28— и ¿/-тартраты Ее2ТЬ2Ъ44—, Ре2ТЬ2Ь4(ОН)26~, Ре2ТЬ2Н2Ь610~ образуются стереоспецифиче-ски. Рассчитаны структурные факторы „„ — характеристики сгереоселективного комплексообразования.

4. На примере и аУ-биядерных тартратов диспрозия уточнены параметры расчетной схемы, необходимые для построения адекватной модели состояния биядерных тартратов лантаноидов в водном растворе: дополнительная координация молекул воды, вид торсионного потенциала карбокси-групп, величина зарядов на донорных атомах лиганда, факторы, благоприятствующие квадратно-антипризматической конфигурации иона

лантаноида, значение упругих постоянных связей, образование ионных пар.

5. Впервые методами парамагнитного двулучепреломления и молекулярной механики определены наиболее вероятные структуры монотартрата ТЬН2Ь+, биядерных й- и ¿//-тартратов ТЬ2Ь22—. Рассчитаны геометрические параметры этих структур, их стерические энергии и теоретические константы парамагнитного двулучепреломления тР.

6. Определена парамагнитная анизотропия тербия(Ш), характеризующая тип координационного полиэдра. Парамагнитная анизотропия М в монотартрате тербия(Ш) (координационный полиэдр — трехшапочная тригональная призма) составляет

(-1100 --1300)-10"29 см3. Для квадратно-антипризматического

окружения (форма ТЬ2Ь22—) Ак составляет -2150-Ю"29 см3.

7. Монотартрат тербия(Ш) существует в водном растворе практически в виде одной конформации, в которой донорные атомы лиганда и молекулы воды формируют трехшапочную триго-нальную призму.

8. Координационным полиэдром ионов комплексообразователей <1- и с#-димеров ТЪ2Ь22~ является квадратная антипризма, вследствии дополнительной кооординации к 4 донорным атомам лиганда 4 молекул воды (КЧ = 8). Донорные атомы кислорода лигандого скелета координируют один ион натрия.

9. Определена наиболее вероятная структура й- и еЛ-гетероядерных тартратов ВуЕе(НЬ)33— и ТЬЕе(НЬ)33~~. Стерео-селективное образование «7-гетероядерных тартратов ЬпГе(НЬ)33~~ является следствием влияния жесткой координационной сферы железа(ПГ).

Основное содержание работы изложено в следующих публикацях:

1. Вульфсон С.Г.,Чевела В.В., Матвеев С.Н., Семенов В.Э., Безря-дин С.Г., Вагизова Г.Я. Полиядерное комплексообразование: связь со стереоэффектами и структурой // Тезисы докладов XVII Всес. Чугаевского совещания по химии комплексных соединений. Минск, 1990. 29-31 мая.

2. Вульфсон С.Г.,Чевела В.В., Сальников Ю.И., Матвеев С.Н., Безрядин С.Г., Семенов В.Э., Вагизова Г.Я. Магнитооптическое исследование структуры и стереоэффектов образования гете-ролигандных комплексов ] ) Тезисы докладов X Всесоюзного совещания "Физические методы в координационной химии". Кишинев, 1990. 25-27 сент.

3. Чевела В.В., Вульфсон С.Г., Сальников Ю.И., Матвеев С.Н., Семенов В.Э., Безрядин С.Г. Структура димерного ¿//-тартрата

диспрозия(Ш) в водном растворе.// Коорд. химия. — 1994. Т.

. 20, № 10. — С. 794-798.

4. Чевела В.В., Вульфсон С.Г., Матвеев С.Н., Сальников Ю.И., Семенов В.Э., Безрядин С.Г. Димерные d- и с#-тартраты диспро-зия(Ш): парамагнитное двулучепреломление, молекулярная механика, стереоселективность // Изв. РАН. Сер. хим. — 1994, № 6. — С. 1029-1032.

5. Chevela V.V., Vulfson S.G., Matveev S.N., Salnikov Yu.I., Semyonov V.E., Bezryadin S.G. The structure of dimeric dysprosium(III) d- and ¿¿/-tartrates in aqueous solution // Mendeleev communication. — 1994. N4. — P. 125-126.

6. Чевела B.B., Вульфсон С.Г., Сальников Ю.И., Матвеев С.Н., Семенов В.Э., Безрядин С.Г. Структура димерного rf-тартрата диспрозия(Ш) состава 2:2 в водном растворе // Ж. общей химии. — 1994. Т. 64, № 7. — С. 1072-1076.

7. Семенов В.Э., Безрядин С.Г., Чевела В.В., Савицкая Т.С., Коле-сар И.Р., Сальников Ю.И. Молекулярная механика тартратов железа(Ш) в водном растворе //В сб.: "Структура и молекулярная динамика полимерных систем" —Ч. 2 — Йошкар-Ола, 1995. — С. 159-161.

8. Безрядин С.Г., Семенов В.Э., Чевела В.В., Савицкая Т.С., Коле-сар И.Р., Шамов Г.А. Структура лабильных полиядерных ком- " плексов лантаноидов в водном растворе //В сб.: "Структура и молекулярная динамика полимерных систем" — Ч. 2 — Йошкар-Ола, 1995. — С. 162-164.

9. Чевела В.В., Матвеев С.Н., Семенов В.Э., Безрядин С.Г., Савицкая Т.С., Громова И.Р., Шамов Г.А. Стереоспецифическое образование димерного dl- тартрата железа(Ш) в водном растворе // Коорд. химия — 1995. Т. 21, № 5. — С. 388-391.

10. Chevela V.V, Semyonov V.E., Bezryadin S.G., Savitskaya T.V., Kolesar I.R., Shamov G.A. The structures of dimeric stereoisomeric tartrates of iron(III) as determined by molecular mechanics calculations // J. Mol. Struct. (Theochem). — 1995. V. 343. — P. 195-198.

11. Chevela V.V, Semyonov V.E., Bezryadin S.G., Savitskaya T.V., Kolesar I.R., Shamov G.A. Three-dimensional structure of dysprosium(III) polynuclear d- and dl-tartrates by paramagnetic double refraction and molecular mechanics //35 International IUPAC Congress, Abstr. of papers. — Istanbul, 1995.

Соискатель

/Безрядин С.Г./